Файл: Галюс З. Теоретические основы электрохимического анализа. Полярография, хроновольтамперометрия, хронопотенциометрия, метод вращающегося диска.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 376
Скачиваний: 4
Процессы, контролируемые скоростью мйссопереносй |
167 |
Стрелов и Штаккельберг [69] привели следующее урав нение для среднего предельного анодного тока окисле ния амальгамы:
- |
{ |
ADl/2 г1/6 |
\ |
ig= |
11--------- — ) • |
(5.195) |
Принимая предложенное Коутецким значение кон станты А = 34, Штаккельберг и Тооме [98] получили хорошее совпадение между экспериментальными и тео ретическими величинами токов.
Для получения правильных результатов в таких случаях рекомендуется [99] применять малые скорости
вытекания ртути |
из капилляра — порядка |
0,5 |
мг/с. |
На величину |
регистрируемых предельных |
токов |
|
влияют состав основного электролита и его |
концентра |
ция. Это влияние проявляется главным образом в изме нении значений tx и D, а также частично и т. Изменение t1 может быть большим. Однако tx входит в уравнение Ильковича в степени 1/6 и поэтому его изменение не ока зывает существенного влияния на величину токов^ к тому же время жизни капли можно точно измерить и учесть его влияние на регистрируемые токи.
Изменение коэффициента диффузии |
можно оценить |
||
на основе закона Стокса — Эйнштейна, |
записанного в |
||
общей форме: |
const |
|
|
D |
(5.196) |
||
4 |
|||
|
|
где г) обозначает вязкость.
Сочетание уравнения (5.196) с первичным уравнением
Ильковича приводит к общей зависимости |
|
/g7j'/2 = const. |
(5.197) |
Влияние вязкости на величину предельного тока изу чали многие исследователи [100— 103].
5.2.3. Хроновольтамперометрия
Теоретическая разработка метода хроновольтамперо метрии в условиях сферической диффузии требует, как и в предыдущих случаях, формулировки краевого усло- -ия. На основе уравнения Нернста таким условием яв-
168 |
Глава 5 |
ляется следующее: |
|
t > 0, г = г0, |
^ Д - = в е х р ( - 0(), (5.198) |
где а и 0 определяются соответственно уравнениями
(5.66) и (5.65).
Для введения в краевое условие концентрации вос
становленной |
формы необходимо решить систему уравне |
|||||
ний: уравнение (5.170) и аналогичное |
уравнение для вос |
|||||
становленной |
формы: |
|
|
dCRed |
|
|
dCRed (Г, t) = DRed |
дгСRed (r, t) |
|
(5.199) |
|||
dr2 |
r |
dr |
||||
dt |
|
|
Следует также сформулировать второе краевое условие
для г = |
г0: |
|
|
|
дС0х (г, 0 |
|
|
|
*>о, |
r = r 0, D0X |
+ |
||||
|
dr |
r—r4 |
|||||
|
|
|
|
dCRed (г, t) |
|
||
|
+ |
DRed |
=0. |
(5.200) |
|||
|
dr |
r=rо |
|||||
|
|
|
|
|
|
||
Начальным условием, записанным для формы Red, |
|||||||
будет |
t = |
0, |
/->/■„, |
CRed= 0 . |
(5.201) |
||
|
|||||||
Краевое условие, |
определяющее |
концентрацию при |
|||||
г-* -оо , |
запишем |
|
следующим |
образом: |
(5.202) |
||
|
/ > 0, |
г |
— >- со, |
CRed |
— ►0. |
Предполагается, что обе формы — окисленная и вос становленная — растворимы в растворе.
Решение задачи, сформулированной таким образом, впервые привели Франкенталь и Шейн [104]. Хотя это решение и не приводилось в виде простой аналитической формулы, его можно было использовать в исследованиях, поскольку необходимую информацию авторы дали в таблицах. Табличные данные позволяют теоретически построить кривые ток — потенциал для условий симмет ричной сферической диффузии. Проблема теоретического описания формы таких кривых будет рассмотрена в гл. 7.
Уравнение для тока пика — самой интересной ве личины, с точки зрения аналитика, — имеет вид
ip = 8,81 • №n№AD\&VV4?o&. |
(5.203) |
Процессы, контролируемые скоростью массопереноса |
169 |
Все символы в этом уравнении, кроме ср, оговорены выше. Функция ср зависит от п, r0, V и D0x и не может быть представлена в аналитической форме.
