Файл: Семенов Н.А. Техническая электродинамика учеб. пособие для электротехн. ин-тов связи.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 246
Скачиваний: 3
дуль коэффициента отражения от почвы | Г | > 0 , 9 и можно рас сматривать поверхность земли как идеально проводящую. Эти со ображения применимы также к линиям, параллельным металли ческим поверхностям для любой частоты. Поля линий, параллель ных хорошо проводящим поверхностям, определяют с помощью метода изображений.
Метод изображений был рассмотрен в 5.3 для электростатиче
ских задач. В электродинамике он применим |
только при |
анализе |
||||||||
поля над плоской идеально проводящей поверхностью |
5 |
(гранич |
||||||||
ное условие Ех |
|S = 0 B 3 T O M |
случае сохраняется). Источником |
пере |
|||||||
менного поля |
является система |
токов, которую можно рассматри |
||||||||
|
|
вать как сумму элементарных электри |
||||||||
і |
ческих излучателей |
(см. параграф 7.2). |
||||||||
Покажем, |
что |
идеально |
проводящую |
|||||||
|
|
|||||||||
|
|
плоскость, над которой находится лю |
||||||||
|
|
бая система токов (рис. 10.12), можно |
||||||||
|
|
заменить системой токов-изображений, |
||||||||
|
|
антисимметричной |
токам-оригиналам |
|||||||
|
|
(токи равны по величине, расположе |
||||||||
|
|
ны |
симметрично |
относительно |
5, но |
|||||
Рис. 10.12 |
|
направлены |
противоположно). |
Сум |
||||||
|
марное поле этих двух систем токов |
|||||||||
|
|
|||||||||
|
|
будет удовлетворять граничному |
усло |
|||||||
вию на S. Для этого достаточно рассмотреть электрическое поле в |
||||||||||
произвольной точке М на |
поверхности |
S, |
создаваемое |
элементар |
||||||
н ы м и отрезками с токами |
Л и 1[. Расстояние |
от них |
до |
точки М |
одинаково, следовательно, одина'ковы величина и запаздывание по фазе векторов Et и Е[ ; эти векторы синфазны и антисимметричны (т. е. симметричны векторы Ei и —Е,') . Очевидно, что суммарный вектор E = E i + E,' всегда нормален к поверхности S.
ОДНОПРОВОДНАЯ л и н и я
Одиночный провод над землей совместно со своим изображением эквивалентен двухпроводной линии (рис. 10.13). Неомогря на ряд недостатков, он до сих пор применяется «а второстепенных линиях связи для передачи сигналов и электропитания аппаратуры. При расчете параметров волны, распространяющейся вдоль одиночного провода, нужно иметь в виду, что генератор и нагрузка включены между линией и землей (плоскостью симметрии), поэтому при том же токе напряжение в однопроводной линии будет в ' два раза меньше, чем в двухпроводной. Емкость «провод—земля» такой линяй в два раза больше, чем емкость «провод—провод», поэтому характеристическое сопротивление провода над землей также рав
но половине Z c двухпроводной линии |
[ф-ла (10.30)]. |
|
|
Коэффициент затухания [по ф-ле |
(10.31)] |
не изменяется, так |
|
каїк отсутствие второго проводника уменьшает |
в два раза |
потери. |
|
При реальной земле с конечной проводимостью |
необходимо |
учиты- |
вать потери й заземлениях на 'концах линии; сопротивление зазем ления R3 зависит от его конструкции и проводимости почвы в дан ном месте.
