ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 129
Скачиваний: 0
которой максимум отраженной электромагнитной энергии сме щается в сторону от направления на радиолокатор.
Существенного уменьшения ЭПР головной части можно достичь путем управления параметрами вторичного (рассеянного) поля, когда свойства цели, как переизлучающего источника, изменяются так, чтобы в нужном направлении получить минимум переизлучаемой энергии.
Остановимся подробнее на третьем способе уменьшения ЭПР цели за счет применения различных радиспоглощающих мате риалов.
Применяя так называемые интерференционные покрытия, немецкие специалисты в 1944 г. добились уменьшения отражения электромагнитной энергии в диапазоне длин волн 112—195 см почти в 400 раз, снизив тем самым дальность радиолокационного
обнаружения |
объектов |
с таким покрытием |
примерно в |
четыре |
раза. Всего |
тогда было |
разработано около |
16 различных |
типов |
поглощающих материалов, однако в силу целого ряда недостатков это не обеспечило достаточно эффективной защиты.
Принцип работы радиопоглощающих материалов заключается в том, что падающая электромагнитная энергия преобразуется в другие виды энергии в самом материале. При этом имеют место явления поглощения, рассеивания и интерференции электромаг нитных волн. Из-за поглощения происходит ослабление поля пада ющей волны, обусловленное переходом электромагнитной энергии в тепло вследствие диэлектрических и магнитных потерь.
Процесс рассеивания происходит в результате преобразования распространяющегося в материале потока электромагнитной энер гии определенного направления в потоки различных направлений.
Явление интерференции радиоволн характеризует отражатель ную способность радиопоглощающего материала в направлении наибольшего вторичного излучения от его поверхности.
По конструктивному, применению радиопоглощающие матери алы обычно разделяют на два типа:
— радиопоглощающие материалы, которые наносятся на поверхность защищаемого объекта;
—■радиопоглощающие конструкционные материалы, исполь зуемые для сооружения военных или промышленных объектов.
К перечисленным материалам предъявляют следующие требо вания:
—минимальное отражение радиоволн от защищаемой поверх
ности;
—максимальное поглощение электромагнитных волн;
—широкий частотный диапазон поглощаемой энергии;
—высокие прочностные характеристики;
—минимальные габариты и вес;
—способность работать в широком интервале механических и температурных режимов;
—стойкость к агрессивным средам;
—надежность и долговечность.
219
По принципу работы радиопоглощающие материалы могут быть интерференционными и поглощающими.
В интерференционных покрытиях материал и структура покры тия выбираются таким образом, чтобы падающая и отраженная волны взаимно компенсировали друг друга, т. е. вторичное радио излучение гасится вследствие интерференции радиоволн, отража ющихся от наружной поверхности покрытия и маскируемой поверх ности объекта.
Материал поглощающих покрытий выбирается из условия наи более полного поглощения в нем падающей электромагнитной энергии и отсутствия отражения от границы раздела сред. Почти вся энергия электромагнитной волны, падающей на маскирующее покрытие, постепенно затухает и превращается в тепло за счет наведения рассеянных токов, магнитногистерезисных или высоко частотных диэлектрических потерь.
И наконец, в зависимости от электрических и магнитных свойств радиопоглощающие материалы можно разделить на диэлектрические и магнитодиэлектрические.
В связи с совершенствованием аэродинамических форм голов ных частей оказалось возможным применить покрытие лишь на тех ее частях, которые дают максимум отражения.
Маскирующее действие радионоглощающих материалов эффек тивно лишь в случаях, если линейные размеры плоских поверхно стей защищаемых объектов или же радиусы кривизны их поверх ностей значительно превышают длину волны в материале покры тия, т. е. при
-у- V ~ S > Ю,
где S — площадь поперечного сечения объекта.
Если длина волны X превышает максимальный размер объ екта, то наблюдается так называемое релеевекое рассеяние, кото рое характеризуется тем, что рассеяние объекта с конечной проводимостью примерно такое же, как и объекта с бесконечной проводимостью. Вследствие этого покрытие с конечной проводимо стью ведет себя как идеальный проводник, и падающая электромаг нитная энергия не может поглощаться им.
6.2. Покрытия поглощающего типа
Поглощающий материал соответствует своему назначению в том случае, если в нем отсутствует отражение электромагнитной волны от внешней поверхности, а энергия, проникающая внутрь материала, полностью им поглощается. Выполнение этих условий достигается соответствующим подбором электрических свойств материала, в первую очередь комплексной диэлектрической про ницаемости и комплексной магнитной проницаемости.
Отражение электромагнитной волны от бесконечной идеально проводящей поверхности, покрытой поглощающим веществом
220
[рис. 6.1], характеризуется комплексной диэлектрической проницае мостью
= ег + К |
[6-11 |
и комплексной магнитной проницаемостью |
|
р '= К + К> |
[6-21 |
где е' = Е0-£ — диэлектрическая проницаемость покрытия; |
|
р '— Ро’Р — магнитная проницаемость покрытия |
(в свободном |
пространстве е' = £о и р,' = р.о); |
|
Рис. 6.1. К пояснению принципа действия покрытий:
а — поглощающего; б — интерференционного
ег = |
-^ -— относительная |
диэлектрическая |
проницаемость |
по |
|
крытия; |
|
|
|
£к = |
Ек |
диэлектрической |
проницаемости, |
обус |
------ мнимая часть |
ловленная диэлектрическими потерями и электрической проводимостью покрытия.
Аналогичным образом обозначается и относительная магнит ная проницаемость покрытия.
