Файл: Галюс З. Теоретические основы электрохимического анализа. Полярография, хроновольтамперометрия, хронопотенциометрия, метод вращающегося диска.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 328
Скачиваний: 4
528 |
Глава 20 |
Из уравнения (20.61) можно легко получить выраже ние для скорости массопереноса деполяризатора в мето де нормальной импульсной полярографии:
(20.71)
Вводя в это уравнение значение tp = 0,02 с, как при расчете скорости массопереноса в дифференциальной импульсной полярографии, и используя ранее принятое
значение D0x, находим, что vn — 1,2-10-2 см/с. Сравнение этих скоростей массопереноса показывает,
что скорость наименее благоприятна в случае дифферен циальной импульсной полярографии, но различия между скоростями невелики. Можно принять, что процессы, стандартные константы скорости которых в десять раз меньше скорости массопереноса, практически контроли руются скоростью переноса заряда и, следовательно, яв ляются необратимыми. С другой стороны, окислительно восстановительные системы обратимы, если их стандарт ные константы скорости более чем в 10 раз превышают скорость массопереноса.
Отсюда можно сделать несколько произвольный вы вод, что для кинетических исследований методами пере меннотоковой полярографии доступны стандартные кон станты скорости, не превышающие 0,1 см/с, если продол жительность нарушения электрохимического равновесия не больше тех времен, которые были приняты в наших расчетах (и обычно встречаются на практике).
Из этого не следует, что исследовать этими методами кинетику систем, характеризующихся меньшими кон стантами скорости, совсем просто. Это несложно в тех случаях, когда системы полностью необратимы, т. е. когда константы скорости очень малы.
На основании приведенных расчетов можно сделать заключение, что при принятых временах нарушения рав новесия системы, характеризующиеся константами ско рости меньше 10-3 см/с, контролируются только ско ростью переноса заряда. Если в таких случаях известен стандартный потенциал, то можно по уравнению (20.66) легко рассчитать стандартную константу скорости, исхо дя из величины силы тока пика.
530 |
Глава 20 |
где С0х и CRed обозначают поверхностные концентрации окисленной и соответственно восстановленной формы, N описывается формулой
N = |
kjh |
I |
^bh |
r'/2 |
(20.75) |
|
Г)1/2 |
"I” |
n'/2 |
|
|
a &fh и £bh обозначают гетерогенные константы скорости электродного процесса восстановления и соответственно окисления.
Анализируя эти уравнения, мы приходим к заключе нию, что определить константу скорости электродного процесса по величине тока сложно, так как константа входит в выражение, которое находится под знаком сум мы. Из этих соображений наибольшее применение нашел метод измерения фазового угла между фарадеевским пе ременным током и наложенным на электрод переменным потенциалом.
Представляется, что в недалеком будущем получит более широкое применение и метод нормальной импульс ной полярографии.
Рассмотрим вкратце первый из этих методов. На основе теории квазиобратимого процесса, разработанной Мацудой [20], Тамамуши и Танака [28] показали, что фазо вый угол ср может быть описан уравнением
|
ctgcp= l + |
— |
----- |
exp (pL)J |
, |
(20.76) |
|
где |
ь т |
ks [exp (—aL) + |
|
v |
' |
||
|
nF (E — |
|
|
|
|
||
|
L = |
|
|
(20.77) |
|||
|
|
1 RT m)- , |
|
||||
|
D = DoxD%ed. |
|
|
|
|
||
Уравнение (20.76) действительно, если амплитуда |
|||||||
налагаемого |
переменного |
напряжения меньше |
8!п мВ. |
||||
Из уравнения (20.76) следует, что при Е = Еуг за |
|||||||
висимость ctg ф от |
описывается уравнением |
|
|
||||
|
C tg(p=1+ _^ |
“ - |
|
(2°-78) |
|||
Путем |
исследования |
прямолинейной зависимости |
|||||
ctg ф от со1^ можно найти ее наклон Actg ф/Лю'А. |
Если D |
Новые направления развития полярографии |
531 |
известно, то константу скорости можно рассчитать по уравнению
DU2
К (20.79)
,/2 A ctg ф
Дсо1'2
Однако таким образом нельзя рассчитать коэффициен ты переноса.Для их определения необходимо исследовать зависимость ctg ср от cov 2 при двух различных значениях потенциала. Путем простых рассуждений можно прийти к зависимости
|
(1 + е^) |
/ |
A dg ф \ |
' |
2,303 |
J |
Ам1/2м (20.80) |
||
a - { L t - L 1) Jig (1 + ец ) |
& / |
A ctg ф \ |
> |
\~Кй*г ).
где индексы «1» и «2» указывают, что величины измеря лись при потенциалах Ех и Е2.
В случае электродного процесса, контролируемого од новременно скоростью диффузии и скоростью переноса заряда, кривые ток — потенциал на нормальных импульс ных полярограммах описываются уравнением (23, 29]
i = |
nFAC°k Da^ |
|
|
-------° х exp (— aL) exp (кЧ) erfc kt[/2, (20.81) |
|||
|
^Red |
|
|
где |
|
|
|
|
% 7iw r № |
exP ( — « £ ) ( 1 + exP L)• |
(20.82) |
|
^Red UOx |
|
|
Уравнение (20.81) упрощается до уравнения |
(20.61), |
||
когда Е — Ещ < 0. |
|
|
|
Деля уравнение (20.81) на уравнение (20.61), получаем |
|||
~ |
\1 + exp L] = |
л1/2 W 2 ехр кЧ erfc W 2. |
(20.83) |
По кривой зависимости к^^кН^ехрк'Ч erfc к(Нг от kt'H можно найти значения крн, соответствующие определен ным значениям i/ig.