Току-изображению соответствуют реальные обратные токи, рас пределенные в поверхностном слое земли с убывающей плотностью
по мере удаления от оси провода. Эквива |
|
||||||||
лентная плотность поверхностных токов оп |
|
||||||||
ределяется |
ф-лой |
(10.7), |
где |
оэ находится |
|
||||
из решения |
аналогичной |
статической |
за |
|
|||||
дачи. Основная часть тока проходит в поло |
|
||||||||
се шириной порядка 2d под проводом. Если |
|
||||||||
трасса |
провода криволинейна, |
то |
токи в |
|
|||||
земле повторяют все изгибы трассы, даже |
|
||||||||
если она |
образует |
замкнутую |
петлю |
(без |
|
||||
электрического контакта в точке пересече |
|
||||||||
ния). Поэтому для успешной работы линии |
|
||||||||
важно выбирать почву с хорошей проводи |
|
||||||||
мостью вдоль всей трассы и |
избегать, |
на |
Гис. 10.13 |
||||||
пример, |
скальных |
участков, |
обладающих |
|
|||||
очень низкой |
проводимостью. |
Как |
правило, |
сопротивление земли,, |
как обратного провода, значительно меньше R3 и в расчетах не учитывается.
На высоких частотах земля уже не эквивалентна идеальному или хорошему проводнику. Кроме того, конечная проводимость провода существенно меняет структуру электромагнитного поля' волны, которая из ТЕМ превращается в поверхностную.
ДВУХПРОВОДНАЯ ЛИНИЯ
Двухпроводная линия над землей эквивалентна перекрещенной четырехпроводной с антифазной волной (рис. 10.116). При d2>l0di. влияние земли на параметры волны в линии незначительны. Одна ко здесь необходимо учитывать возможность появления синфазной волны '(провода 1 и 2 синфазны, а земля образует обратный про вод) с полем, (идентичным полю однопроводной линии. Совместное рашространение антифазлой и синфазной волн нарушает режим» питания нагрузки, так как сумма напряжений этих волн на п р о водах линии не симметрична.
10.6. Полосковые линии
СИММЕТРИЧНАЯ И НЕСИММЕТРИЧНАЯ ЛИНИИ
Полосковые (или ленточные) линии получили широкое распростра нение в связи с внедрением в технику свч технологии печатных схем [17]. Они используются преимущественно в сантиметровом И; дециметровом диапазонах. Их изготавливают на основе диэлек трических пластин, покрытых металлической фольгой толщиной?
251.
10-r-'lO0 IMIKJM. Используются •высокочастотные диэлектрики: фторо пласт, полистирол, полмолефины, стеклоткань, пропитанная фторо пластом или юремниеарга.ничеакой смолой.
Рис. 10.14
Несимметричная линия (рис. 10.14а) конструктивно наиболее проста, однако имеет существенный недостаток: часть волны рас пространяется в воздухе и вызывает нежелательные связи іс дру гими элементами схемы. Симметричная линия (рис. [10.146) «(ди электрический сэндвич» — практически полностью экранирована. При ширине (внешних пластин a^w+\(4-^5)b иоле на их краях практически отсутствует; їв этом случае иолооковая линия эквива лентна коаксиальной с очень узкими щелями во .внешнем провод нике.
Коэффициент затухания линии со 'Сплошным диэлектриком оп ределяется в основном потерями в диэлектрике. Этот источник потерь почти полностью устраняется в воздушной линии (рис. 10.14в), у которого проводящие ленты расположены по обе сторо ны тонкого диэлектрического листа и .'соединены между собой; опоры этого листа удалены в область, где поле практически отсут ствует. Широкие пластины у всех линий заземляются и соединя ются между собой.
т и п ы в о л н
Основной їв полосшвой линии является волна типа ТЕМ. Диэлек трический слой имеет конечные размеры, поэтому у его границы в воздухе образуется поверхностная .волна. Однако поле этой іволньї столь мало по сравнению с полем в диэлектрике, что отличие
.структуры волны в линии от поперечной, особенно у симметрич ных конструкций, может не учитываться.
Возникновение іволн высшего порядка исключается, если экви валентная ширина ленты w+Aw и расстояние между внешними пластинами 2b + t меньше половины длины волны в диэлектрике ли нии: w-r-Aw<\kt2 и ! 2b-W<V2. Выполнение этих условий на мак симальной частоте обеспечивает одномодовость линии в рабочем диапазоне.
