Файл: Стручков В.В. Вопросы современной физики пособие для учителей.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 213
Скачиваний: 1
ного источника тока при вполне определенном модуле может, иметь
или положительный, или |
отрицательный |
знак. |
Эта неопределен |
ность знака э.д.с. обусловлена тем, что |
в ее |
определение входит |
|
■) |
Э |
|
|
вектор перемещения dl или I'. Его направление ничем не обуслов лено: ои может быть направлен или от точки А к В, или от В к А, т. е. иметь противоположные направления. Однако направление вектора перемещения влияет на знак работы силы, и изменение его направления на противоположное изменяет знак работы. Неоп ределенность знака э.д.с. и является вторым обстоятельством, на которое следует обратить внимание. При решении практических задач это проявляется в том, что знак э.д.с. зависит от направ ления обхода контура, которое принимается за направление век-
тора dl.
Рассмотрим конкретный пример. Пусть длина металлического проводника AB равна 10 см. Пусть, далее, на длине 5 мм этого участка на каждый электрон действует сторонняя сила, равная 1,6-ІО-16 н и направленная слева направо. Далее нужно выбрать направление вектора перемещения, например от В к А. Тогда ра бота сторонней силы будет отрицательной, так как векторы силы и перемещения взаимно противоположны. Но результат деления отрицательной работы на отрицательный заряд электрона будет выражаться положительным числом. Это значит, что э.д.с. будет положительной для выбранного направления перемещения:
F*l' |
—F*l' |
—1,6 • 10-)6н ■5 • 10~3м |
с дж |
<§A B — |
—\q\ ~ |
—1,6- 10-19лс |
—Ь к |
Я |
Если бы мы взяли вектор перемещения направленным от точ ки Л к В, то получили бы такую же по модулю э.д.с., но только отрицательную по знаку. Эта неопределенность знака э.д.с. при первом знакомстве может создать впечатление некоторой неопре деленности, однако при решении практических задач на расчет электрических цепей, при аккуратном обращении со знаком э.д.с. в соответствии с этими замечаниями всегда получается вполне оп ределенный, однозначный ответ на поставленную задачу. Прежде чем показать это на конкретном примере, рассмотрим последний вопрос, касающийся э.д.с. Дело в том, что на практике источник э.д.с. характеризуется указанием модуля э.д.с. и положения его «полюсов», например: слева (на схеме) — отрицательный полюс, справа — положительный. \
Положительный полюс источника э.д.с. — это тот его электрод, потенциал которого выше потенциала другого электрода. Напри мер, если абсолютные потенциалы электродов источника равны 3 в и 5 в, то второй электрод будет положительным полюсом источника, а первый — отрицательным, несмотря на то, что и его потенциал тоже положителен. Если же потенциалы электродов
202
равны —2 в и —3 в, то первый электрод будет положительным полюсом, а второй — отрицательным, так как —2 больше, чем —3.
|
Если сторонняя сила направлена слева направо, то под дей |
||
ствием ее |
носители тока будут двигаться слева направо, и если |
||
их |
заряд |
отрицателен |
(электроны), то это приведет к тому, что |
на |
правом электроде |
возникает избыток отрицательных зарядов, |
и, следовательно, правый электрод будет отрицательным полюсом, а левый — положительным. Таким образом, будет ли данный электрод источника э.д.с. положительным или отрицательным по люсом, зависит от направления сторонней силы и знака носителя тока. Никакого произвола здесь, как видим, нет. О знаке э.д.с. приходится говорить только при расчете электрической цепи, со держащей этот источник. Прежде чем пояснить это на конкрет-' ном примере, запишем окончательный результат, полученный для участка цепи, содержащего э.д.с.:
I - R A B — (ф.і — фв) + <§лв- |
( 6. 16) |
Эта формула выражает содержание закона Ома для участка цепи, содержащего э.д.с.: произведение силы тока в данном участке цепи на его сопротивление (напряжение на его концах). равно раз ности потенциалов его концов, сложенной алгебраически с электро движущей силой, действующей на этом участке. Чтобы не запу таться в каждом конкретном случае в том, с каким знаком нужно брать разность потенциалов (фл — фв или срв — ф а ) , полезно закон Ома записать в . несколько иной форме — в виде соотношения между потенциалами конца и начала участка цепи:
Фв=фА — IRA B -\- & А В - |
(6.16') |
В самом начале при выводе (6.16) мы |
предположили, что |
■— ^ |
|
направление вектора перемещения dl совпадает с направлением тока (т. е. с направлением плотности тока). Величина — IRAB в (6.16'), отрицательная по знаку, отражает тот факт, что в направ лении тока происходит падение (уменьшение) потенциала на ве личину, равную произведению силы тока на сопротивление. Эго хорошо известно. Наличие э.д.с. приводит к дополнительному «скачку» потенциала: в зависимости от знака э.д.с. потенциал мо жет увеличиться или уменьшиться на величину, равную по модулю э.д.с. Это обстоятельство позволяет дать э.д.с. другую интерпре тацию, как скачка потенциала на полюсах источника. В зависи мости от включения источника — по току или противоположно ему —• скачок потенциала в источнике может быть как положи тельным (потенциал увеличивается на величину э.д.с. при про хождении источника в направлении тока), так и отрицательным (потенциал уменьшается на величину э.д.с. при прохождении ис точника в направлении тока). Для установления этого правила выбора знака э.д.с. обратимся к ее определению (6.15). Знак э.д.с.
