Файл: Анализ радиоактивных руд a-f-методом Х. Б. Межиборская, В. Л. Шашкин, И. П. Шумилин. 1960- 4 Мб.pdf

х получим

9

Вторая часть кривой соответствует так называемым проме­ жуточным слоям. Здесь начинает заметно сказываться самопоглощеиие в источнике, так что измеряемая скорость счета Iя растет медленнее, чем толщина слоя х. Поправка на самопоглощение может быть введена с помощью выражения (3)> которое позволяет по найденному 1Х определить / [дальнейший расчет выполняется по формуле (6)].

Третья часть графика относится к толстым слоям (употреб­ ляются также термины «насыщенные», «предельные» и «беско­ нечно толстые» слои).

Под толстыми понимают слои, толщина которых равна ил»

больше пробега лучей в данном веществе, так что член е ~ Vх в выражении (2) становится близким нулю. Регистрируемая скорость счета при этом, как следует из выражения (2), пропор­ циональна /о, т. е., иначе говоря, концентрации активного веще­

§ 4. ГАММА-ИЗМЕРЕНИЯ

Средняя энергия у-лучей уранового ряда может быть при­ нята равной 0,8 Мэв, а массовый коэффициент поглощения (для бетона) — 0,068 см21г.

Тогда область слоев, тонких для у-лучей, может быть опре­ делена из выражения (б):

х < 1,5 г!см,2.

Принимая среднюю насыпную плотность измельченной ру­ ды равной 1,3 г)см?, получаем, что наибольшая толщина слоя, который может быть принят за тонкий при измерениях по у-лучам, составляет около 12 мм. В ряду тория средняя энер­ гия у-лучей близка к средней энергии у-лучей уранового ряда.

Гамма-измерения при лабораторных анализах проводятся обычно с одинаковыми по толщине образцом и эталоном, ле­ жащими в пределах слоев, тонких для у-лучей. Поэтому ре­ зультаты у-измерений рассчитываются с помощью соотноше­ ния (6).

§ 5. БЕТА-ИЗМЕРЕНИЯ

Поглощение р-частиц связано с потерями энергии на воз­ буждение и ионизацию атомов среды (ионизационные потери) и на тормозное излучение (радиационные потери). Кроме того, имеет место упругое рассеяние.

to

Для p-излучения естественно радиоактивных веществ су­ щественны лишь ионизационные потери и упругое рассеяние, первый и третий процессы, в то время как радиационные поте­ ри невелики.

Рассеяние электронов зависит от атомного номера и, сле­ довательно, различно для веществ с различным химическим составом. Рассеяние р-частиц в излучающем слое (саморас-

межуточных слоях, толщина которых лежит в пределах 0,1—0,2 пробега р-частиц [34]. Чтобы уменьшить влияние рас­ сеяния, необходимо вести измерения при возможно больших телесных углах (лучше всего в 4лили хотя бы в 2л-гео- метрии).

При измерениях в толстых слоях основное значение имеют ионизационные потери. Зависимость их от среднего атомного номера материала выражена слабо. Ионизационные потери за­ висят главным образом от числа электронов п в единице объема среды:

Z

(8)

где N—число Авогадро, р — плотность,

Z — атомный номер элемента, А — атомный вес.

Из выражения (8) следует, что ионизационные потери в слоях одинаковой толщины (г/см2) пропорциональны Z/A.

Если учесть, что средний атомный номер большинства руд практически постоянен, то можно сделать вывод, что резуль­ тат p-измерений проб руды в толстых слоях обычно не зави­ сит от химического состава руды и достаточно правильно по­ казывает концентрацию радиоактивных компонентов.

Тонкие слои. Наименьшей граничной энергией среди р-из-

Обычно p-измерения ведутся при использовании фильтров, отсеивающих излучение UXi, ThB и RaB. Толщина фильтра, включая стенку счетчика, составляет при этом 200—250 мг/см2. В этих условиях область тонких слоев, определенная при no­

li