Эквивалентная ширина ленты больше геометрической w за счет краевого эффекта. Величина эквивалентного расширения рас считывается по формуле
я |_ \ |
2b) |
Ab |
\ t |
0,96 + 1,1*. (Ю.35) |
|
Приближенная формула для Aw дает погрешность |
не более 2% |
при t/e<0,4. |
|
ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ |
|
X а р а к т ер и с т и ч е с к о е с о п р о т и в л е н и е |
симметричной |
линии определяется емкостью С\ единицы ее длины. Последняя оп ределяется по формуле для плоского конденсатора из трех пластин с учетом дополнительной емкости, вызванной краевым эффектом.
Эквивалентная площадь ленты единичной длины |
равна |
w+Aw; |
|
расстояние между ней и пластинами b; два конденсатора |
включе |
||
ны параллельно. Поэтому C\ = 2ea(w+Aw)/b, |
откуда |
по ф-ле (10.9) |
|
z = b . — * — . |
|
|
(Ю.36) |
2 w + Л да |
|
|
|
Эта формула справедлива три w + t~^0fob. |
При |
w+t=0,4b по |
|
лученный результат следует увеличить на 4%. |
|
|
Характеристическое сопротивление несимметричной линии со сплошным диэлектриком примерно їв два раза больше, чем най денное по ф-ле (10.36), так как оно определяется 'емкостью между
лентой |
и одной пластиной: Z*c =ZBb/i(w+Aw). |
|
Поле несимметрич |
|
ной линии шире, чем у симметричной: Лш>26 |
.и определяется при |
|||
ближенным |
соотношением Aw=i2b + (t/я) |[1 +1п(1 +0Ь/г]. Точность |
|||
2-^5% |
дают |
формулы для симметричных |
и |
несимметричных ли |
ний с воздушным заполнением, полученные И. С. Ковалевым [18].
|
200(6-/) |
/ при |
\ . z |
= |
2 0 0 ( 6 - 0 |
/ |
при |
\ . |
|
|||
2 С |
= У г (да + |
Ъ) \W<2b)' |
|
с |
|
Ye(w+b—t)\W>2bj' |
|
|||||
|
z „c = |
«Х» ( |
при |
\ |
е с л и |
t |
< 0 f |
1 Ъ. |
(10.37) |
' |
||
|
0 |
/е(да+6)\я> > 2Ь) |
|
|
|
|
|
v |
||||
К о э ф ф и ц и е н т |
з а т у х а н и я |
а = а д |
+ апр. |
Составляющая |
||||||||
а д определяется универсальной |
ф-лой |
(8.43). Анализ потерь в про |
||||||||||
водниках |
представляет |
сложную |
задачу |
из-за |
|
неравномерного |
распределения поля вдоль их поверхности. іВ первом приближении будем считать, что плотность тока по периметру ленты 2(w + t) одинакова, а сопротивление пластин такое же, как ленты. Тогда суммарное сопротивление, приходящееся на единицу длины линии,
и коэффициент затухания в «соответствии |
с ф-лами |
i( 10.11) |
опре |
|||
деляется как |
|
|
|
|
|
|
2RS |
^ |
flt |
_ |
%s |
|
/1 г, о о \ |
H l = 2ТаГ+1Г '• ""Р - |
2Z7 |
- |
2Zc(w + t) |
' |
V"'™' |
При обычных соотношениях размеров линии потери в пласти нах несколько меньше, а в ленте больше, чем при сделанных до пущениях.
