ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 143
Скачиваний: 0
Действительно, у титана, рения и циркония пирамидальное •скольжение отсутствует ', а базисное имеет ограниченный ха рактер; призматическое скольжение обеспечивает лишь две не зависимые компоненты деформации. Между тем они относятся к числу наиболее пластичных металлов с г. п. у.-структурой. Множественное двойникование этих металлов, обеспечивающее положительную п отрицательную деформацию вдоль оси с, иг
рает ту |
же роль, что и пирамидальное скольжение с-|-а-днсло- |
каций, |
обеспечивающее пять независимых систем деформации |
(см. п. |
4.14). |
Редкие земли (Gd, Dy, Но, Ег), а также Y и Hf при растя |
жении деформируются примерно на 10% и могут быть под вергнуты обработке давлением при обычных условиях. Между тем базисное скольжение развито у них относительно слабо, а
.двойникование, обеспечивающее сжатие вдоль осп с, отсутст вует. Из пяти независимых систем скольжения у них имеется
только две «полные» {1010} |
< 1 1 2 0 > , |
а остальные |
компенсиру |
ются дв о й н и к о в а и и е м. |
|
|
|
Сплавы системы M g — L i |
при пониженных температурах об |
||
ладают более высокой пластичностью, |
чем чистый |
M g . Кроме |
скольжения в системах {0001} |
и {ЮГО}, обеспечивающих четы |
ре независимые компоненты |
деформации, в сплавах развива |
ется двойникование в системе {10П} . Помимо этого легирова ние литием сопровождается уменьшением Т ( 1 0 7 0 ) -
Наоборот, охрупчиваиие сплавов C d — M g [100] связано с устранением двойпикования в результате легирования. Извест ный интерес представляет пластическая деформация ТІ. По дан ным Тайсона [101], при комнатной температуре и 77° К Т1 де формируется исключительно за счет базисного н призматическо
го |
скольжений. Пирамидальное скольжение |
и двойникование |
||
в |
Т1 до |
сих пор не наблюдалось. Тем не менее полнкрнсталли- |
||
ческий |
Т1 обладает высокой |
пластичностью. |
|
|
|
Даже Be, для которого критерии Майзпса не выполняется, |
|||
может |
быть продеформирован |
при комнатной |
температуре бо |
лее чем на 90% в условиях квазивсестороннего сжатия. В этом случае деформация у границ также связана с интенсивным двойникованием (см. рис. 1.23).
Хрупкость кристаллов с г. п. у.-структурой обусловлена не •столько отсутствием необходимого числа независимых систем скольжения, сколько легкостью зарождения и развития трещин по плоскости базиса, которые могут возникать уже после не больших пластических деформаций и под действием невысоких напряжений.
1 Это утверждение нуждается в дополнительном анализе. В работе [99] тіри исследовании текстур прокатки Zr и Ті сделай вывод о том, что образо вание текстур возможно в результате скольжения с + а-дислокациіі.
3.9.3. Хрупкость и характер сил межатомного взаимодей ствия. Пластическая деформация и разрушение в конечном итоге определяются характером сил межатомного взаимодейст вия. Поскольку силы связи проявляются прежде всего в обра зовании тон или иной кристаллической структуры, то хладнолом кость есть свойство, присущее определенным видам решетки. Действительно, из опытных данных известно о склонности к хрупкому разрушению при низких температурах металлов с о. ц. к.- и г. п. у.-структурамп и об отсутствии хладноломкости
уметаллов с г. ц. к.-структурой.
В.I I . Трефилов [40] отмечает существование у переходных металлов, в частности у Cr, Mo, W, гибридных гомеополярных связей, ответственных за их хрупкость. А. А. Пресняков [102] связывает хладноломкость с образованием у металлов при низ ких температурах дополнительных сил связи в результате из менения электронной конфигурации атомов. Н. В. Агеев и др.
[103]объясняют хрупкость некоторых металлов спиновой упо рядоченностью. Особенно четко это проявляется у хрома, атомы которого обладают большим некомпенсированным спиновым моментом. С ростом температуры спиновая упорядоченность нарушается и склонность к охрупчиванию устраняется.
Температурная зависимость вязкости в рамках представле ний о силах межатомного взаимодействия изучена недостаточно.
Вместе с тем именно эта зависимость представляет |
наибольший |
|
интерес. Температура |
перехода бериллия в хрупкое состояние |
|
не такая уж высокая, |
если учесть, что обычные |
температуры |
для него являются криогенными. Поскольку дебаевская темпе ратура бериллия равна приблизительно 1400° К, то нормальные условия (300° К) для него эквивалентны температурам 100— 150° К для большей части переходных металлов с о. ц. к.-струк турой, т. е. температурам, при которых эти металлы находятся в хрупком состоянии.
