Файл: Клейнер, Э. Ю. Основы теории электронных ламп учебное пособие.pdf

ВУЗ: Не указан

Категория: Не указан

Дисциплина: Не указана

Добавлен: 16.10.2024

Просмотров: 167

Скачиваний: 0

ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.

Если теперь Uc изменить на ДUc зом, чтобы при этом / а сохранило

и затем Ua на Д£/а таким обра­ свое первоначальное значение

/. =

Go'* [Uc + ДUc + D (Ua + AUa))h ,

то для этого должно быть выполнено условие

 

AUс -|- DAUа = О

 

или

Д^а

1

 

 

 

 

ДUc

D

 

откуда согласно (3.233)

 

 

 

=

 

(3.237)

Нужно подчеркнуть, что равенство (3.237) действительно только

при условии, что

/ а = / к. Когда

/ а ф / к,

это уравнение несостоя­

тельно, так как р,

и D в принципе различные понятия; р относится к

анодному току, a D — к катодному.

численно равно горизон­

Согласно (3.237) и (3.100) р при

Uc < 0

тальному смещению двух анодных характеристик, снятых при зна­ чениях Uc, отличающихся на 1 В.

3.12.3. Простейшие методы практического определения статических параметров

Для определения статических параметров триода используются по сути те же методы, что и в случае диода.

а. Графическое определение по. характеристикам. Для нахождения параметров лампы при каких-либо определенных значениях Ua и Ua нужны две статические характеристики. Первая должна содержать точку, определенную заданными значениями напряжений, а вторая — соответствовать значению напряжения, служащего параметром семей­ ства, отличающемуся на небольшую величину от его значения для первой характеристики.

Рассмотрим определение параметров по анодно-сеточным характе­ ристикам (рис. 3.69,а). Через точку, соответствующую заданному режиму (точка Л), проводят горизонтальную линию до пересечения со второй характеристикой (точка С), и через полученную точку пере­ сечения — вертикальную линию до пересечения с первой (точка В).

Получающийся прямоугольный треугольник АВС,

называемый, как

и в случае диода, х а р а к т е р и с т и ч е с к и м ,

позволяет опре­

делить все три статических параметра лампы.

 

По координатам точек Л и В, соответствующих одному и тому же значению t/a, согласно (3.220а) можно определить крутизну ха­ рактеристики, если дифференциалы заменить конечными приращениями

S =

А/,

(3.238)

д ий ис- и с

1 8 8


Из точек В и С, относящихся к одинаковому значению Uc, находим

Ди .

" а - " а

(3.239)

Rt

/1 - /1

Д/а

 

Из точек С и Л, в которых значения / а одинаковы, получим

(А==■

Аил

^ а ~ ^ а

(3.240)

 

К - К

 

 

и : - и :

Аналогичным образом определяются параметры по анодным ха­ рактеристикам (рис. 3.69,6). Из точек В и С , относящихся к одинако­ вому значению Ua, согласно (3.238) находим S, из точек А и В со­ гласно (3.239) — R t и из точек А и С согласно (3.240) — ц.

Рис. 3.69. Определение статических'параметров триода:

а — по анодно-сеточным характеристикам; 6 — по анодным характеристикам

Для того чтобы результаты-получились достаточно точными, размер характеристического треугольника должен быть не слишком большим. При определении параметров маломощных триодов по анодно-сеточным характеристикам величину U'a U'a рекомендуется брать не более

20 В, а

величину U"c U' при определении их по анодным — не

более 1

В.

При построении характеристического треугольника нужно обра­ щать внимание на то, чтобы вершина треугольника лежала на сосед­ ней характеристике; иначе определить из этого треугольника все три параметра невозможно.

• б. Метод двух точек. Параметры лампы можно определить, не снимая характеристик в целом, если измерить координаты точек А, В и С (рис. 3.69) непосредственно. Из каждых двух точек попарно можно получить по одному параметру. Однако чтобы по трем измере­ ниям можно было определить все три параметра, нужно их выполнять в следующем порядке.

