ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 162
Скачиваний: 1
V, |
1Г2 |
ТГ3 |
ify |
r 5 |
v 6 |
V7 |
Р и с . 63. О п р е д е
л е н и е кинемати
че с к и х п о п р а в о к п у т е м п о с т р о е н и я ^последовательно
сти э л е м е н т а р н ы х в р е м е н н ы х р а з р е
зов д л я |
д а н н ы х |
ф и к с и р о в а н н ы х |
|
значений |
с к о р о |
сти ^огт-
t
в РНП. Построение временных разрезов, очевидно, более трудоем кая процедура, чем построение суммолент — приблизительно во столько раз, сколько суммарных трасс содержит временной разрез. Поэтому на практике стараются выбирать короткие участки времен ных разрезов, содержащие 10—15 трасс. В то же время этот способ изображения результатов является наиболее предпочтительным из всех, так как здесь критерием выбора подходящего значения варьи руемого параметра является качество окончательного результата обработки — временного разреза.
Описывая общую схему данного способа изображения результа
тов регулируемого |
суммирования, мы исходили из представления |
о горизонтальном |
залегании границ раздела. Оказывается, что |
в условиях наклонного залегания границ раздела описанный способ обладает существенным недостатком. Предположим, что выбранное значение v = const на времени t0 одной из обрабатываемых сейсмо
грамм обеспечивает трансформацию синфазности в линию |
t01 = |
= const. В результате после суммирования на времени tol |
трассы |
элементарного разреза реализуется максимальная амплитуда. На
соседних сейсмограммах |
ОГТ, учитывая |
наклонное |
залегание гра |
||||||||
ниц |
раздела, волна |
зарегистрируется на |
времени t0 |
(х) ф |
t01. По |
||||||
скольку в общем случае |
скорость растет с глубиной, кинематиче |
||||||||||
ская поправка, рассчитанная на основании |
v = |
const, на |
t0 |
(х) >• |
|||||||
]> t01 |
окажется завышенной (эффект «переспрямления»), а на 10 |
(х) *С |
|||||||||
< t01 |
— заниженной |
(эффект «недоспрямления»). |
|
|
|
|
|
||||
На элементарном временном разрезе этот факт проявится в виде |
|||||||||||
уменьшения суммарной |
амплитуды в сторону восстания |
(падения) |
|||||||||
горизонта с максимумом |
на t01. |
На элементарных разрезах, |
получен |
||||||||
ных |
для v Ф У 0 Г Т (£0 i)' |
будет |
наблюдаться |
аналогичная |
картина |
||||||
изменения динамики суммарной волны вдоль ее фронта. |
Однако |
||||||||||
максимальная амплитуда |
реализуется на f0 |
Ф t01 |
одной |
из сейсмо-* |
|||||||
грамм ОГТ, для которой принятое значение |
v — |
v0TT |
(t0). |
|
|
139
Недостатки описанного способа определения ^огт (^о) могут быть ослаблены, если построение элементарных временных разрезов вы
полнять не для набора |
v = const, а для «веера» зависимостей v |
(t0), |
|||||||
заданных в окрестности априорной кривой v0VT |
(to) |
с переменным |
|||||||
во времени шагом |
А р (t0), |
при котором Атк |
(|) фиксировано на |
всем |
|||||
интервале t0. При |
этом, с одной стороны, |
изменение |
амплитудного |
||||||
эффекта |
суммирования |
вдоль оси синфазности |
данного |
горизонта |
|||||
на элементарном разрезе в среднем не превысит |
перепада |
амплитуд |
|||||||
для двух |
соседних кривых |
v (t0), с другой стороны, степень затуха |
ния амплитуды при переходе от одного элементарного разреза к дру
гому фиксируется |
по |
времени. |
кривых v (t0). |
|
|
|
||||
Рассмотрим вопрос |
выбора |
Пусть на |
основании |
|||||||
известной |
априорной кривой |
v |
(t0) |
и абсциссы |
крайней |
точки при |
||||
ема |
Е. по |
формуле |
(4.7) для |
х = 0 |
определена |
кривая |
кинематиче |
|||
ских |
поправок Атк |
(Е, tQ). Сместив |
последнюю |
вдоль оси |
Ат на ве |
личину ±п8т (|), получим набор |
кривых |
Ат„ (Е, t0) |
Ат (Е, t0) |
± |
|||||
± |
ибт (Е), каждая |
из которых |
соответствует своему |
