Файл: Галюс З. Теоретические основы электрохимического анализа. Полярография, хроновольтамперометрия, хронопотенциометрия, метод вращающегося диска.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 356
Скачиваний: 4
|
|
Процессы, контролируемые скоростью массопереноса |
ИЗ |
|||||||||
но |
Принимая во внимание начальное условие (5.4), мож |
|||||||||||
записать уравнение |
(5.9) |
следующим |
образом: |
|||||||||
|
|
|
J е -" |
аС°^(х’-° |
dt = |
~СЬХ+ sCQx(х, s). |
(5.10) |
|||||
|
|
|
О |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, вместо уравнения (5.3) мы получаем |
|||||||||||
обыкновенное |
дифференциальное |
уравнение |
|
|||||||||
|
|
|
D |
^Q x ( ^ ) . - s C 0x (х, s) + С°0х = 0. |
(5.11) |
|||||||
|
Аналогично преобразуем и краевые условия (5.5) и |
|||||||||||
(5.6); |
вместо |
условия |
(5.5) получаем |
|
|
|||||||
|
|
|
х |
---- >- оо, |
CQx(x,s) |
---- >- |
|
(5.12) |
||||
а вместо |
(5.6) |
|
лг = |
0, |
|
_ |
|
|
|
(5.13) |
||
|
|
|
|
|
|
С0х(х, s)= 0 . |
|
|||||
|
Уравнение |
(5.11) |
имеет |
следующее |
общее решение: |
|||||||
С0Х (х, s) |
+ Сг ехр / — — |
+ С2e x p f j ^ f j . |
(5.14) |
|||||||||
В |
Из |
краевого |
условия |
(5.12) |
следует, что |
С2 — 0. |
||||||
противном |
случае |
слагаемое |
C2exp(s1/2*/D1/2) |
стреми |
||||||||
лось |
бы |
к бесконечности |
при х - * о о . |
|
|
|||||||
|
Следовательно, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
Оэх (х >s)— |
|
|
+ Ci exp ^ |
( |
5Л5) |
||||
|
С |
учетом условия |
(5.13) |
получаем |
|
|
||||||
|
|
|
Cqx (х>S): |
Q>x |
|
Схехр |
s1'2 0 |
(5.16) |
||||
|
|
|
|
|
|
DU2 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
Cl |
|
|
|
|
|
(5.17) |
|
Объединяя уравнения (5.17) и (5.15), получаем вы |
|||||||||||
ражение |
|
|
Оэх |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
С о х |
(*> |
S) = |
1 — ехр |
|
(5.18) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
8 3. |
Галюс |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
114 Глава 5
От функции С0х(х, s) следует вернуться к оригиналь ной функции С0х(х, t). Для этого можно провести обрат ное преобразование выражения (5.18).
Однако можно и проще дойти до конечного результа та, а именно до описания зависимости тока от времени с момента начала электролиза в потенциостатических условиях. Следует рассчитать производную
[ дСрх (х, t)
и полученное выражение связать с общим уравнением силы тока
|
|
i=nF D A |
дСрх (х, t) |
|
(5.19) |
||
|
|
дх |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
Для вычисления производной продифференцируем вы |
|||||||
ражение |
(5.18) |
по х: |
st/2 |
|
|
|
|
|
дС0х (х, s) |
с ох |
|
sl'2 x |
(5.20) |
||
|
ДТ7ГехР |
||||||
|
дх |
|
s |
D'/2 |
|||
|
|
|
|||||
При х = |
О |
|
дС0х (х, s) |
|
|
|
|
|
|
|
|
cbx |
|
(5.21) |
|
|
|
|
дх |
х=0 |
(sD) 1/2 |
■ |
|
|
|
|
|
||||
Легко провести обратное преобразование этого вы |
|||||||
ражения. В результате получаем зависимость |
|
||||||
|
|
дС0х (х, t) |
|
|
|
(5.22) |
|
|
|
|
дх |
*=0 |
( n D t f 2 ' |
||
|
|
|
|
||||
В сочетании с уравнением (5.19) это уравнение дает |
|||||||
искомую |
зависимость |
|
|
|
|
||
|
|
|
nFD^2AC0Ox |
|
(5.23) |
||
|
|
|
~у^~р2 |
’ |
|
||
где ig — |
предельный ток, |
т. е. максимальный ток, кото |
рый может быть достигнут в данных условиях. Его ве
личина зависит от |
концентрации |
деполяризатора Сох, |
|
его коэффициента |
диффузии D, |
площади электрода А |
|
и продолжительности электролиза t. F — число |
Фара |
||
дея, а п — число электронов, обмениваемых в |
элемен- |
Процессы, контролируемые скоростью массопереноса |
115 |
тарном электродном процессе (число электронов, кото рое обменивает с электродом один ион или молекула).
Впервые это уравнение вывел Коттрель [1]. Экспе риментально его подтвердили Лайтинен и Кольтгоф [2—4] с помощью платиновых электродов, сконструированных таким образом, чтобы обеспечить линейность диффузии. Хорошее совпадение с теорией они получили в случае анодного окисления ферроцианида. Подобные исследова ния проводили Адамс и Циммерман [5, 6], которые при
меняли электроды из плати |
|
|||||
ны и угольной пасты. |
описы |
|
||||
Уравнение |
(5.23) |
|
||||
вает |
зависимость предельно |
|
||||
го тока от времени в том слу |
|
|||||
чае, |
когда |
в процессе восста |
|
|||
новления |
плоский |
электрод |
|
|||
имеет достаточно отрицатель |
|
|||||
ный потенциал. |
Эта |
зависи |
|
|||
мость показана на рис. 5.1. |
|
|||||
При |
времени, |
стремящемся |
Рис. 5.1. Зависимость предель |
|||
к бесконечности, |
величина |
ного тока ig от времени t для |
||||
тока |
приближается к нулю. |
плоского электрода с постоян |
||||
На основе уравнения(5.23) |
ным потенциалом. |
|||||
можно простым |
способом |
|
вывести уравнение, которое будет описывать с некоторым приближением предельный ток, наблюдаемый в условиях полярографии. Для этой цели следует выразить площадь электрода с помощью параметров m и t.
Известно, что площадь капельного электрода в дан
ный момент жизни |
капли t равна |
|
|
At= 0,85т2/3^2/3. |
(5.24) |
Подставив это выражение для А в уравнение (5.23), |
||
получим |
|
|
it= |
nFD'/2т 2/3 t'ft Сок- |
(5.25) |
Если выразить Сох в миллимолях на литр, m — в мил лиграммах в секунду и it в микроамперах, то получится следующая зависимость:
it = 463/7Z)1/2 пг2/31]/6 Cqx. |
. (5,26) |
8*
116 Глава 5
Это уравнение сходно с уравнением Ильковича, хотя постоянный числовой коэффициент у первого уравнения меньше. Подробнее эти проблемы будут рассмотрены ниже.
Уравнение (5.23) описывает предельный ток, т. е. максимальный ток, который можно наблюдать в данных условиях, поскольку при записи краевого условия мы приняли, что все ионы или молекулы вещества Ох, ко торые подходят к электроду, восстанавливаются на нем. Это имеет место в случае, когда к электроду прилагают достаточно отрицательный потенциал — более отрица тельный, чем потенциал начала образования площадки предельного тока в полярографии. Положение будет иным, если к неподвижному плоскому электроду в неперемешиваемом растворе приложить столь положитель ный потенциал, что концентрация окисленной формы на поверхности электрода будет больше нуля. В таком слу чае концентрация окисленной формы будет зависеть от потенциала.
Если восстановленная форма растворима в ртути или растворе, то по мере ее образования в электродном про цессе она будет диффундировать от электрода. Предполо жим, что распределение концентрации восстановленного вещества также описывается уравнением линейной диф фузии.
Для решения этой новой задачи краевое условие (5.6) следует заменить новым условием. Основываясь на при веденных ранее рассуждениях, можно полагать, что это условие будет описываться уравнением Нернста. Однако в нем выступает концентрация формы Red. Поэтому в данном случае нужно решить систему уравнений: уравнение (5.3) и аналогичное уравнение для формы
Red. |
В |
результате |
решения |
обоих дифференциаль |
|||
ных |
уравнений |
можно получить функции CQx(x, t) и |
|||||
CRed (*» |
которые описывают зависимость концентраций |
||||||
Ох и Red от времени и расстояния до электрода. |
|
||||||
Начальные |
условия |
будут |
следующими: |
|
|||
|
|
t = 0, |
а: > |
0, |
Cqx—Сох» CRed==0. |
(5.27) |
Предполагается, что восстановленная форма обра зуется только в результате электродного процесса.
Процессы, контролируемые скоростью массопереноса |
117 |
В ходе процесса концентрации на очень большом рас стоянии от электрода будут следующими:
t > 0, х — ►со, С0х — ►Сох, CRed — *- 0. (5.28)
Как было сказано, первое краевое условие можно представить в виде уравнения Нернста. Поскольку при нимается, что электродный процесс протекает быстро, то отношение концентраций Ох и Red на поверхности электрода связано с потенциалом электрода зависи мостью
Е = £ ° + § - ! п |
Срх (О, Q |
(5.29) |
|
^Red (°> 0 |
|||
|
|
Это уравнение можно записать в сокращенной форме:
а |
Оэх (0, /) |
(5.30) |
|
u— cRed (0, о ’ |
|||
|
|||
где |
|
|
|
9 = ехР [ ^ | = ^ ' |
(5.31) |
Второе краевое условие можно найти, рассматривая потоки окисленной и восстановленной форм. Сумма этих потоков равна нулю, что можно записать следующим образом:
Во, °я.а ( * У 0 ),_=<>■ (5.32)
где Z)Red — коэффициент диффузии восстановленной фор мы. Условие (5.32) означает, что в результате электрод ной реакции одного моля вещества Ох образуется один
моль вещества |
Red. |
|
|
|
|
следующие |
Путем преобразования Лапласа получаем |
||||||
выражения для Сох(х, t) и CRed{x, t): |
|
|
||||
|
'А * |
1/2 |
|
|
|
|
|
|
|
+ еГ? ( 2DU2/ ‘/2 |
|
||
|
#Red / |
|
(5.33) |
|||
с Ox (•*■> 0 — Сох |
1 + 0[ |
Рох |
\1/2 |
|||
|
|
|
||||
|
|
|
\ |
DRed J |
|
|
|
/ Рох \1/2 |
erfс / |
|
|
||
|
\ DRtd I |
|
l 2D‘/|d t"2 |
(5.34) |
||
CRed(x, |
-------- - |
/ |
Pox |
\ 1/2 |
||
|
|
1 + 0 |
\ #Red |
/ |
|
|
|
|
|
|