189


значение /а (табл. 3.3, стро­ ка 3).
По данным измерений 1 и 2 тогда согласно (3.238) можно вычис­ лить S, измерений 2 и 3 согласно (3.239) — Rt а измерений 1 и 3 со­ гласно (3.240)— р,.
3.12.4. Зависимость статических параметров от напряжений электродов
Начнем с зависимости параметров от ис, что соответствует из­ менению их при движении рабочей точки по анодно-сеточной харак­ теристике. Для того чтобы более легко составить себе представление о ходе получающихся кривых, сначала предположим, что для катод­ ного тока применим закон степени 3/2, т. е что можно пренебречь
начальными скоростями элект­ ронов и триод сводим к эквива­ лентному диоду. Тогда зависи­ мость S — f (Uc) при Uc < 0
определяется уравнением (3.224) и представляет собой парабо­ лу с осью, совпадающей с осью абсцисс, и вершиной в точке запирания лампы (рис. 3.70). При переходе в область поло­ жительных сеточных напря­ жений S обычно начинает
уменьшаться, так как замедля­
Рис. 3.70. Зависимость параметров от сеточного напряжения в сводимом ется рост / а в связи с появле­
триоде нием сеточного тока.
190

/

измерение. Находят значение /„, соответствующее значениям Uc и

Ua,

для которых

нужно определить параметры (значения

Uc,

Ua,l'a)

 

 

 

Т а б л и ц а

3.3

(табл. 3.3, строка 1).

 

 

 

 

II

измерение.

Значение

 

Определение

параметров методом

 

Uc увеличивают на неболь­

 

двух

точек

 

шую величину

(новое

значе­

 

 

 

Значения

 

ние Uc),

сохраняя

при

этом

Порядковым

 

 

 

Uа равным

первоначальному

номер измерен

 

 

 

 

ння

ис

и я

значению

Ua. За

счет уве­

 

 

 

 

 

личения

Uc

возрастает / а

 

1

и'с

 

й

(новое

 

значение

/ а)

(табл.

 

 

 

 

 

3.3, строка 2).

 

 

 

 

2

и :

 

К

III

измерение.

Сохраняя

 

 

U, .

 

 

Uc,

уменьшают

 

 

 

 

 

 

 

 

[

 

значе­

 

 

 

 

 

Uа настолько

(новое

 

3

и е’

 

к

ние U’a),

чтобы

/ а

опять

 

 

 

 

 

приняло свое первоначальное



Рис. 3.73. S = / (/а1/3) для
реального триода при различных и а

Значение р. при £/с < 0 от Uc не зависит, так как здесь действитель­

но соотношение u

=

1/D,

a .D определяется только размерами систе­

мы электродов. При

Uc >

О коэффициент усиления за счет токорас-

пределения с ростом Uc уменьшается.

Rt, которое можно представить

в виде

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

=

 

(3-241)

изменяется

обратно

пропорционально

S,

если ц, считать величиной

постоянной.

 

 

 

 

 

1

 

 

Л -

 

 

 

«а

 

 

 

 

 

8

 

 

 

 

 

 

А

 

 

S

 

 

 

 

 

 

 

 

й

 

 

 

 

 

 

2 /

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

/д, ИА

Рнс. 3.71. Зависимость

пара­

Рис.

3.72. Зависимость пара­

метров

триода

типа 6Н18Б

метров триода типа 6Н18Б от

от сеточного напряжения

при

анодного тока при UH= 6,3 В

U„ =

6,3 В и

Ua = 100 В

 

и £/а = 100 В

У реальных триодов современных конструкций зависимости пара­ метров от напряжений могут существенно отличаться от приведенных на рис. 3.70 (рис. 3.71). Основной причиной расхождений в большинстве случаев является островковый эффект.

Разницу можно наглядно представить, если построить зависимость 5 = / (/а) (рис. 3.72) в функциональных коорди­ натах в виде S = f ( / а1/3) (рис. 3.73). В случае, когда анодно-сеточные харак­ теристики подчиняются закону степени 3/2, зависимость S = f ( / a1/3) в таких координатах согласно (3.225) пред­ ставляется прямой линией, идущей из начала системы координат. При на­ личии островкового эффекта анодно­ сеточные характеристики по сравнению с кривыми по закону степени 3/2 вы-