П р е д е л ь н а я |
. м о щ н о с т ь симметричной лоагоставой ли |
нии, определяемая |
пробоем, в 1,54-2 раза меньше, чем у прямо |
угольного (волновода с теми же поперечными размерами. При пе редаче (непрерывных сигналов допустимая мощность ограничивает ся нагревом диэлектрика. Симметричная линия может пропустить
мощность, їв 1,6 раза большую, чем |
несимметричная |
или коакси |
|
альная линии. |
|
|
|
ПРИМЕНЕНИЕ ПОЛОСКОВЫХ |
ЛИНИЙ |
|
|
Полосковые линии используются преимущественно |
в |
диапазоне |
|
3 4 - 1 0 ІГГІЦ для передачи небольших |
мощностей. Их |
преимущество |
по сравнению с полыми 'волноводами состоит в простоте изготов ления, компактности и малой стоимости. Короткие отрезки линий можно построить и для более высоких частот, если приемлем ко эффициент затухания порядка нескольких децибел на метр.
Особенно велики преимущества полооковых линий, изготавли ваемых методом печатных схем, при построении малогабаритных функциональных узлов (например, частотных фильтров) на свч. С этой целью такие линии успешно применяются, начиная с сотен мегагерц.
В іминиат-юрных интегральных схемах свч используются как более технологичные несимметричные микрополосковые линии. Ширина ленты обычно составляет w=0,54-0,5 мм. Чтобы умень шить проникновение поля и воздух применяют диэлектрик с вы соким значением е = 54 - 10 .
|
|
ЗАДАЧИ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
10.1 Вычислить электрические |
характеристики |
коаксиального |
кабеля |
(Zc ; |
|||||||||||||
v; a°=ct°p + a ° ; Рпред) |
на частотах |
200 МГц и 20 ГГц. Конструктивные |
|
харак |
||||||||||||||
теристики: внутренний |
проводник |
— стренка |
из 7 проводов диаметром |
|
0,267 мм |
|||||||||||||
каждый |
(максимальный |
диаметр |
стренки |
0,8 мм); внешний |
проводник из |
медной |
||||||||||||
оплетки |
£> = 2,3 мм; сплошная |
изоляция |
из |
полиэтилена |
е=2,25; |
tg б = 2- Г0~Ч |
||||||||||||
Определить также fKp |
волн Ни и £<н- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Ответ: Zc=75 |
Ом; |
v=200 |
Мм/с; |
Р п Р е Д = 17,4 кВт; a°=,a n ° p + |
а° |
=0,124+ |
||||||||||||
+0,0036=0,128 |
дБ/м |
при /=200 |
МГц; |
а ° = а ° р |
+ а£ = |
1,24+0,36= 1,60 |
дБ/м |
|||||||||||
при f = 20 ГГц; f ^ ' = 2 4 |
ГГц; |
|
|
=51 ГГц. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
10.2. Определить |
электрические параметры (Zc. |
v, a ° p , Рпред) |
двухпровод |
||||||||||||||
ной линии на частоте |
10 МГц. Линия |
находится в воздухе |
и выполнена |
из мед |
||||||||||||||
ных |
проводов |
2а = 4 мм, расстояние |
между |
которыми 2d = 40 мм. |
|
|
|
|
||||||||||
Ответ: Zc = 360 Ом; v = c\ a ° p |
=1,58 дБ/км; |
Р п Р е Д = 1 4 1 |
кВт при £ к р |
= 1 МВ/м. |
||||||||||||||
|
10.3. Определить |
2с |
и |
а „ р |
четырехпроводных |
медных линий |
(симметрич |
|||||||||||
ной |
и перекрещенной) |
в |
воздухе |
при 2 а = 4 |
мм; 2di = 2d2 = 40 мм |
и |
частоте |
|||||||||||
10 |
Мгц |
(см. |
рис. |
10.11). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Ответ: Zcc=20\ |
Ом; Z*=159 |
Ом; а°==1,41 дБ/км; |
а°£=1,79 дБ/км. |
|
|
|
Глава 11.
