Файл: Клейнер, Э. Ю. Основы теории электронных ламп учебное пособие.pdf

тянуты, как было показано ранее (см. рис. 3.23), в сторону отрица­ тельных U0, причем тем сильнее, чем больше соответствующее им значение Ua. Каждой реальной анодно-сеточной характеристике соот­

рис. 3.73 должны лежать ниже теоретической прямой. Отклонения кривых от прямой увеличиваются по мере приближения к точке запи­ рания, так как с ростом отрицательного значения U0 при неизменном Ца неравномерность поля у поверхности катода возрастает. Степень

ных значений. За счет усиления островкового эффекта снижение кри­ вой р, = / (Uc) в сторону запирания тем больше, чем больше значение параметра Uа.

Зависимости параметров от Uа показаны на рис. 3.74 и объясняют­ ся аналогично.

В справочниках вместо зависимостей параметров от Uc и Uа обыч­ но приводится зависимость их от / а (рис. 3.72). С одной стороны, это вызвано тем, что эта зависимость более универсальна и да'ет возмож­ ность обойтись одним графиком, с другой — тем, что при расчетах схем за основу обычно принимается величина анодного тока.

3.12.5. Зависимость статических параметров от напряжения накала

Разбор этого вопроса начнем с рассмотрения зависимости анодного тока от напряжения накала при значениях напряжений электродов, равных номинальным (рис. 3.75). При малых напряжениях накала,

192

ет несколько расти вследствие увеличения начальных скоростей элект­ ронов и уменьшения влияния холодных концов катода.

Аналогично току / а изменяется и крутизна характеристики (рис. 3.75). При накале, когда ток эмиссии катода еще меньше номи­

чества лампы для проверки ее «запаса эмиссии», т. е. того, насколько лампа в номинальном рабочем режиме далека от режима насыщения. По установившимся нормам у ламп с хорошим катодом при снижении напряжений накала на 10% уменьшение крутизны в зависимости от типа лампы не должно превышать 10—20%. Пониженный накал в практике называют н е д о к а л о м и соответствующее значение крутизны — н е л о к а л ь н о й .

Коэффициент усиления от U„ практически не зависит.

3.12.6. Статические параметры параллельно соединенных ламп

Когда от схемы с . электронными лампами требуется получить - полезную мощность больше той, которую может обеспечить одна лампа из числа наиболее мощных, выпускаемых промышленностью, прибе­ гают к параллельному включению нескольких ламп одного, и того же типа. Таким же образом иногда поступают, когда из имеющейся но­ менклатуры ламп не удается подобрать лампу с-подходящими пара­ метрами.

Определим статические параметры 5, и р, совокупности из двух параллельно включенных ламп Лх и Л2 (рис. 3.76) с анодными

193

Отсюда следует, что в отличие от одиночной лампы коэффициент усиления системы параллельно включенных ламп в общем случае зависит от напряжений электродов.

Для п параллельно включенных ламп с одинаковыми парамет­ рами Slt R a и р х из (3.243), (3.244) и (3.245) легко получить

S = nSv

Rn

Rt = п

р= Pi.

3.12.7.Статические параметры сеточной цепи

Исходя из общей функциональной зависимости /0 = f (Uc, 1/й) для цепи сеточного тока можно указать параметры, аналогичные параметрам цепи анодного тока. Если написать полный дифференци­ ал сеточного тока

194

(3.246)

то содержащиеся в нем частные производные представляют собой основные параметры цепи сеточного тока, а именно: внутреннее со­ противление пространства сетка — катод

(3.247)

и крутизну сеточно-анодной характеристики

(3.248)

Используя (3.247) и (3.248), можно записать (3.246) в виде

При положительных значениях Uc, малых по сравнению с £/„, числен­ ные значения S0 обычно на 1—2 порядка меньше S. При тех же усло­ виях R i0 тоже значительно меньше R t.

Параметры сеточной цепи можно определять аналогично парамет­ рам анодной цепи графически по соответствующим характеристикам или методом двух точек.

§3.13. РАБОЧИЙ РЕЖИМ ТРИОДА

3.13.1.Виды включения триодов в электрическую цепь

Под рабочим режимом, как уже указывалось в 1-й главе, понимают режим работы лампы при наличии нагрузки в анодной цепи. Для введения ряда понятий, относящихся к работе лампы в схеме, рас­

контуры переменных составляющих токов электродов могут не совпа­ дать с контурами их постоянных составляющих. Постоянные состав­

195

ляющие все должны проходить через катод, а пути протекания пере­ менных могут быть различны в зависимости от схемы включения лампы.

При расчете схем с лампами основное внимание обычно уделяется цепям переменных составляющих токов электродов. Применительно к переменным составляющим токов и их цепям принято пользоваться следующими понятиями:

1)входное напряжение UBX— напряжение, подаваемое на управ­ ляющий электрод лампы,

2)выходное напряжение и вых — падение напряжения, снимаемое

снагрузки,

3)входная цепь лампы — цепь той пары электродов, в которую включается входное напряжение,

4)выходная цепь лампы — цепь той пары электродов, в которую

включается сопротивление нагрузки,

5)общий электрод — электрод, общий для входной и выходной

цепей,

6)входной электрод — электрод входной цепи, не являющийся общим,

7)выходной электрод — электрод выходной цепи, не являющийся общим,

ния, в общем случае комплексные, входной и выходной цепей соответ­ ственно

//вых

В зависимости от того, на каком электроде лежит общая точка менаду входной и выходной цепями, т. е. какой электрод является общим, различают три вида включения триодов в электрическую схему.

1. Схема с общей точкой на катоде или схема с общим катодо

(рис. 3.78,а); здесь входным электродом является сетка, выходным —

196