показано штриховой линией на рис. 38-5, а, то, будучи направлен встречно относительно основного потока, он, несомненно, уменьшил бы его и, следовательно, уменьшил бы число его иотокосцеплений с обмоткой возбуждения. Но, как было сказано выше, это невоз можно, поскольку рассматривают обмотку возбуждения как сверх проводящий контур. Чтобы предупредить это уменьшение, в обмотке возбуждения должен возникнуть ток, имеющий то же направление, что и нормальный ток возбуждения (рис. 38-4, б), так как только при этом условии может быть скомпенсировано встречное действие по тока якоря и он будет вытеснен на пути рассеяния обмотки возбу ждения.
Сказанное можно повторить и в отношении успокоительной об мотки с той, однако, разницей, что до момента внезапного короткого
Рис. 38-5. Распределение иотокосцеплений: а —до короткого замыкания, о — в момент короткого за мыкания
замыкания ток в ней равен нулю (рис. 38-4, в), тогда как ток обмотки возбуждения имеет величину / в.
При идеально сверхпроводящем контуре картина потоков, пока занная на р.ис. 38-5,6, продолжала бы существовать неопределенно долго. 13 действительности обмотки ротора обладают некоторыми активными сопротивлениями, вследствие чего эта картина посте пенно меняется, переходя в обычную картину установившегося ко роткого замыкания с гораздо меньшим током Іп (правая часть рис. 38-4, а).
Такой переход от одного режима с большим током к другому ре жиму с меньшим током называется затуханием процесса. >3 теорети ческой электротехнике доказывается, что затухание процесса зави сит от так называемой постоянной времени Т данного контура. По величине Т = Ыг, т. е. постоянная времени, выражаемая в секун дах, представляет собой отношение индуктивности контура L к его активному сопротивлению г. При г = О (сверхпроводник) постоян ная Т = оо, т. е. процесс затухания продолжается бесконечно дол гое время. При г Ф- 0 процесс затухает тем быстрее, чем больше г.
Постоянная времени успокоительной обмотки обычно значительно меньше, чем постоянная времени обмотки возбуждения, так как L