Файл: Цифровая обработка сейсмических данных..pdf

Е Е ] / Е Е З г

E E I j

Р и с .

59.

Фазовые характеристик и разрастани й на

суммоленте .

а

—

со =

2,15

гц ; б =

2 я •

20 гц ;

в — со =

2,25 гц ;

г — 2 я • 30 Гц ;

а

— со =

2,40

гц; е —

2 я

•

50 Г ц ;

1 — т] =

50, i|) =

0;

2 — и = 80,

•ф =

0; 3 — ц = 50, г|> = 2.

Р и с . 60. Объяснени е

эффекта

«перекоса» разрастани й

на с у м -

молента х ОГТ .

вмещенным

в

точке

м и н и м у м а ;

б —

с у м м и р о в а н и е

п о п а р а б о л а м ,

совме ­

щ е н н ы м в

точке

1 = 1 ;

1 — л и н и и

с у м м и р о в а н и я ;

2 — трассы

с у м м о л е н ­

ты; 3 — точки

м и н и м у м о в

с у м м и р у ­

ю щ и х п а р а б о л .

ченных при симметричных или фланговых расстановках,

суммарную

трассу строить в

функции

не

tg,

a t =

t0 - f хп, где хп

=

ап%2, f

~ lmax/1/2.

Действительно,

точка

£ =

|

при

симметричных

и

фланговых

совместить не в точках их минимума, а в точках с \ =

Е (рис. 60, б).

Следует отметить, что при системах

наблюдения

с выносными

расстановками расстояние 5 должно быть

несколько больше c!m a x /j/2.

пых значений

U (t0, 0„) на

интервале

At0:

к

E(t0,

е«) = х 2 ^

2 ( ' о Ь 0 л ) '

*= 1 , 2 ' • • •' к >

( 4 > 5 4 )

h=i

зоваться

не одна М-канальная

сейсмограмма

ОГТ,

а

две-три.

В данном

случае

учитывается тот факт, что при

ср <

25

~

30°

вре­

менной сдвиг AT

между разрастаниями одноименной волны на

двух

суммолентах, сдвинутых одна относительно другой на шаг

Ах/2,

равен

АТ = Azsincp/y

(4.55)

и не превышает */4 периода волны на

энерголенте.

их

сечения

В практике обработки вместо энерголент строятся

[97] для

фиксированных

значений

t0

=

const,

заданных

с постоян­

ным

шагом At0 (рис. 61)

к

к

м

^ . ( 9 « ) = - г - 2

u 2 { t ^ e

» ) =

= w 2 2 y

( ^ + 8

» i f e r ) -

( 4 - 5 6 )

h=m+l

h=l

m=l

Кривая E (8„) представляет

собой

энергетический

аналог

0-сиг-

нала

суммоленты

[46], по максимуму

которого

легко

определить

значение 0, равное приращению времени волны.

AtQ

Анализ экспериментального материала показывает, что

шаг

может быть равным интервалу интегрирования

АТ0.

На

рис. 61

показан

график

сечений Eta (0„), коррелируя

максимумы

которых

можно определить закон г^огт (£<>) Д л

я

однократных и многократных

волн. При автоматической

корреляции

кривых Е,0

(0J, наряду

с графиком зависимости z;o r T (t0), строится график

максимальных

значений энергии Етах (t0)

по каждому

из сечений

Eto (0„). По­

К

Г М

] 2

2

2

У(Ътп)

du (е„)

h=l

Lm=l

(4.57)

к

м

h=l

m=l

хктп = tok

62

суммирующей параболы:

+ 0Л

•

Эффективность данного способа обусловлена его высокой чув­

ствительностью к амплитудному разбросу

вдоль

фронта суммиру­

емой волны, снижающей

вероятность

реализации

на преобразован­

ной суммоленте ложных

максимумов.

3. Построение рельефа преобразованных

суммолент. Особенность

он является значительно более

трудоемким.

4. Построение участков временного разреза. Это построение очень

просто по своему физическому

смыслу и в то же время позволяет

варьируемым параметром является

скорость v o r T , принимаемая по­

стоянной для всего исследуемого

интервала

времен t0.

Очевидно,

что для каждого из фиксированных значений v0VT

— f o m , ^огтг, •••»

VOTT N

можно построить соответствующий

вариант

временного

разреза

ОГТ. На каждом варианте

временного

разреза

будут выде­

лены синфазности тех горизонтов, для которых

принятое значение

0,2 0,3

o^eniz

v0TT

n =

const

на

соответствующем

t0 совпадает с v o r T

волны.

На со­

седних

временных

разрезах,

отлича­

ющихся принятой для расчета

кине­

матических

поправок

постоянной

скоростью У 0 Г Т п

(п — 1» 2, . . ., iV),

амплитуда

колебания,

образующего

данную

синфазность,

будет

зату­

хать

по мере

увеличения

разницы

между

^огтп

и

г ; о г т

рассматрива­

емой волны (рис. 63).

Таким образом, совокупностьсин-

фазностей одной и той же волны на

последовательности

временных

раз­

резов должна

давать ту же инфор­

мацию, что и разрастание

на сум-

моленте.

Однако

в отличие

от

раз­

растания, включающего для каждого

значения

У о

г т всего одну суммарную

амплитуду,

синфазность

данной

волны

включает

К

амплитуд,

где

К — число

трасс

на элементарном

временном

разрезе.

Это обстоятель­

ство

определяет

устойчивость

дан­

ного

способа

к

индивидуальному

разбросу

параметров

суммируемой

волны,

поскольку

критерием

для

выбора

соответствующего

данному

горизонту

значения

г>огт

является

не максимальная

амплитуда

разра­

стания,

а

наиболее

уверенная кор-

релируемость

самого

горизонта

в пределах

элементарного

времен­

ного

разреза.

/

Очевидно,

что описываемый

спо­

Р и с .

62. П р е д с т а в л е н и е

р е з у л ь ­

соб

изображения

результатов

регу­

татов

о п р е д е л е н и я

кинематиче ­

лируемого суммирования — построе­

с к и х

п о п р а в о к в виде

к р и в ы х

ние

временных

разрезов для

каж­

р а в н ы х з н а ч е н и й

э н е р г и и .

1 — з а к о н 6 n (i 0 ) д л я

о д н о к р а т н ы х

дого

из значений

варьируемого па­

раметра — применим

не только при

в о л н ;

2

ных в о л н .

первом,

но и

при всех

остальных

способах

регулируемого

суммиро­