закону v (t0). |
|||||
t0) |
Зная |
Ат„ (£,, t0), |
можно найти кинематические поправки |
A T „ |
( § F , |
||||
в каждый канал сейсмограммы |
ОГТ |
с координатой Е,. Введя |
|||||||
рассчитанные таким образом кинематические поправки и |
просум |
||||||||
мировав трассы сейсмограмм ОГТ, получим 2п + 1 |
элементарных |
||||||||
разрезов, |
каждый |
из которых соответствует своей |
кривой |
Атл |
(|, |
||||
t0). |
При |
этом, как |
уже отмечалось, |
сохранится устойчивость дина |
мики волн на каждом элементарном разрезе. Последнее особенно важно для их последующей автоматической обработки с целью опре деления Уогт (^о)-
В заключение отметим общую особенность всех рассмотренных алгоритмов регулируемого суммирования в сочетании со способами представления результатов: все эти алгоритмы первоначально сфор мировались на основании чисто эвристических соображений. Возни кает вопрос, что же представляют собой эти алгоритмы с точки зрения теории оптимального приема сигналов на фоне помех? Оказы вается [20], что наиболее широко применяемый алгоритм — регу лируемое суммирование сейсмограмм ОГТ по гиперболам или пара болам соответственно до или после введения исходных кинемати ческих поправок с последующим возведением суммарных трасс в квадрат и сглаживанием по t0 — является оптимальной процеду рой лишь для модели исходного материала, включающей только одну регулярную волну на фоне нерегулярных помех. Такая ситуа ция, очевидно, представляет лишь теоретический интерес. Для реаль ного материала, включающего множество регулярных волн, как по лезных, так и помех, в общем случае оптимальный алгоритм должен строиться на разделении индивидуальных волн с последовательным
уточнением |
параметров [17]. |
В частном случае сравнительно слабо |
|
дислоцированной |
осадочной |
толщи разделение индивидуальных |
|
полн может |
быть |
заменено |
разделением волновых пакетов [27], |
объединяющих волны одного и того же класса. Наибольший практи ческий интерес представляет выделение всей совокупности (всего
140
пакета) однократно-отраженных волн на фоне многократных и дру гих волн-помех. Используемые при этом вычислительные процедуры скорее относятся к интерференционному приему, поэтому здесь их рассматривать нецелесообразно. Следует лишь подчеркнуть, что воз можности изучения параметров волнового поля с помощью алгорит мов, построенных на регулируемом суммировании сейсмических записей, раскрыты и использованы еще далеко не полностью.
В заключение отметим, что регулируемое суммирование является не единственным способом преобразования исходных сейсмограмм для получения данных, позволяющих корректировать априорные значения скорости, а затем и кинематические поправки. Кроме сум мирования, применяется вычисление функций взаимной корреляции между различными парами трасс сейсмограмм ОГТ; разработан спо соб анализа скоростей, выполняемого в частотной области [111]. Однако эти способы получили меньшее распространение, чем регу лируемое суммирование. В СССР они практического применения пока не нашли.
Интерпретация результатов регулируемого суммирования
Несмотря на попытки автоматизировать процедуру интерпрета ции результатов регулируемого суммирования [27], практически всегда выполняется визуальный анализ этих результатов. В общей совокупности операций обработки этот анализ является самой от ветственной (иногда — единственной) интерпретационной процеду рой. Он сводится к трассированию линии р (tQ), где р — варьируемыйпараметр (vorT, а„или9„), по результативным материалам регу лируемого суммирования •— суммолентам или участкам временного разреза. Зависимость р (t0) при необходимости интерполируется по профилю и на ее основе вычисляются интересующие нас параме тры — зависимость v (t0) и (или) таблицы кинематических поправок.
