Файл: Галюс З. Теоретические основы электрохимического анализа. Полярография, хроновольтамперометрия, хронопотенциометрия, метод вращающегося диска.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 347
Скачиваний: 4
92 Глава 4
Величины, относящиеся к таким ионам, будем обозначать
индексом s. Поток этих ионов описывается |
уравнением |
fs= - z sKsCsF - ^ ~ R T K s ^ . |
(4.5) |
Примем далее, что диффузия линейна, т. е. что она протекает из столба раствора, перпендикулярного пло скому электроду. Если деполяризатор с концентрацией С подвергается электродному процессу, то его перемеще ние к электроду происходит под влиянием градиентов концентрации и потенциала.
Для нахождения силы тока рассмотрим потоки всех ионов, проходящих через плоскость, расположенную параллельно электроду на расстоянии х = хг:
i= A F (2 zkfk— 2 zafa), |
(4.6) |
где А — площадь этой плоскости, а одновременно и пло щадь электрода; индексы k и а относятся соответственно к катионам и анионам.
Выражая fk и fa с помощью уравнения (4.4), |
получаем |
из уравнения (4.6): |
|
ж - F т < - 2 « а д - z « а д > + |
|
+ R T { - ? .z ,K t ^ + Z z aK ^ \ |
(4.7) |
Если определить по этому уравнению д<р/дх и под ставить полученное выражение в уравнение (4.5), то поток деполяризатора выразится формулой
/ , = 2 z\KkCk + 2 гаКаСа2 |
Г * 1 |
пт / V -» |
v |
dCk |
||
\AF + |
HI |
Г |
k^ k |
дх |
||
— Б гД а |
дСа |
--RTK. |
dCs |
|
(4.8) |
|
дх |
дх |
|
Поскольку число переноса ts иона s определяется
выражением |
|
|
ts~ 2 z\KkCk + 2 |
г-аКаСа ' |
(4.9) |
|
Диффузия вещества к электроду |
93 |
то уравнение (4.8) можно представить в более компакт ной форме:
/. |
Zs |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V у К |
дСа |
■RTK,-^~ |
(4.10) |
|
ZZaAa |
дх |
|
|
Суммирование в этих уравнениях ведут по всем анио нам и катионам, в том числе и ионам деполяризатора.
Можно рассмотреть два крайних случая применения уравнения (4.10):
1) концентрация ионного деполяризатора весьма мала по сравнению с суммой концентраций остальных ионов;
2) в растворе присутствует только |
один электролит, |
|
в результате диссоциации |
которого |
образуется ионный |
деполяризатор. |
Если концентрация деполя |
|
Обсудим первый случай. |
ризатора мала по сравнению с суммой концентраций ион ных компонентов раствора, то в соответствии с уравне нием (4.9) ts близко к нулю и первым членом уравне
ния (4.10) можно |
пренебречь. В этом |
случае получаем |
|
|
f ^ - R |
T K , - ^ - . |
(4.11) |
Второй случай |
легко |
рассмотреть, |
если принять, что |
в результате электродной реакции |
деполяризатора s |
образуется нейтральное вещество, а сам деполяризатор является катионом. При этих условиях zsCs = zaCa. Поэтому уравнение (4.10) можно представить следующим образом:
f s = - AF . R T ( K - K a)zs ^ - R T K S^ - . (4.12)
Объединяя первый закон диффузии Фика для компо нента s, диффундирующего в направлении, перпендику лярном поверхности электрода
(4.13)
94 |
Глава 4 |
(где Ds — коэффициент диффузии деполяризатора s), с уравнением
t , , , - K RT £ , |
(4.14) |
которое следует из уравнения (4.4), если отсутствует градиент потенциала деполяризатора s и as = Cs, полу чаем зависимость, описывающую коэффициент диффу зии:
DS= K SRT. |
(4.15) |
|||
Из уравнения (4.15) и |
зависимостей |
|
||
h + К — 1• |
(4.16) |
|||
t% . |
zs |
Ks |
(4.17) |
|
ta |
za |
Ka |
||
|
получаем вместо уравнения (4.12) следующее выражение:
f |
~ -£ - |
I |
— D. |
dCs |
(4.18) |
|
дх 1 + |
||||
I S |
уCS ~aF |
В этих уравнениях ta обозначает число переноса аниона. Ранее мы приняли, что деполяризатор является катио ном.
Сопоставляя уравнения (4.11) и (4.18), можно заме тить, что градиент электрического потенциала вносит изменения в поток деполяризатора s, который опреде лялся одними только силами диффузии. Величина этих изменений зависит от чисел переноса деполяризатора и сопряженного с ним аниона и от отношения зарядов обоих ионов.
В дальнейшем мы покажем, что миграция ионов под воздействием градиента электрического потенциала при водит в случае низких концентраций основного электро лита к изменениям величины предельного тока.
4.1. Линейная диффузия
Примем, что избыток основного электролита в рас творе настолько велик, что поток деполяризатора к по верхности электрода определяется практически только диффузией. При таком усдорци можно вывести основное
Диффузия вещества к электроду |
95 |
уравнение диффузии для изотропной среды, исходя из уравнения (4.13).
Рассмотрим элемент объема в форме параллелепипеда, грани которого параллельны трем осям координат и имеют длину 2dx, 2dy и 2dz. Центр этого элемента, распо ложен в точке Р с координатами х, у, z. Концентрацию
вэтой точке обозначим С.
СС
Рис. 4.1. Модель линейной диффузии.
