ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 152
Скачиваний: 0
у поверхности изгибается в сторону Земли. Радиоволны при этом проникают в почву и происходит частичное поглощение энергии, вследствие чего поле непосредственно над поверхностью Земли при удалении от антенны ослабевает. Действующая напряженность в этом случае определится формулой
Eo = ™ÇlFi |
(28) |
где F — множитель ослабления. Искажение фронта |
вертикально- |
поляризованной волны вызывает появление горизонтальной (продоль ной) составляющей электрического поля, имеющей ту же частоту, что и вертикальная составляющая, но смещенной относительно по следней по фазе. При наличии двух взаимно перпендикулярных со ставляющих, смещенных по фазе, результирующая волна оказы вается эллиптически-поляризованной. Однако малая ось этого эл липса чаще всего будет сравнительно невелика, вследствие чего •эллипс оказывается сильно вытянутым и во многих случаях электри ческое поле результирующей волны практически можно считать линейно-поляризованным. Множитель ослабления находят обычно по специальным графикам, построенным в зависимости от электриче ских параметров, характера волны и расстояния от передающей антенны.
При прохождении над идеально проводящей поверхностью гори зонтально-поляризованной волны результирующее поле будет равно нулю. Над реальной почвой оно не будет равно нулю, причем ослаб ление волны учитывается по формуле (28). В этом случае возникает вертикальная составляющая и поле также оказывается эллиптическиполяризованным.
Характер распространения поляризованных волн, рассмотрен ный выше, относится к плоской полупроводящей поверхности и при веденные формулы могут применяться лишь для расстояний до 20— 25 км. Для больших расстояний между передающими и приемными устройствами при расчете напряженности поля следует учитывать дифракцию радиоволн вокруг сферической поверхности Земли.
Явление дифракции заключается в искажении фронта волны при встрече с препятствием за счет наложения колебаний вторичной волны, что приводит к огибанию радиоволной сферической по верхности Земли и различных препятствий, встречающихся на пути «е распространения. Это огибание происходит тем круче, чем больше длина волны по сравнению с размерами препятствия. Поэтому рас пространению достаточно длинных волн не препятствуют выпуклость Земли и ее рельеф. Увеличение дальности распространения ультра коротких волн вследствие дифракции составляет 15—20% от расстоя ния прямой видимости. На дифракцию влияют форма препятствия и его положение, а также электрические параметры и шероховатость поверхности. Во всех случаях дифракция сопровождается потерей энергии колебаний, причем напряженность поля в зоне дифракции
-28
убывает с расстоянием по экспоненциальному закону, т. е. гораздо быстрее, чем при распространении над плоской поверхностью.
Поглощение энергии и дифракция имеют место также при прохо ждении радиоволн в залесенной местности, где препятствиями яв ляются деревья, и вблизи искусственных сооружений. В этих слу чаях ослабление электромагнитной энергии за счет поглощения будет особенно заметным для более коротких волн, а дифракция будет силь нее проявляться на более длинных волнах.
При встрече электромагнитных волн с земной или водной поверх
ностью происходит отражение и преломление волны. Волну, |
возник |
||||||||||
шую |
в |
первой |
среде, |
называют отраженной, |
а волну, возникшую |
||||||
во второй среде,— преломленной. Для плоской поверхности |
раздела |
||||||||||
(рис. 14) |
направление |
отраженного и преломленного лучей, |
так |
же |
|||||||
как и |
|
в |
геометрической |
оптике, |
|
|
|
||||
находят из следующих |
выражений: |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
Ф = Фі |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
і п ф |
л Г Ч = |
Щ |
|
(29) |
|
|
|
||
|
|
in |
\Ь |
У |
s' |
п |
|
|
|
|
|
где ф — угол падения; |
ф х — угол |
|
|
|
|||||||
отражения |
и гр — угол |
преломле |
|
|
|
||||||
ния; |
п и пх |
— показатели прелом |
|
|
|
||||||
ления |
сред. |
Так как |
при |
встрече |
|
|
|
||||
происходит |
поглощение |
|
энергии |
|
|
|
|||||
средой, |
то |
энергия |
отраженных |
|
|
|
|||||
колебаний уменьшается. |
В общем |
Р и с 14 |
|
|
|||||||
случае при отражении изменяется |
|
|
у, |
||||||||
и фаза |
колебаний. Однако при малых углах |
скольжения |
(угол |
см. рис. 14) потери энергии за счет преломления невелики. Отноше ние напряженностей отраженной и падающей волн, а также фазу колебаний отраженной волны характеризуют коэффициентом отра жения R, который зависит от длины волны и ее поляризации, угла встречи и электрических параметров почвы. Коэффициент отражения обычно получают по специальным графикам.
