При расстояниях, равных или превышающих характерное зна
чение, описанный |
метод может |
давать правильное значение |
потерь |
в баке, |
так как |
удаление бака |
не вызовет изменения |
той |
части |
потока |
рассеяния, которая замыкается через выемную |
часть. |
Так |
как в мощных трансформаторах относительное |
расстояние |
стенок бака часто лежит вблизи характерного значения, исследо
|
вание этого понятия может быть целесообразным. |
|
рассеяния |
|
меж |
|
|
Ориентировочно |
распределение |
полного |
потока |
|
|
ду магнитопроводом и стенкой бака |
(рис. 4-11) |
в мощных |
трансфор |
|
маторах удовлетворительно |
выражает формула (4-52): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ф б / Ф с = Яс/аб |
или |
Фо/ФР~ас/(аъ |
|
|
+ ас). |
|
|
|
|
|
|
|
с |
Если |
удалить |
одну |
из |
стальных |
поверхностей, |
окружающих |
|
двух сторон обмотку |
(например, |
бак), |
то |
составляющая |
Фв |
пол |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ного |
потока |
рассеяния |
Ф |
р |
|
(где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ф |
р = Фб + Ф с ) |
|
не |
исчезнет |
полно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
стью, но ее заменит составляющая |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Фвоз, замыкающегося через обра |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
зовавшееся на этом месте свобод |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ное воздушное |
пространство. Маг |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
нитное |
сопротивление |
этого |
про |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
странства |
|
будет |
постоянным |
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ввиду большого «сечения» на пути |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
потока |
небольшим. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следовательно, магнитное |
|
со |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
противление |
|
воздушного |
|
прост |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ранства |
можно |
заместить |
магнит |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ным |
сопротивлением |
|
фиктивной |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
стальной 'поверхности, |
расположен |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ной |
на |
расстоянии аь |
от |
оси |
за |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
зора |
(рис. |
|
10-20). Такая |
система |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
опять будет |
удовлетворять |
(4-52), |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т. |
е. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ф Р |
« Ф в о з + |
Фс; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ф с / Ф р « а в / ( а с |
+ |
ав). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Как |
(4-52), |
так |
и |
последние |
|
Рис. 10-20. Определение харак |
соотношения |
|
можно |
считать |
|
до |
|
статочно |
|
|
удовлетворительными, |
|
терного |
относительного |
рас |
если |
расстояние |
аб является |
отно |
|
стояния |
стальной |
поверхности |
сительно |
небольшим, т. е. не боль |
|
( а б / а с )х = |
О в / а с . |
|
|
|
|
ше чем в 4—6 |
раз |
превышает |
рас |
|
Рре |
—• поверхность действительного |
стояние |
магнитопровода |
от |
|
оси |
|
магнитопровода; |
Pit03— |
|
фиктивная |
воздушного |
зазора |
ас. |
|
|
|
|
|
|
стальная |
поверхность, |
д а ю щ а я та |
|
Зависимость |
|
(4-52) |
|
показы |
|
кое |
ж е Результирующее |
магнитное |
|
|
|
|
вает |
кривая / на рис. 10-21. Если |
|
сопротивление, |
как |
неограничен |
|
мысленно |
будем |
удалять |
стенки |
|
ное |
воздушно е |
пространство. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
бака |
за |
указанные |
пределы, |
|
то |
(4-52) будет терять смысл и будет увеличиваться поток рассеяния, замыкающийся через воздух (кривая 2). При полном удалении бака этот поток приобретает постоянное значение Ф В оз -
Магнитное сопротивление ^воздушного пространства соизмеримо с сопротивлением стенки бака, но оно постоянно и не зависит от расстояния ас, на котором расположен магнитопровод с противо положной стороны обмотки.