203
определяется направлениями двух векторов: напряженности: поля сторонней силы
—^ |
А |
и вектора перемещения dl. |
Направление Е* совпадает с направ- |
,пением F* для положительных носителей тока н противоположно
. Д
направлению F* для отрицательных носителей (например, элект ронов). Но, как можно убедиться на простых конкретных приме-
-Д
рах, вектор Е* всегда направлен от отрицательного полюса источ ника к его положительному полюсу. В действительности причиной образования полюсов является действие сторонней силы, и сле дует говорить «наоборот»: положительный полюс источника нахо дится на том его конце, к которому направлен вектор напряжен ности поля сторонних сил. Другими словами, направление вектора
Е* — это направление от «минуса» источника к его «плюсу». Зна чит, если на схеме указаны знаки полюсов источника, то тем са-
мым указано и направление вектора Е*. Но знак э.д.с. определяется ■У
еще и направлением вектора перемещения dl. Мы выбрали его
—> совпадающим С направлением тока. И если оба вектора (£ * и dl)
имеют одинаковые направления, то э.д.с. в (6.16) или (6.16') еле-
дует считать положительной. Если же векторы Е* и dl имеют противополжные направления, то э.д.с. будет отрицательной. Чтобы подчеркнуть возможность того пли иного знака э.д.с., формулу (6.16') лучше записать в следующем виде:
<рв — Ф а — I • R A B ± I <§а в |. |
(6.16") |
Таким образом, имеем следующее правило для определения
знака э.д.с.; если направление «обхода» участка цепи или замкну-
—У
того контура с током (т. е. направление вектора dl) внутри источ ника означает направление от «минуса» к «плюсу», то э.д.с. сле дует брать со знаком «плюс», если направление обхода — это направление от «плюса» источника к его «минусу» внутри него, следует брать э.д.с. со знаком «минус».
Это правило для определения знака э.д.с. можно будет форму лировать проще и нагляднее: э.д.с. считается положительной, если направление тока, который она создала бы сама, совпадет с на правлением тока, действительно текущего по проводнику; в против ном случае э.д.с. считается отрицательной. Рассмотрим конкретные примеры для иллюстрации обобщенного закона Ома (6.16").
204
Пусть участок АСВ является |
ча |
У |
||||
стью |
замкнутой |
цепи |
электрического |
|
||
тока |
(рис. 53). Пусть известно, что ток |
|
||||
силой 3 а течет в этом участке от точ |
|
|||||
ки В к точке А. Известны сопротивле |
|
|||||
ние участка R] = |
10 слг, внутреннее со |
|
||||
противление источника /'і = |
2 ом и мо |
|
||||
дуль э.д.с. |(gi| = |
5 |
Идеальный, |
на |
|
||
пример, электростатический вольтметр, |
|
|||||
присоединенный |
к точкам |
А и В, |
по |
Рнс. 53. |
||
кажет модуль напряжения |
на концах |
|
участка цепи. А как узнать знак этого напряжения, т. е. как узнать, потенциал какой точки выше — начальной точки участка AB или конечной? Установить это помогают метки (обычно знак «+»), которые ставятся на приборах постоянного тока для их правиль ного включения, т. е. такого включения, при котором стрелка от клоняется в сторону шкалы прибора.
Вернемся к расчету участка цепи с помощью (6.16"). Подставив числовые данные, получим сразу:
Фл = фв — — I <§ і| = фв 3 • 12в — 5в = фв — 41s.
Мы нашли, что потенциал точки А ниже потенциала точки В на 41 Ö. Значит, напряжение на концах участка AB равно 41 в.
Можно, однако, при практическом применении закона Ома по ступать так же, как при расчете разветвленных цепей по прави лам Кирхгоффа. Выберем произвольно направление «обхода»
—>
участка AB, т. е. направление вектора перемещения dl. Пусть нм будет направление от А к В, противоположное направлению тока. Знак э.д.с. в данном случае будет положительным, так как обход совершается внутри источника от «минуса» к «плюсу».
Но зато теперь и произведение IR следует брать со знаком «плюс» или «минус». Дело в том, что при выводе формулы (6.16) знак произведения IR в левой части определяется знаком скаляр-
—У-
ного произведения плотности тока на вектор перемещения jdl. '•—^
Мы выбрали вектор dl направленным так же, как и ток, и полу чили положительную левую часть (6.16). Если теперь не связы вать себя направлением тока и направление обхода выбрать про извольно, то левая часть в (6.16) может быть или положительной, или отрицательной. Если направление обхода совпадает с направ лением тока, величина IR в левой части (6.16) будет положитель ной, а в правой части (6.16') величина —IR будет отрицательной, как мы и считали до этого. Если же направление обхода противо
положно току (обход навстречу току), то |
величина IR = |
—|/|Д в |
|
(6.16) будет отрицательной, а |
величина |
—IR — — (—\I\R) = |ЛR |
|
в правой части (6.16') будет, |
наоборот, |
положительной. |
Физнче- |
205
ски это означает, что при движении вдоль контура с током проти воположно направлению тока происходит повышение потенциала; а в направлении тока — падение потенциала.
Учтя это замечание, решим рассмотренный пример другим пу тем:
ф в — фл — (— 1/| R ) + | <§і | = Ф а + | / | R-\-1<§ і| = ф А + 41ß.
Оба пути дали одни и тот же результат, несмотря на про извол в выборе направления обхода участка цепи.
Мы рассмотрели общий вид закона Ома для участка цепи. Следующий шаг — получение закона Ома для замкнутой цепи. Он получается как частный случай закона Ома для участка цепи, если принять, что начало и конец участка — точки А и В — совпа дают друг с другом. Тогда потенциалы точек А и В тоже совпа дут, II получим известный, обычный закон Ома для замкнутой цепи:
/ = - | - . , (6.17')
Если на участке цепи или в замкнутом контуре действует не
одна, а несколько электродвижущих |
сил, то в законе Ома, как |
это следует из (6.15), следует брать |
а л г е б р а и ч е с к у ю сумму |
э.д.с., действующих в данном участке или в контуре. Тогда закон Ома для замкнутой цепи запишем в следующем окончательном виде;
(6,7>
Здесь ZR означает сумму всех сопротивлений, составляющих замкнутый контур, т. е. полное сопротивление замкнутой цепи, считая и внутренние сопротивления источников э.д.с. Внутреннее сопротивление источника э.д.с. может отличаться от сопротивления металлического проводника концентрацией и природой носителей заряда.. Например, в случае химических источников тока носите лями заряда являются положительные и отрицательные ионы: Во всех остальных отношениях внутреннее сопротивление совершенно не отличается от сопротивления внешней цепи. В частности, на внутреннем сопротивлении вдоль тока происходит падение потен циала. И для внутреннего сопротивления справедлива формула (6.14'):
r= Q ~ . |
' |
(6.14') |
Ее легко проиллюстрировать на примере раствора электролита. Если на электроды, опущенные в раствор электролита, например в водный раствор поваренной соли, подать напряжение, то при раздвигании электродов, т. е. при увеличении длины жидкого про водника, ток в цепи уменьшается, что свидетельствует об увели-
206 |
/ |