Значения этой функции при пике на кривой ток — потенциал в зависимости от вклада сферичности диффу зии, определяемого выражением (l/r0) (D0x/nl/)5/2, при ведены в табл. 5.2.
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 5.2 |
|
|
. |
|
|
|
|
1 |
I ° о Л '/г |
|
|
Функциональная зависимость ср от -— |
I п у ' J |
||||||
|
|
|
при пике на кривой ток—потенциал |
|||||
1 |
( |
° о ху/2 |
ф |
1 |
( DOxV/2 |
ф |
||
со |
1 |
nv |
) |
Го |
\ nv ) |
|||
|
|
|||||||
|
0 |
|
|
0,311а |
|
0,420 |
0,344 |
|
|
0 |
|
|
0,31 Об |
|
0,632 |
0,360 |
|
|
0,003 |
|
0.312 |
|
1,000 |
0,388 |
||
|
0,032 |
|
0,314 |
|
2,000 |
0,460 |
||
|
0,316 |
|
0,336 |
|
3,000 |
0,527 |
||
а |
Экстраполировано. |
|
|
|
||||
® |
По Рендлсу [301. |
|
|
|
|
По уравнению (5.203) и данным табл. 5.2 можно рас считать величину тока в хроновольтамперометрии со сферическими электродами. Расчеты показывают, что в некоторых случаях сферичность диффузии может при вести к увеличению тока пика по сравнению с током, который наблюдался бы в случае линейной диффузии при
одинаковой |
площади |
электрода. Когда |
параметр |
(l/r0) (DQJnV )v2 = 2,00, |
ток пика в полтора |
раза боль |
|
ше, чем ток |
на плоском электроде. |
|
В исследованиях часто применяют сферические элек троды диаметром около 0,04 см и такие скорости разверт
ки, |
которые могут быть получены на обычных полярогра- |
|||
фах, т. |
е. приблизительно 7 - |
10-3 |
В/с. Принимая Ь 0х = |
|
= |
10'5 |
см2/с и предполагая, |
что |
электродный процесс |
двухэлектронный, получаем (1/г0) (D0x/nV)1/2 ss 0,67. Уве личение тока пика из-за сферичности диффузии, отнесен-
170 Глава 5
ное к току в условиях линейной диффузии, составляет 18% . Из этого следует, что в хроновольтамперометрических исследованиях с использованием сферических элек тродов небольших размеров при малой скорости разверт ки необходимо принимать во внимание увеличение тока,
обусловленное сферичностью диффузии. |
при |
|
|
Применяя |
электрод радиусом 0,04 см |
D = |
|
= 1СГ5 см2/с |
и двухэлектронном процессе, |
можно |
поль |
зоваться уравнением Рендлса — Шевчика для линейной диффузии, если скорость развертки прилагаемого напря жения превышает несколько вольт в секунду.
Неаналитическая форма уравнения (5.203) затрудняет его практическое использование, так как для каждого опыта необходимо рассчитать величину (l/r0) (D0x/«V )V2, а затем по графику ф — (1/г0) (D0JnV)xFy построенному на основе табл. 5.2, найти соответствующее значение ф и ввести его в уравнение (5.203).
Рейнмут [105] представил эту зависимость в более удобной форме. Он привел следующее выражение, свя зывающее наблюдаемый ток i с током, который наблю дался бы на плоском электроде с той же площадью (£„л):
Dqx |
1 — exp (—at) |
(5.2C4) |
|
nFACbx r0 |
1 -f 0 exp (—at) |
||
|
Второй член правой части этого уравнения опреде ляет вклад сферичности в регистрируемый ток в случае применения сферического электрода. Этот вклад можно также представить в форме nFAD0x(Cox — C0x)/rn, где CQx обозначает мгновенную концентрацию окисленной формы на поверхности электрода. Зависимость значения этого члена от потенциала имеет форму полярографиче ской волны.
Часть тока, вызванная сферическим эффектом, в об щей величине тока меняется, таким образом, с потен циалом в соответствии с уравнением, напоминающим
уравнение полярографической |
волны: |
|
Е°' + -Ц - In |
и |
(5.205) |
пг |
|