Файл: Туровский Я. Техническая электродинамика.pdf

(2-48)

и (2-54), если

учтем,

что в этом

случае

в

(2-46)

у = 0, т. е.

I г | =

ш - |

/

^

= ш / с < 5 * 7 т » + *«//'

с — скорость

света),

откуда

F — -

W o Т~ (С^2

+

С4е

V) sin ~-

х cos -у— у,

1

-ту •

№ „ - = - ( С з е

+

С4 «

' ) cos

—-xsm-j-у;

I

(4-60)

Нтх~т\-^г

(Cser'z

— С4 е

^

cos ~

.vsin

у;

Я т у

'•цТ-{С3е[

~Cie

1

) sin — х cos - . - у,

где

=

\ / </х 2 +

тс2 //2 .

(4-61)

Поле

в неподвижном

экране

[зона — d i ^ z ^ — ( d i +

+ dz)]

получаем

аналогичным образом

при

скольжении

5 = 1 :

h

•

К / s~>

\ z

i

г>

Л р z -\X г• .

ТС

=

— /u)fj,0

— (Съе

-f-C e

)sm — xcos — u\

17

-my •

• ]*V-o — ( C s e

+

< V

) cos — x sin у - y;

[

(4-62)

Я

71 .

Я

- s m 1 7 y ;

Я;ту -

Яе -7-(С5 е

— Cee

)sm —

xcos-j-y,

где

Экран, как правило, прилегает

к стали статора, в свя­

зи с чем зазор d3

практически

отсутствует.

Поле в стали статора [z^

— (di + dz+d3)]

определяют

так же, как (4-58), полагая ys~0

(шихтованная

сталь),

Постоянная С8 при растущей

показательной

функции

C$e~~^z

равна нулю, так как поле не может

увеличивать-

К

/-»

f)Z

•

тс

тс

— цо\ь -j— С.е'

sin —

х cos

- j — у;

F

—

ТС

^

Y12

ТС

ТС

ы;

ушц —

С.е'

cos — х

sin -7—

"С

t

/ s

(4-63)

ТС

^

Y12

ТС

ТС

cos

• т) —

С , е '

— х sin -г- и;

'-•ту —

sin

X C O S -7-

г..

Для

стали

ротора

(z^d)

формулы

имели бы

подоб­

ный вид, но с

отрицательным показателем степени.

Для

Нту

=

постоянных

Cit

С 2 , ... , С7

следует

определения

приравнять

касательные

составляющие

векторов

Е

и Н

на границах соответствующих сред, т.

е. для z = d,

2=0,

z——d

и z = — (di + dz).

Для

границы

z = — (di +

d2+d3)

учитываем

равенства

касательных

составляющих

векто­

как это

и есть

поверхность стали статора ( ц = о о ) ,

на­

пряженность магнитного поля Нх на этой поверхности

со

стороны

стали

равна нулю, а со стороны воздушного

за­

окончательный

вид [Л. 4-6]:

—Аи

(1 +

e2ld)

shTjcf, +

(1 — e-2Xd)

ach-qdl

Т1*

v

С,

А,,

1

7) ТС

+

е~ш)

sh 7)d, +

(1 — e -2Wi

C, =

- —

A

e-2U ( a +

1) — (д-

1)

(1 +

е~2Ы)

sh-/]^-f-(1

-e-2Xd)ad\-qd1

2т)тс Л

У

—

A

-2Xd( a _

l

) _

( f

l +

l)

(1 +

e

sh vjfif, +

(1 — e~2ld) a ch ^ d ,

' Ay (1 + е~2Ы)

-2Xi(a1+l)-(a1-l)

2Xe

shhd2

+ (

< ? _ 2 W ) ai ch Ae rf2

С.

2Кк

е~2Ы

(a,

) - ( Д 1

+

1)

Л у

(1 +

*- " 2 W )

sh Aerf2 +

(1 — < ? - 2 M ) a, ch \td%

F

—

'-'ix макс Sin

X COS-

'-•mix

Emiy

= :

E\y макс COS -—n

XS\

x

(4-64)

Пmix — " l x макс COS ——JC sin -г- y;

Hmiy

" гУ максS 1 H

~ X COS

-ЧУ макс — /

03

X

(1 + g ~ 2 W ) ch \ed2

+ (1 — e - 2 W ) a, sh XB d2

(1

e-2Xd)sb\ed2

+

(\

• e"2ld)

a, ch Xed2

^ , 1 м а к с

= Л ;

Н

1У

м а к с

=

- 7f

s

При

УСЛОВИИ / e = / s .

-

1 l ° 1

'

S p e = -j— ^

^ Re {EmixH*miy}

dxdy