Примем, что грани ABCD и A ’ B'C'D' перпендику лярны оси х, как это изображено на рис. 4.1. Скорость, с которой вещество входит в этот элемент объема через грань A BCD с координатой х — dx, равна Ыу dz (fx —
------ %r-dx), где fx обозначает поток в точке Р, направ
ленный вдоль оси х.
Скорость выхода вещества из этого элемента объемом
Mxdydz через грань A'B'C'D' равна 4dy dz (fx + -^ fd x ).
Вклад диффузии через грани ABCD и A 'B'C’D ' в ско рость увеличения количества диффундирующего вещества
в элементе |
объема составляет — Mxdydz |
|
Подобным образом можно рассчитать вклады диффузии |
||
и через другие грани: —Mxdydz - |
и — Mxdydz- - ^ - . |
|
Скорость |
увеличения количества |
диффундирующего |
вещества в рассматриваемом элементе можно также опи
сать выражением Mxdydz . Следовательно,
8 d x d y d z § - = - 8 d x d y d z ( ^ + & - + ^ |
(4. 19) |
96 Глава 4
и после сокращения
дС |
dfx_ |
VjL + Ёк |
(4.19а) |
|
dt |
||||
дх |
ду ' дг |
|
||
В уравнении (4.19) |
/ ж, fy и fz обозначают потоки диф |
фундирующего вещества вдоль осей х, у и соответствен но z.
Объединяя уравнение (4.19) с уравнением (4.13), которое определяет поток, получаем искомое уравнение
диффузии |
р г д2с |
<э2с |
а2с |
|
|
зс |
(4.20) |
||||
dt |
~ U [_ дхг + |
а г/2 + |
дг2. |
||
|
Если диффузия одномерна, т. е. градиент концентра ции существует только вдоль оси х, то уравнение (4.20) упрощается:
дС _ р (ГС
(4.21)
dt ~ U дх2 '
Это уравнение известно как второй закон диффузии Фика, поскольку впервые его сформулировал Фик [4]
в1855 г.
Вследующих разделах мы используем уравнение (4.21) для описания зависимости концентрации деполя ризатора от времени и от расстояния до электрода в кон кретных условиях различных процессов.
4.2. Симметричная сферическая диффузия
Не всегда электродный процесс проводят в условиях линейной диффузии. В гл. 2 мы отмечали, что часто ис пользуют электроды сферической формы. Для таких случаев основное уравнение диффузии несколько отли чается от. уравнения линейной диффузии (4.20). В усло виях симметричной сферической диффузии вещество диф фундирует в направлении центра шара вдоль линий, являющихся продолжением радиусов.
Рассмотрим сферический электрод, погруженный в раствор деполяризатора, содержащий достаточный из быток основного электролита для того, чтобы и в этом случае можно было предположить, что массоперенос
Диффузия вещества к электроду |
97 |
происходит только под влиянием градиента концентра ции. Такой электрод с радиусом г0 представлен схемати чески на рис. 4.2. Этот электрод идеализирован; на прак тике он всегда соединен при помощи контакта с осталь ной электрической цепью. Любой контакт независимо от его величины уменьшает диффузионное поле, что должно приводить к некоторым отклонениям от эксперимента конечного результата наших рассуждений, в основу
которых |
положена |
идеальная |
|
|
|
|
|||||||
модель. |
|
|
|
бесконечно тон |
|
|
|
|
|||||
Рассмотрим |
|
|
|
|
|||||||||
кую |
оболочку |
толщиной |
dr, |
|
|
|
|
||||||
окружающую электрод |
на рас |
|
|
|
|
||||||||
стоянии |
г от |
его |
центра (см. |
|
|
|
|
||||||
рис. 4.2). Эта |
оболочка огра |
|
|
|
|
||||||||
ничена |
двумя |
поверхностями: |
|
|
|
|
|||||||
на расстоянии г от центра элект |
|
|
|
|
|||||||||
рода |
(площадь |
4лг2) |
и на рас |
|
|
|
|
||||||
стоянии г + |
dr [площадь 4л (г -f- |
|
|
|
|
||||||||
+ dr)2]. |
и в |
случае |
линейной |
Рис. 4.2. Модель симмет |
|||||||||
Как |
ричной |
сферической |
диффу |
||||||||||
диффузии, |
|
рассчитаем |
число |
зии |
к |
сферическому |
элек |
||||||
молей деполяризатора, |
диффун |
|
|
троду. |
|
||||||||
гц — радиус электрода. |
|||||||||||||
дирующего |
через эти |
поверх |
|||||||||||
|
|
|
|
||||||||||
ности. |
Через поверхность, |
рас |
электрода, за время dt |
||||||||||
положенную |
ближе |
к |
центру |
||||||||||
диффундирует dNr молей. |
Это |
число |
определяется урав |
||||||||||
нением, |
аналогичным уравнению первого закона диффу |
||||||||||||
зии Фика |
(4.13): |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
dNr= 4 n r 2D |
dt. |
|
(4.22) |
|||||
Поток на этом расстоянии от электрода определяется |
|||||||||||||
зависимостью |
//=“ 4S r = -D(f')/ |
<4-23> |
|||||||||||
|
|
|
|
|
Число молей деполяризатора, которое диффундирует через вторую поверхность, на расстоянии г + dr от цент ра электрода, определяется выражением
d N r+dr= 4я (r + d r)* D |
d t , |
(4.24) |
7 3. Галюс