Интересную гипотезу о природе хрупкого разрушения пред ложил В. М. Финкель [13] . Если расположить металлы в по рядке увеличения наименьшего межатомного расстояния или периода решетки, то оказывается, что в группе металлов с г. п. у.-структурой все элементы, находящиеся слева от таллия: (рис. 3.5), склонны в тех или иных условиях к охрупчиванию. Металлы, находящиеся справа от Т1, обычно пластичны. У ме таллов с кубической структурой наблюдается аналогичная тен денция, причем граничным элементом является Та. Можно' предположить, что подобная закономерность также обусловлена количественным изменением характера межатомных связей по> мере увеличения периода решетки. Физическая модель, связы вающая рост трещины с межатомными силами, проявляющими ся через поверхностное натяжение, подробно проанализирована в монографии [13] .
Силы связи атомов в решетке определяются электростатиче ским притяжением ионов и электронов внешних оболочек сосед них атомов и резонансным квантовомеханическим взаимодей ствием, возникающим при перекрытии s-, р- и d-орбит электро-
|
|
6,0 |
|
|
|
|
|
I |
|
V |
|
• 1 |
|
6 |
|
|
|
|
5,5 |
|
|
• |
^ |
j . . |
• |
|
а |
\Са-6,46 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5,0 |
|
|
а |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4,5 |
|
ft * |
|
|
|
|
|
|
г. п. у. |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
4,0 |
а |
а |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
^ ft^'_ |
|
|
|
|
а |
а |
а • |
|
а |
|
|
|||
|
|
3,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
^ |
3,0 |
|
а |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Є 4,0 |
a |
am••• |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
О) |
I I I I I I I I I I I I I |
|
I I I I I I I I I I I |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
Be Со Ru Os Ті MgSc |
Lu ErGd |
Nd Y Ca |
|
|
|
||||||||
|
|
|
Ni Zn Or Re Cd Zr Tl |
Tm Tb Ce Pr |
La |
|
|
|
|
|||||||
|
І Ц 5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ft*1' |
|
|
|
|
5,0 |
|
|
о.ц.к. |
г.цм. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
4,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3,0 |
|
ста.'» |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
* • |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2,5 |
|
І І |
І і і |
і |
і і і |
I |
|
і |
|
|
і |
і і і і і і і |
|
|
|
|
|
|
Fe |
V W |
Та Ni Си Ir Pt Au NaSc Ba Се К Rb Sr |
|
|||||||||
|
|
|
|
Cr Mo Nb Li Fe Rh PdAl Ag Pb Eu Th LaCa Cs |
|
|||||||||||
|
Рис. |
3.5. |
Периоды |
|
решетки |
металлов |
с о |
структурами |
|
|||||||
|
|
|
|
г. п. |
у. (а |
и с ) , |
о. |
ц. |
к. |
и |
г. |
ц. |
к. |
|
||
нов |
с |
некомпенсированными |
|
спинами. |
Характер |
сил" |
||||||||||
межатомного |
взаимодействия |
в |
кристаллах |
зависит от |
числа |
и распределения внешних электронов по энергетическим уров ням верхних оболочек отдельных атомов (рис. 3.6) [104]. Обыч но сильные металлические связи образуются между атомами,, имеющими незаполненные внешние оболочки. В кристалличе ских решетках, образуемых такими атомами, электроны могут переходить от атома к атому, увеличивая плотность заряда в межионном пространстве и усиливая притяжение атомов. У ме таллов I группы, атомы которых имеют на s-орбите лишь один'
Группа
Подгруппа
Р
Распреде/іенш
иПСШЛил O/fCn тронов в изо лированных s атомах
d
I |
n |
Ш |
IV |
V |
|
а |
b a |
b a b |
a b |
a |
|
|
|
|
|
\ |
Y |
|
|
|
|
j |
|
|
t ft |
і |
и |
\ |
I |
t |
|
w |
Y" |
||
|
|
|
\ |
\ |
t |
|
|
|
} |
||
|
|
|
|
|
t |
Ы |
Be |
в |
|
с |
N |
Na |
Щ |
Al |
|
Si |
P |
К |
Ca |
|
SC |
Ті |
V |
|
Си |
Zn Ga |
|
Ge |
AS |
Rb |
Sr |
|
Y |
Zr |
|
|
Ag |
Cd In |