Следовательно, |
постоянное расстояние |
ав |
фиктивной эквивалент |
ной стальной |
стенки Р В О з |
(рис. 10-20) можно считать характерным |
расстоянием |
бака. |
После |
преобразования |
последних формул полу |
чаем:
ФщС
(10-66)
В |
Фтр |
аб1ас^{аб1ас)х |
нормальных трансформаторах соотношение |
лежит |
еще в пределах справедливости приближенного уравнения |
(4-52). При Я б / й с > (ав/ас).х можно считать, что магнитный ток Фб, направленный в сторону бака, остается уже практически постоянным
Рис. 10-21. Графическая 1,0 интерпретация характер ного относительного рас- 0,8
стояния |
бака. |
|
|
|
|
/ — кривая, идеализирован - |
0,4 |
ная |
на |
основе |
(4-52); |
2 — |
|
график |
потока |
рассеяния, |
„ „ |
з а м ы к а ю щ е г о с я |
через |
воз- |
о,с |
д у ш н о е |
пространство |
м е ж д у |
|
баком и |
обмоткой; 3 |
— |
сум |
0 |
ма |
кривых ( и |
2. |
|
|
и равным потоку ФВ оз- Следовательно, в последнем случае не изме няется также и составляющая потока рассеяния Ф с , направленная в сторону магнитопровода.
Полный поток рассеяния |
Ф т р |
рассчитывают по известной фор |
муле для цилиндрических обмоток трансформатора |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(10-67) |
|
где |
8 ' = 8-f-(я, + |
<72)'2 |
(см. рис. 4-И |
|
|
|
4R- |
h/k^~> h; |
kR 5= 1 — (a, 4- a2 |
-f- |
(10-67a) |
|
+ |
8)/(яА) < |
1 — коэффициент |
Роговского. |
|
Поток |
Ф т |
с |
(рис. 10-20) можно |
рассчитать, |
интегрируя выраже |
ние (5-9а) |
для |
максимального тока |
i=V2l |
в пределах |
от 0 до оо: |
Фтс= ^ P o H m z 0 < l y = |
V~2- Iw |
h In |
h2+ |
4cf |
Wo |
2nh |
A 2 + 4c| |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ 4 ^ |
|
h |
|
|
|
|
|
|
|
|
a r c t g ^ - - ^ , a r c t g ^ |
|
|
(10-68) |
где согласно (5-26) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Y) = |
1 + 5«отр/* |
|
|
|
(10-69) |
— эквивалентный коэффициент уменьшения фиктивного изображения тока JOTP (рис. 5-19) в результате насыщения и вихревых токов в стальной плите.
По (10-73) получаем примерные значения характерных расстоя ний бака от оси зазора:
ajh |
. |
0,05 |
0,08 |
0,1 |
0,12 |
0,15 |
|
|
6,9 |
3,8 |
2,9 |
2,3 |
1,6 |
В мощных трансформаторах отношение ас /А обычно не выходит за пределы 0,08—0,1. Можно, следовательно (учитывая приближен ный характер этих рассуждений), принять в среднем, что относи тельное характерное расстояние стенки бака (аб/ас)х, свыше кото рого бак практически не влияет на часть потока рассеяния, замыкаю щуюся через выемную часть трансформатора, составляет примерно 3—3,5.
Н |
\^{ас)х |
ас =3,8 см=const |
1=35А |
|
|
-о— |
|
|
-о— |
30 А |
|
|
О — |
25А |
|
|
- о — |
гад |
|
|
•о— |
1=15А |
Рис. 10-23. Экспериментальная проверка (10-70).
К р у ж к а м и обозначены точки измерения .
При более точных расчетах следует пользоваться (10-70), в осо бенности в случае больших соотношений 2ci/ft и 2с2/А, чем принятые выше.
На рис. 10-23 показаны результаты экспериментальной проверки
|
|
|
|
|
|
|
|
|
вывода из вышеприведенного |
анализа о том, что при |
аъ/ас>(aelac)х |
часть Ф т с потока |
рассеяния, |
замыкающаяся |
через |
выемную |
часть |
трансформатора, |
магнитопровод |
не |
зависит |
от |
расстояния |
стенок |
бака, от оси воздушного зазора, |
т. е. |
что на этом |
расстоянии |
стенки |
бака уже не влияют на распределение потока рассеяния в области обмоток. Исследования проводились на модели, показанной на рис. 10-2, к которой с обеих сторон придвигались стальные плиты, собранные из эпштейновских полос трансформаторной стали. Харак терное соотношение расстояний бака рассчитывалось по (10-70), так как геометрические соотношения модели не удовлетворяли допу щениям, принятым при выводе (10-73). Расчетное характерное рас стояние показано на рис. 10-23 в виде заштрихованных зон, учиты вающих приближенность расчетов.