ОБЪЕМНЫЕ РЕЗОНАТОРЫ
11.1.Основные свойства и параметры
ЭВОЛЮЦИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ РЕЗОНАТОРОВ
Резонатор может долгое время поддерживать периодические ко лебания, вызванные внешним импульсом. Резонатор обладает ча стотной избирательностью по отношению к внешнему гармоничес кому воздействию: амплитуда его колебаний максимальна на ре зонансной частоте и уменьшается по мере удаления от нее. Коле бания в электромагнитных резонаторах представляют собой вза имное превращение электрического и магнитного полей. Резона торы широко используются в радиотехнических устройствах, яв ляясь неотъемлемой частью многих усилителей, большинства гене раторов, приемников, частотных фильтров и измерителей частоты.
Простейшим электромагнитным резонатором является колеба тельный LC-контур. Легко установить, что запас электрической энергии создается в конденсаторе, а запас магнитной — в катушке индуктивности. Переход энергии от электрического поля к магнит ному сопровождается пространственным перемещением энергии из конденсатора в индуктивность. Размеры контура должны быть малы по сравнению с длиной волны. Уже в метровом диапазоне волн контур перестает работать удовлетворительно: сказываются межвитковые емкости катушек, индуктивности вводов и пластин конденсатора. Увеличение частоты требует уменьшения размеров катушки и конденсатора, что влечет за >собой снижение допусти мой колебательной мощности.
В диапазоне дециметровых и более коротких волн (частично и в метровом диапазоне) применяют резонаторы, в которых элек тромагнитные колебания возникают внутри ограниченного объема; поэтому их называют объемными.
Постепенное превращение контура в объемный резонатор по казано на рис. 11.1. Пусть контур (рис. 11.1а) рассчитан на весьма высокую частоту и имеет всего один виток. Включение параллель но ему еще нескольких витков (рис. 11.16) увеличивает частоту колебаний этой системы и уменьшает вредное излучение в прост ранство. Объединение всех витков в оплошную поверхность враще ния (рис. 11.1в) приводит к полностью экранированному торо идальному резонатору с еще более высокой частотой колебаний; этот резонатор относится к классу квазистационарных. Квазиста-
ционарные резонаторы имеют четко выраженные области сущест вования электрического и магнитного полей, которые эквивалент ны емкости и индуктивности; можно считать, что такой резонатор представляет собой полностью экранированный колебательный кон тур. Размеры квазистационарного резонатора малы по сравнению с длиной волны Ло его собственных колебаний.
Рис. 11.1
Раздвинув пластины конденсатора, превратим .границу резона тора в выпуклую поверхность, например, (сферическую .(рис. 11.1 г).
Собственная частота при этом еще (более увеличится |
и длина |
вол |
ны Хо станет сравнимой с размерами резонатора. |
Теперь |
весь |
объем резонатора почти в равной степени заполнен |
электрическим |
и магнитным полями, поэтому не удается выделить отдельные об ласти то .свойствами емкости и индуктивности. Поле в объемном резонаторе такого типа можно представить в виде суммы парци альных волн, последовательно отражающихся от его стенок. Ре зонанс возникает в том случае, если циркулирующая внутри резо натора волна приходит в определенную точку всегда в одной и той же фазе. Такое синфазное 'сложение полей значительно увели чивает амплитуду колебаний.
Существенные изменения произошли при освоении оптического диапазона, в котором длины волн Х0 намного меньше размеров ре зонатора. При этом пришлось отказаться от замкнутых объемов с металлическими стенками. Открытые объемные резонаторы, гене рирующие оптические волны, сохранили лишь часть отражающей стенки. В простейшем іслучае они представляют 'собой систему из двух противостоящих зеркал, изготовленных из многослойного ди электрика, которые отражают друг к другу электромагнитную волну.
СОБСТВЕННЫЕ И ВЫНУЖДЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ
С о б с т в е н н ы е к о л е б а н и я, как известно из теории колеба тельных контуров, возникают в резонаторе при внешнем импульс ном воздействии, когда в него поступает порция энергии. После процесса установления они становятся квазигармоничеакими зату хающими и зависят от времени по закону: