Файл: Куликов, К. А. Курс сферической астрономии учебник.pdf

Вычисляем склонение:

6 = — 16°40'56",19 Н- 0,4199(— 5",04) = — 10о40'58",306.

а — а0«-|- {t — t о) var. an. --f- — ;jq7)— var. saec. -j- 3-й член,

(£ — *o)2

6 = 6 0 -f- (t — tQ) var. an. -f- — ^qq— var. saec- + 3-й член.

В ы ч и с л е н и я . Вычисляем прямое восхождение:

пеи для 29 февраля 1976 г. в момент верхней кульминации на мери­ диане Гринвича.

Р е ш е н и е . Так как дата 29 февраля принадлежит к первой половине года, то средние координаты и редукционные постоянные вычисляем для ближайшего начала года, т. е. для 1976,0.

Собственные движения звезды ца и р 6 взяты из средних мест Аст­

рономического Ежегодника, а коэффициенты а, />, с, d, а', 6', с' и с/', зависящие только от координат звезды, вычислены по формулам:

л

Коэффициент — вводится для перевода угловых единиц в часовые. 15

Входящие в эти формулы значения т, п, tg £ приведены в Астроно­ мическом Ежегоднике на 1976 г. на стр. 5.

Редукционные величины первого рода (алгебраическая систе­

ма) берем из ежегодника для 0h звездного времени (стр. 270—277). Интерполируя редукционные величины от даты февраль 29 с аргу_

ментом а0 = 0h,794 = 0е1,033, получим

Поправка за собственное движение (дробь года 0,1626) будет

Соответствующие умножения и сложения выполняем по форму­ лам (54):

авид = «о “Ь (А + А')а 4~ (В + В')Ь 4- Сс -f Dd + Е 4- t-p-a, бвид = 6о 4- (А + А')а' Н- (В + В')Ь' + Сс' + Dd' + т-ц8,

авид - 0h47m38s, 0595,

бвид = 57°41'32", 9743.

Г л а в а с е д ь м а я

ЛУННАЯ СФЕРИЧЕСКАЯ АСТРОНОМИЯ

§52. Особенности в движении Луны

Вприменении сферической астрономии к Луне имеет­ ся ряд особенностей, связанных со своеобразием враще­ ния Луны. Основное отличие вращения Луны от враще­ ния Земли — это малая скорость вращения и другое по­ ложение полюсов вращения на небесной сфере. Кроме этого основного отличия, имеются менее заметные осо­ бенности вращения Луны.

Исследование уравнений вращения показывает, что

ось вращения Луны движется в пространстве в среднем по круговому конусу, ось которого перпендикулярна к плос­ кости эклиптики. Это движение лунной оси называется регрессией линии узлов и является лунным аналогом пре­

цессии земной оси. Половина угла при вершине конуса J = 1°,5 , а период регрессии — 18,6 года (скорость лун­

ной прецессии превосходит земную в 1360 раз). Луна вра­ щается вокруг своей оси против часовой стрелки (если смотреть с северного полюса) почти равномерно. Период оборота вокруг оси 27,32 ср. суток.

Врадиусе конуса, по которому движется лунная ось,

вскорости этого движения и в угловой скорости враще­ ния Луны есть малые колебания, называемые физической либрацией. Физическая либрация — аналог земной нута­

ции. Как и составляющие нутации, составляющие физи­ ческой либрации Луны представляют собой суммы три­ гонометрических членов. Численные значения коэффици­ ентов этих членов определяются соотношением главных моментов инерции Луны.

Теория вращения Луны допускает также возможность

свободного движения лунных полюсов.

Что касается движения Луны, то здесь нужно лишь

указать, что средняя угловая скорость обращения ее вок­ руг Земли равна средней скорости вращения Луны вок­ руг оси, и что плоскость орбиты наклонена к эклиптике на 5°,1 в сторону, противоположную наклону экватора.

§53. Небесная сфера

В§ 4, когда вводилось понятие небесной сферы, было подчеркнуто, что центр ее есть произвольная точка в пространстве; его можно совместить с местом наблюдате­ ля, с центром Земли, равно как и с центром Луны или с любой точкой на ее поверхности.

Лупа, как и Земля, вращается около своей оси, назы­ ваемой лунной осью мира. Точки пересечения этой оси с

лунной небесной сферой называются лунными по­ люсами мира: P(£w бли­

широты, проходящий через зенит, называется небесным меридианом. Пересечения кругов широты с лунной по­ верхностью называются лунными меридианами и служат для задания координат на лунной поверхности.

Плоскость, проходящая через центр Луны и лунной не­ бесной сферы перпендикулярно к лунной оси мира P<[NP([St

называется плоскостью лунного небесного экватора. Се­

чение небесной сферы этой плоскостью носит название лун­ ного небесного экватора. Лунный небесный экватор нак­ лонен к эклиптике на угол J ^ 1°,5.

Принято меридиан Луны Р ^ О 0, плоскость которого

проходит через центр Земли в момент, когда средняя дол­ гота Луны равна средней долготе восходящего узла

ее орбиты <Q, считать нулевым меридианом. Прямая пере­

сечения плоскости лунного экватора и плоскости нуле­ вого меридиана LO0, называется первым радиусом. Ос­

тальные элементы лунной небесной сферы: зенит, надир, математический горизонт и др., аналогичны элементам небесной сферы для земного наблюдателя; они описаны в § 4.

§ 54. Координаты

Для определения положения точек на поверхности Луны аналогично земной географической применяется

селенографическая система координат.

Основными плоскостями в этой системе являются плос­ кость лунного экватора QO0Q и плоскость нулевого мери­ диана P(£n LO0 (рис. 45). Первая координата — долгота

1(. Селенографическая долгота равна дуге лунного эк­

Второй координатой в этой системе является широта ф£. Селеногра­

фическая широта равна дуге меридиана К М от лунного эк­ ватора до места М . Отсчитывается широта от экватора от 0

до + 90°, причем положительной считается к северному полюсу Луны.

Для определения положения светил на небесной сфере принимаются следующие системы небесных координат,