то множитель ослабления уменьшается. Из формул (12.106), (12.10в) и (12.12) следует, что множитель ослабления, а следова тельно, и напряженность поля увеличиваются также по мере уко рочения длины волны. При этом над плохо проводящей почвой, как было показано в предыдущем параграфе, происходит заметный на клон фронта волны (увеличивается угол наклона эллипса поляри зации) .
Как видно из формул (12.10), на малых расстояниях величина р является небольшой. В этом случае в соответствии с рис. 12.3 и фор
мулами (12.11) множитель ослабления Р 1ф^ 1 |
(Ѵпр~ 1,41) и на |
пряженность поля, как следует из формул (12.8), |
изменяется обрат |
но пропорционально |
г. |
На больших расстояниях, |
когда р>25, на |
|
пряженность поля изменяется обратно пропорционально квадрату расстояния. В этом легко убедиться, подставив выражение
(12.10а) в (12.12), а последнее в (12.8).
Из-за сферичности земной поверхности применение формулы Шулейкина — Ван-дер-Поля возможно только на относительно не больших расстояниях, в пределах которых поверхность Земли мож но аппроксимировать плоскостью. Сопоставление с результатами теории, учитывающей сферичность Земли, показывает, что форму
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
лу (12.8) можно использовать для расчетов |
напряженности |
поля |
только мна, |
расстояниях |
г = 235 • ІО3 |
[35]. |
Для |
проводимости |
Уэ= 5 |
симім |
ошибка |
в |
вычислениях будет |
меньше 43% |
при |
>.= 200 |
меньше 33% при Л,= 1000 |
м |
и меньше 25% |
при Х= 2000 |
м. |
До сих пор предполагалось, что излучатель (вертикальный |
диполь) |
и приемная |
антенна расположены непосредственно у по |
лупроводящей поверхности Земли. При изменении высоты прием ной антенны напряженность поля изменяется по сложному закону. Так, для случая, когда в почве, преобладают токи проводимости, с увеличением высоты точки наблюдения поле сначала убывает, а затем возрастает и на некоторой высоте становится в два раза боль ше, чем при отсутствии Земли [29].
§ 12.3. СКОРОСТЬ РАД И О ВО Л Н ПРИ ИХ РАСП РОСТРАН ЕНИ И НАД ПЛОСКОЙ П О Л УП РО ВО Д Я Щ ЕЙ ЗЕМ НОЙ П ОВЕРХН ОСТЬЮ
Для работы ряда современных радиотехнических систем, напри мер радионавигационных систем и радиодальномеров, необходимо знать точные значения фазовой скорости распространения радио волн над различными видами земной поверхности. Между тем в вопросе о фазовой скорости долгое время господствовало ошибоч ное представление о так называемых поверхностных волнах Ценнека. Согласно этим представлениям скорость радиоволн при их распространении над полупроводящей земной поверхностью сильно зависит от электрических параметров различных видов этой поверх ности.
Исчерпывающее решение вопроса о скорости радиоволн при их распространении над различными видами земной поверхности было дано в теоретической работе П. А. Рязина [36] и во всесторонних