Характер отражения колебаний зависит от размеров неровностей отражающей поверхности. При этом различают зеркальное и диффуз ное отражение. Зеркальное отражение имеет место при встрече с глад кой поверхностью и происходит по законам геометрической оптики. Понятия «гладкая» или «шероховатая» поверхность определяют соот ношением длины волны колебаний и высоты неровностей, а также углом скольжения. Так, холмистая местность с высотами рельефа порядка сотен метров для сверхдлинных волн может считаться глад кой, тогда как в диапазоне сантиметровых волн ровное поле, покры тое травой высотой до 10 см, следует считать шероховатым. При отра жении радиоволн от шероховатой поверхности возникает диффузное отражение. В этом случае колебания отражаются во всех направле ниях (рис. 15). На рис. 15 AD — фронт падающей плоской волны,
2 9
CF — нормаль к |
направлению |
распространения |
отраженной |
|||||
волны. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Разность геометрических путей колебания ABC, |
отраженных |
|||||||
нижним уровнем препятствия, и колебаний DEF, |
отраженных вер |
|||||||
шиной препятствий высотой h (см. рис. 15), будет равна |
|
|
||||||
|
АХВСХ |
= 2h cos <р. |
|
|
|
|
||
|
|
|
Разность фаз колебаний |
в рас |
||||
|
|
|
сматриваемых |
волнах на |
линии |
|||
|
|
|
CF |
будет |
|
|
|
|
|
|
|
Д«р = 2л А1ВС1 |
= Anh cos ф |
||||
|
|
|
Полагая, что при искажении |
|||||
Р и с . |
15 |
|
разности фаз |
за |
счет |
неровно |
||
|
|
|
стей, равном ~ |
, |
фронт |
плоской |
||
волны исказится |
пренебрегаемо |
мало, |
найдем |
|
|
|
|
|
|
4nh cos |
ф |
. л |
|
|
|
|
|
Откуда |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h<- |
|
|
|
|
|
(30) |
Р и с . 16
Формулой (30) определяется критерий Релея, с помощью которого оценивается степень шероховатости поверхности в зависимости от длины волны и угла ее падения. В случаях, когда выполняется нера венство (30), отражение будет зеркальным. Если высоты неровностей больше предельных, отражецие приобретает диффузный характер.
Зеркальное отражение радиоволн от земли или водной поверх ности имеет важное значение при радиогеодезических измерениях, так как радиоволны от передающей антенны достигают приемной антенны двумя путями: непосредственно от источника излучения (по линии AB на рис. 16, а) и в результате отражения от некоторой точки С (по линии АСВ). На трассах со сложным рельефом могут иметь место отражения от нескольких точек (рис. 16, б). При диффузном отражении волны достигают приемника несколькими путями. Однако вследствие незначительных амплитуд и случайного характера распре деления изменения фаз отраженных колебаний суммарное искажение
30
прямой волны за счет диффузного |
отражения бывает небольшим. |
||
С диффузным отражением от земной |
поверхности |
приходится |
счи |
таться при использовании дециметровых и более |
коротких |
волн, |
|
при крутом падении радиолуча и |
горизонтально-поляризованном |
||
излучении. |
|
|
|
Для ослабления влияния отраженных колебаний на результаты измерения радиодальномером обычно проводят измерения при раз ных длинах волн (при разной несущей частоте). При измерении корот ких линий рекомендуется проводить измерения низким лучом (сни ж а я высоту излучателя). При длинных линиях такой прием приводит к нежелательному ослаблению радиосигнала. Можно также вводить соответствующую поправку в измеренную разность фаз или в измерен ное время прохождения сигнала. Для этого пользуются или указан ным выше коэффициентом отражения, или же коэффициентом интер ференции, выражающим отношение отраженного и падающего сигна лов на входе станции радиодальномера. Если положить для воздуха
е' = 1, то формулы для |
коэффициента отражения при горизонталь |
|||||
ной і?г и вертикальной RB |
поляризациях колебаний будут иметь вид |
|||||
|
n _ |
sin y — Vz'k — COS2 y |
|
|||
|
г |
sin i> + |
/ |
|
— , |
|
|
|
7 Efe — cos2 y |
|
|||
|
|
Efe SJn y — Vz'k — COS2 y |
„ . |
|||
|
« в |
—Г~. |
7ТГ~. |
7,— ' |
\6Ч |
|
|
|
£k sin у+У |
£k~ c |
o s "Y |
|
|
где 8,'i = e' — j60oX |
— комплексная диэлектрическая проницаемость |
|||||
почвы, причем/' = |
l / " — 1 . |
|
|
|
|
|
При малых углах скольжения y (вертикальной и горизонтальной |
||||||
поляризации колебаний) |
R'e œ |
Rr |
я « 1, |
а скачок фазы |
колебания |
|
при отражении можно полагать равным я. В этом случае |
напряжен |
|||||
ность Е электрического поля в |
точке В, |
полученного в |
результате |
сложения напряженностей полей прямого и отраженного лучей, будет
|
|
E^2Exsin(bi^^j, |
|
|
|
|
(32) |
где Ех |
— A cos |
ш£ —напряженность |
поля |
в |
точке |
В, создаваемая |
|
прямым |
лучом; |
D — расстояние AB; |
Нх |
и |
H2 — высоты |
точек А |
|
и В над отражающей поверхностью. |
|
|
|
|
|
||
Сферическая |
поверхность Земли |
с рельефом, |
лесные |
массивы |
и искусственные сооружения создают препятствия на пути электро магнитных волн, ограничивая дальность их распространения, и при водят к необходимости поднимать передающие и приемные антенны. Расчет предельной дальности действия радио геодезических систем, работающих на ультракоротких волнах, с учетом кривизны Земли, рельефа местности и искривления пути распространения радиоволн вследствие атмосферной рефракции будет сделан в § 9.
31