Успешность выполнения наиболее ответственной операции — трассирования линии р (tQ) зависит от того, насколько правильно удается определить природу зафиксированных волн, в частности, разделить одно- и многократные волны. В свою очередь, возмож ность разделения этих типов волн полностью определяется их разрешенностью по параметру v0TT, а также в известной степени фор мой зависимости Уогт (£0) Д л я однократных волн. Простой вид этой зависимости, допускающий однозначную интерполяцию и экстра поляцию, способствует успешному решению задачи.
Остановимся на особенностях преобразования варьируемого пара
метра р |
(tQ) в интересующие нас кривые |
v (t0) |
и таблицы кинематиче |
ских поправок. |
|
|
|
При первом способе регулируемого суммирования величина р = |
|||
= Рогт |
определяется непосредственно |
по |
преобразованным или |
непреобразованным суммолентам или набору участков временного разреза (в дальнейшем для краткости эти материалы будем именовать
141
просто результативными материалами). Скорректированные кине матические поправки определяются по найденной зависимости VOVT (t0) с помощью выражения (4.7).
При втором способе непосредственно из результативных материа лов получается кривая 6„ = Атк (tQ) кинематической поправки для крайнего канала. Кривая Уогт (^О) вычисляется по Атк (t0) по фор
муле (4.7); поправки Атк (g, t0) для £ Ф £ т а х получают |
из Атк (tQ) |
с помощью соотношения |
|
2г0 Лтк +(Дтк )2 _ i i _ |
(4 58) |
Imax |
|
либо из (4.7), используя предварительно найденную кривую i > o r T (t0).
В |
третьем |
способе по найденной из результативных |
материалов |
||||||||
зависимости |
ап |
(t0) = QjZmax вычисляют |
для каждого |
Е. кривую |
|||||||
дополнительных |
кинематических поправок Э„(£, t0). |
Скорректиро |
|||||||||
ванные |
кинематические |
поправки |
Атк (Ъ,, t0) |
определяются из соот |
|||||||
ношения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Дт к (|, |
t0) = AxKk(l, |
|
t0)±Qn(l, |
t0), |
|
|
|
где |
Атк Д , (!, |
t0) |
— использованная |
|
кривая |
исходных |
|
кинематиче |
|||
ских |
поправок |
для данного канала. |
|
|
|
|
|
||||
Зависимость |
v0TT (t0) |
получают |
из |
Атк (|, t0), |
£ — £ г а а х по |
||||||
формуле |
(4.7). |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Независимо от способа вычисления зависимости г^огт (^о) переход |
|||||||||||
к v (t0) обеспечивается с помощью |
выражения |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
(4.59) |
|
|
|
|
|
ДТ2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V4L2 |
1 |
I *огт |
|
|
|
где Ат — приращение времени на базе L , найденное для данного t0 по осям синфазности однократно-отраженных волн на временном разрезе в условиях согласного залегания.
Формула (4.59) получена на основании следующих простых со ображений. Если на участке L профиля исследуемая пачка гори зонтов наклонена на угол ср и получает приращение глубины по нор мали Ah, то
sin ф = Ah/L
и
|
Ат = 2А/г/у. |
|
Решая |
эти два выражения совместно с исходным |
соотношением |
v = v0FT |
cos ф, находим (4.59). |
суммирования |
Детальный анализ трех способов регулируемого |
[41] показал, что они обеспечивают неодинаковую точность оценки величины 1?огт и оптимальных кинематических поправок. Эта нерав ноценность связана с тем, что во втором способе, в отличие от первого и третьего, сейсмические трассы не подвергаются растяжению, свя занному с вводом кинематических поправок. Это, в принципе, по-
142