|
Sn |
Sb |
Cs |
Ba |
|
La |
Hf |
Та |
|
Au |
Hg 77 |
|
Pb |
Bi |
И
a |
|
bz a |
і |
|
|
І |
|
w |
t t |
|
h |
\ И\- |
\T" |
|
\ |
|
T |
|
t |
|
\ |
f |
\ |
\ |
I |
T |
\ |
T |
|
0 |
|
|
s |
|
cz |
Se |
|
5 r |
Nb |
|
Aft |
Те /
Po Лі
vn |
|
|
|
ИИ |
|
|
bz |
|
|
|
|
I T |
Y |
|
\S |
t1 |
|
{ |
T І |
1 |
\ |
{ |
|
1 |
} |
1 |
\J |
|
|
1 |
t |
|
I |
f |
T |
І |
1 |
• |
л |
T |
f t |
1ИИ |
w |
|
|
||
|
|
|
|||
Mn |
|
|
Co |
|
|
|
Гс |
|
|
/ел |
|
Re |
to |
|
|
|
|
0
и |
Y |
\\ |
|
{ |
|
|
|
Y |
|
|
и |
If t |
|
{ |
|
• |
T |
{! |
|
|
|
И |
|
|
|
|
ЛЇ
Pd
Pf
ті
i t t t
Рис. 3.6. Распределение внешних электронов в изолированных атомах металлов [1041.
Кг
Ze
Fr |
Ra |
Ac |
Th |
Pa |
и |
электрон, возникает наиболее типичная ненасыщенная ненаправ
ленная |
металлическая |
связь. |
Все эти |
металлы |
оказываются |
|||||
весьма |
пластичными |
вплоть |
до самых |
низких |
температур. |
|||||
У |
металлов |
I I — V |
групп |
периодической системы |
характер |
|||||
связи |
определяется взаимодействием электронов |
на |
s—р- или |
|||||||
5-—р—rf-орбитах; в тех случаях, когда |
имеет |
место |
перекры |
|||||||
тие |
волновых |
функций |
по |
преимущественным |
|
направлениям, |
часть атомов наряду с металлической связью будет дополни тельно обладать направленной (ковалентной) связью. У ме таллов I I группы (см. рис. 3.6) перекрытие атомных функций по определенным направлениям уменьшается с ростом поряд кового номера (в связи с увеличением главного квантового чис-
.ла); при этом связи ослабляются и приобретают все более нена
правленный |
|
металлический |
характер. |
|
Так как |
отношение осей |
с/а у всех гексагональных металлов |
||
I I группы |
(Ccl, Zn, M g |
и Be) отличается от идеального значе |
||
ния (1,633), |
то можно |
полагать, что межатомная связь в их |
||
решетках не |
является |
радиально-симметричной (соответствую |
щей 5-орбптам). Орбиты внешних валентных электронов в этих металлах могут частично возмущаться и перекрывать р-орбиту. Несмотря на различие отклонений решеток этих металлов от идеальной, во всех кристаллах рассматриваемой группы наибо-
.лее сильная связь осуществляется между атомами, расположен ными в плоскости базиса. Как и следовало ожидать, по мере усиления металлической связи пластичность этой группы метал
лов возрастает в последовательности |
B e — M g — Z n — C d , т. е. с |
||
увеличением |
порядкового номера элемента. |
||
Изучение |
механических |
свойств |
металлов показывает, что |
у всех элементов, склонных |
к низкотемпературной хрупкости, |
наряду с металлической связью имеется направленная кова лентная связь. Можно полагать, что наличие таких направлен ных связей повышает сопротивление пластической деформации при понижении температуры, увеличивает анизотропию и обусловливает хрупкое разрушение. Наблюдаемое с ростом температуры повышение пластичности является результатом тепловой активации, которая позволяет перемещаться дисло кациям даже в решетке с направленными связями. Сопротив ление движению дислокаций в плоскостях, между которыми •связи имеют ненаправленный ненасыщенный металлический ха
рактер, |
будет невелико: связь |
при таком движении меняется |
как бы |
непрерывно от одного |
соседнего атома к другому. |
Для перемещения дислокации из одного равновесного со стояния в другое в плоскости с ковалентными связями необхо дим разрыв одной межатомной связи и затем образование но вой. Ясно, что для такого процесса необходима значительно •большая энергия, и, следовательно, он проявляется лишь при
повышенной термической активации. В |
полном |
соответствии |
с этим находится атермическпй (слабо |
зависящий |
от энергии |