221
Рассмотрим комплексный коэффициент отражения плоской волны от плоской границы раздела двух сред:
z — г0
[6.3]
Z + z0 ’
где волновое сопротивление свободного пространства
z0 = V |
£*- = 120тг = 377 ом; |
[6.4] |
Г |
£0 |
|
волновое сопротивление поглощающего покрытия
[6.5]
Подставляя [6.4] и [6.5] в выражение [6.3], будем иметь
, _ |
1— V £/ia |
[ 6. 6] |
||
|
1 + У |
' |
||
|
|
|||
Учитывая, что |
|
|
|
|
l / ‘S[x = n + |
jk, |
[6.7] |
||
где п — коэффициент преломления среды; |
|
|||
к — коэффициент затухания, |
|
|
||
выражение [6.6] можно записать в виде |
|
|||
|
и. ■—■п — ik |
[ 6.8] |
||
Г |
(л + n + |
jk ' |
||
|
Из выражения [6.8] видно, что коэффициент отражения от гра ницы раздела двух сред (у = 0) равен кулю при p,= n + jk, или с учетом формулы [6.2] условия полного поглощения имеют вид:
t \ = n , |
[6.9] |
ht = k. |
[6.10] |
Условиям [6.9] и [6.10] удовлетворяют покрытия, в состав кото рых входят вещества с достаточно большими потерями (например, ферромагнетики). Структуру таких покрытий образуют частицы ферромагнетика, сцементированные изоляционным материалом из немагнитного диэлектрика. Однослойные покрытия этого типа до статочно эффективны в диапазоне метровых и дециметровых волн. Эффективность действия покрытия повышается, если его коэффи циент поглощения постепенно увеличивается от наружной поверх ности покрытия к защищаемой.
Для поглощения волн сантиметрового диапазона используют многослойные покрытия с переменными от слоя к слою параметра ми, у которых проницаемость е возрастает от наружной поверхно сти вглубь покрытия. Каждый слой таких покрытий изготовляется из пенополистирола или каучука, а поглотителем служит графит или сажа. Концентрация поглотителя от слоя к слою меняется.
229
Для согласования покрытия с внешним (свободным) простран ством относительная диэлектрическая проницаемость должна рав
няться единице, т. е. |
е '= е 0, а |
мнимая |
составляющая (тангенс |
угла потерь) — близка |
к пулю. |
Резкое |
изменение параметров s |
и р. от слоя к слою недопустимо, поскольку это приводит к увели чению коэффициента отражения от границы раздела двух сред.
Рис. 6.2. Влияние угла при вершине шипов на ружной поверхности покрытия на число отраже ний внутри ячеек
Для уменьшения остаточного отражения широкое распростра нение получили покрытия, наружная поверхность которых пред ставляет собой рельефную геометрическую неоднородность, состоя щую из периодически повторяющихся неровностей в виде пирамид или конусов. Чтобы увеличить число отражений между конусами и, следовательно, снизить отражение от поверхности покрытия, угол при вершине конуса выгодно делать небольшим (рис. 6.2).
6.3. Интерференционные покрытия
Если в поглощающих покрытиях большая часть падающей на них энергии превращается в тепло, прежде чем электромагнитные волны достигнут отражающей поверхности защищаемого объекта, то в интерференционных (узкодиапазонных) покрытиях отсутствие отражения от маскирующего объекта происходит благодаря интер ференции двух радиоволн: отразившейся от поверхности объекта
223
и поверхности покрытия. Падающая волна многократно отражает ся от границы раздела двух сред «покрытие — объект» и частично поглощается в веществе покрытия. Естественно, что при этом рас стояние между отражающими поверхностями (толщина покрытия) должно быть таким, чтобы обеспечивалось сложение отраженных радиоволн в противофазе.
Отсутствие отражения от интерференционного покрытия дости гается при условии
П |
|
ЕотР = 2 е 1= 0, |
[6.11] |
i=i |
|
где Ej — составляющая отраженной волны от границы раздела «сво бодное пространство — покрытие».
Суммарное отраженное поле в направлении источника падаю щей волны равно нулю, если выполняются условия:
|
Р' = 1 п ф , |
|
(6,12] |
|
d = (2i i ) - F . |
1. 2, |
[6.13] |
где |
р — коэффициент затухания волны за |
одно прохождение по |
|
|
глощающего покрытия в прямом и обратном направле |
||
|
ниях; |
|
покрытия; |
] г ] — модуль коэффициента отражения |
|||
X |
d — общая толщина покрытия; |
|
|
— длина волны в веществе покрытия с параметрами е и р, |
А= - Д =
e' !i V*.*
Х0— резонансная длина волны.
Интерференционные покрытия менее габаритны, чем поглощаю щие. Однако, как следует из их принципа действия, они и менее диапазонны, что зачастую затрудняет их применение. По-видимо му, наиболее перспективными являются комбинированные много слойные покрытия.
Для того чтобы интерференционное покрытие обладало погло щающими свойствами, в его состав вводят ферромагнетики с при месями сажи или порошка графита в качестве поглотителя.
Интерференционные защитные покрытия изготовляют из раз личных пластмасс или каучука. Достоинством интерференционных покрытий является их значительная механическая прочность, гиб кость, сравнительно малая толщина и небольшой вес. Для корот ких волн при больших диэлектрических и магнитных потерях в ве ществе покрытия могут быть весьма тонкими.
Эффективность действия интерференционных покрытий зависит от угла падения электромагнитной энергии на их поверхность. Ми нимальное отражение достигается при нормальном падении радио
224