Файл: Клейнер, Э. Ю. Основы теории электронных ламп учебное пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 16.10.2024
Просмотров: 167
Скачиваний: 0
Если теперь Uc изменить на ДUc зом, чтобы при этом / а сохранило
и затем Ua на Д£/а таким обра свое первоначальное значение
/. = |
Go'* [Uc + ДUc + D (Ua + AUa))h , |
||
то для этого должно быть выполнено условие |
|||
|
AUс -|- DAUа = О |
|
|
или |
Д^а |
1 |
|
|
|
||
|
ДUc |
D ’ |
|
откуда согласно (3.233) |
|
|
|
|
= |
|
(3.237) |
Нужно подчеркнуть, что равенство (3.237) действительно только |
|||
при условии, что |
/ а = / к. Когда |
/ а ф / к, |
это уравнение несостоя |
тельно, так как р, |
и D в принципе различные понятия; р относится к |
||
анодному току, a D — к катодному. |
численно равно горизон |
||
Согласно (3.237) и (3.100) р при |
Uc < 0 |
тальному смещению двух анодных характеристик, снятых при зна чениях Uc, отличающихся на 1 В.
3.12.3. Простейшие методы практического определения статических параметров
Для определения статических параметров триода используются по сути те же методы, что и в случае диода.
а. Графическое определение по. характеристикам. Для нахождения параметров лампы при каких-либо определенных значениях Ua и Ua нужны две статические характеристики. Первая должна содержать точку, определенную заданными значениями напряжений, а вторая — соответствовать значению напряжения, служащего параметром семей ства, отличающемуся на небольшую величину от его значения для первой характеристики.
Рассмотрим определение параметров по анодно-сеточным характе ристикам (рис. 3.69,а). Через точку, соответствующую заданному режиму (точка Л), проводят горизонтальную линию до пересечения со второй характеристикой (точка С), и через полученную точку пере сечения — вертикальную линию до пересечения с первой (точка В).
Получающийся прямоугольный треугольник АВС, |
называемый, как |
и в случае диода, х а р а к т е р и с т и ч е с к и м , |
позволяет опре |
делить все три статических параметра лампы. |
|
По координатам точек Л и В, соответствующих одному и тому же значению t/a, согласно (3.220а) можно определить крутизну ха рактеристики, если дифференциалы заменить конечными приращениями
S = |
А/, |
(3.238) |
д ий ис- и с |
1 8 8
Из точек В и С, относящихся к одинаковому значению Uc, находим
Ди . |
" а - " а |
(3.239) |
Rt |
/1 - /1 |
|
Д/а |
|
Из точек С и Л, в которых значения / а одинаковы, получим
(А==■ |
Аил |
^ а ~ ^ а |
(3.240) |
|
К - К |
||
|
|
и : - и : |
Аналогичным образом определяются параметры по анодным ха рактеристикам (рис. 3.69,6). Из точек В и С , относящихся к одинако вому значению Ua, согласно (3.238) находим S, из точек А и В со гласно (3.239) — R t и из точек А и С согласно (3.240) — ц.
Рис. 3.69. Определение статических'параметров триода:
а — по анодно-сеточным характеристикам; 6 — по анодным характеристикам
Для того чтобы результаты-получились достаточно точными, размер характеристического треугольника должен быть не слишком большим. При определении параметров маломощных триодов по анодно-сеточным характеристикам величину U'a — U'a рекомендуется брать не более
20 В, а |
величину U"c — U' при определении их по анодным — не |
более 1 |
В. |
При построении характеристического треугольника нужно обра щать внимание на то, чтобы вершина треугольника лежала на сосед ней характеристике; иначе определить из этого треугольника все три параметра невозможно.
• б. Метод двух точек. Параметры лампы можно определить, не снимая характеристик в целом, если измерить координаты точек А, В и С (рис. 3.69) непосредственно. Из каждых двух точек попарно можно получить по одному параметру. Однако чтобы по трем измере ниям можно было определить все три параметра, нужно их выполнять в следующем порядке.
189
/ |
измерение. Находят значение /„, соответствующее значениям Uc и |
||||||||||
Ua, |
для которых |
нужно определить параметры (значения |
Uc, |
Ua,l'a) |
|||||||
|
|
|
Т а б л и ц а |
3.3 |
(табл. 3.3, строка 1). |
|
|||||
|
|
|
II |
измерение. |
Значение |
||||||
|
Определение |
параметров методом |
|
Uc увеличивают на неболь |
|||||||
|
двух |
точек |
|
шую величину |
(новое |
значе |
|||||
|
|
|
Значения |
|
ние Uc), |
сохраняя |
при |
этом |
|||
Порядковым |
|
|
|
Uа равным |
первоначальному |
||||||
номер измерен |
|
|
|
||||||||
|
ння |
ис |
и я |
'а |
значению |
Ua. За |
счет уве |
||||
|
|
|
|
|
личения |
Uc |
возрастает / а |
||||
|
1 |
и'с |
|
й |
(новое |
|
значение |
/ а) |
(табл. |
||
|
|
|
|
|
3.3, строка 2). |
|
|
|
|||
|
2 |
и : |
|
К |
III |
измерение. |
Сохраняя |
||||
|
|
U, . |
|
|
Uc, |
уменьшают |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
[ |
|
значе |
|
|
|
|
|
|
Uа настолько |
(новое |
|||||
|
3 |
и е’ |
|
к |
ние U’a), |
чтобы |
/ а |
опять |
|||
|
|
|
|
|
приняло свое первоначальное |
Значение р. при £/с < 0 от Uc не зависит, так как здесь действитель
но соотношение u |
= |
1/D, |
a .D определяется только размерами систе |
|||
мы электродов. При |
Uc > |
О коэффициент усиления за счет токорас- |
||||
пределения с ростом Uc уменьшается. |
Rt, которое можно представить |
|||||
в виде |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
(3-241) |
изменяется |
обратно |
пропорционально |
S, |
если ц, считать величиной |
||
постоянной. |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
Л - |
|
|
|
«а |
|
|
|
|
|
|
8 |
|
|
|
|
|
|
А |
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
й |
|
|
|
|
|
|
2 / |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/д, ИА |
Рнс. 3.71. Зависимость |
пара |
Рис. |
3.72. Зависимость пара |
|||
метров |
триода |
типа 6Н18Б |
метров триода типа 6Н18Б от |
|||
от сеточного напряжения |
при |
анодного тока при UH= 6,3 В |
||||
U„ = |
6,3 В и |
Ua = 100 В |
|
и £/а = 100 В |
У реальных триодов современных конструкций зависимости пара метров от напряжений могут существенно отличаться от приведенных на рис. 3.70 (рис. 3.71). Основной причиной расхождений в большинстве случаев является островковый эффект.
Разницу можно наглядно представить, если построить зависимость 5 = / (/а) (рис. 3.72) в функциональных коорди натах в виде S = f ( / а1/3) (рис. 3.73). В случае, когда анодно-сеточные харак теристики подчиняются закону степени 3/2, зависимость S = f ( / a1/3) в таких координатах согласно (3.225) пред ставляется прямой линией, идущей из начала системы координат. При на личии островкового эффекта анодно сеточные характеристики по сравнению с кривыми по закону степени 3/2 вы-