Таким образом, на расстоянии 70 км множитель ослабления, а следователь но, и напряженность поля оказывается в 53 раза больше, чем на расстоянии
60км.
§12.5. РАСП РО СТРАН ЕН И Е РАД ИОВОЛ Н
НАД СФ ЕРИ ЧЕСКОЙ ПОВЕРХН ОСТЬЮ ЗЕМ ЛИ
В § 11.5 было рассмотрено влияние сферичности Земли на на
|
|
|
|
пряженность поля в месте приема для |
случая, когда |
передающие |
и приемные антенны достаточно высоко |
(практически на несколько |
длин волн) подняты над поверхностью Земли. |
Это выполняется, как |
правило, только для ультракоротких волн. |
Однако |
на практике |
большое число линий радиосвязи работают на средних, длинных н сверхдлинных волнах. Для этих линий характерно то, что передаю щая и приемная антенны расположены непосредственно у поверх ности Земли. В этом случае отражательная трактовка и, следова тельно, метод учета влияния сферичности Земли, изложенный в § 11.5, неприемлемы.
Одним из возможных видов распространения радиоволн являет ся распространение в виде поверхностной (земной) волны в резуль тате дифракции (огибания) радиоволн выпуклостей земного шара. Как увидим в дальнейшем, средние, длинные и сверхдлинные вол ны могут распространяться также в виде пространственной волны путем отражения от ионосферы.
При некоторых условиях можно выделить поверхностную волну и наблюдать ее отдельно. Ее изучение представляет большой прак тический интерес, например, для интерференционных методов опре деления расстояния. Поэтому вопрос о распространении радиоволн вблизи сферической поверхности Земли является весьма важным.
Прежде чем говорить о результатах строгой теории дифракции радиоволн вокруг сферической поверхности Земли, рассмотрим кратко качественную сторону явления дифракции.
При падении радиоволны на тело ограниченных размеров отра женная и преломленная радиоволны имеют весьма сложные по верхности одинаковых фаз и амплитуд, которые отличаются от по верхностей одинаковых фаз и амплитуд падающей волны. Как от мечалось в § 5.1, при этом радиоволна частично попадает также в область геометрической тени. Это объясняется согласно принципу Гюйгенса вторичным излучением токов, наводимых на поверхности тела падающей волной.
Явление дифракции * отчетливо проявляется тогда, когда тело (препятствие) имеет размеры, соизмеримые с длиной волны. Если размеры тела значительно превышают длину волны, то в основном имеет место отражение радиоволн от его поверхности, и явление дифракции практически отсутствует. Явление дифракции практи чески отсутствует также тогда, когда размеры тела значительно меньше длины волны.
* Согласно терминологии, принятой для распространения радиоволн, под ди фракцией радиоволн понимают изменение структуры поля радиоволны вследствие наличия препятствий на пути ее распространения.