относительной влажности обратен годовому ходу тем пературы, максимум наступает в самые холодные ме сяцы, а минимум приходится на самые теплые, только в областях с муссонным климатом годовой ход относи тельной влажности становится противоположным.
Изменения температуры и влажности воздуха с вы сотой в нижнем слое атмосферы определяются главным образом его теплообменом с земной поверхностью. Эти
|
|
|
|
|
|
|
|
|
изменения |
характеризуются |
значением |
вертикального |
градиента |
температуры у. |
Для средних условий в тро |
Z,км |
|
посфере у= 0,65°С на |
100 м. |
|
|
Фактический |
градиент |
тем |
|
|
пературы может |
существен |
|
|
но |
отклоняться |
от |
среднего |
|
|
значения. |
|
|
|
|
|
|
|
Слой воздуха, в котором |
|
|
температура |
с |
высотой |
|
|
остается постоянной, назы |
|
е.ѵ |
вается |
изотермией, |
а |
слой, |
|
в котором температура с вы |
|
|
сотой |
растет, — инверсией. |
Рис. 68. К ривая стратиф икации: |
При изотермии у=0, |
а при |
а — изотермия; б — инверсия |
инверсии у>0. Фактическое |
|
|
изменение температуры воздуха с высотой графически изображается кривой стратификации (рис. 6 8 ).
Слои инверсии и изотермии играют большую роль в атмосферных процессах, они предопределяют условия распространения электромагнитных и звуковых волн в атмосфере. Над морями и океанами наблюдаются глав ным образом инверсии адвективного происхождения, возникающие при перемещении теплой воздушной мас сы в район холодных течений или льдов. Они часто сопровождаются туманами, имеющими большую гори зонтальную протяженность.
Изменение абсолютной влажности воздуха с высотой зависит от процессов испарения и конденсации, обра зования осадков, степени развития конвекции и турбу лентного обмена. Относительная влажность с высотой, по данным наблюдений, убывает неравномерно, в верх них слоях убывание ее замедляется. Наибольшая отно сительная влажность наблюдается на уровне конвекции.
Основы термодинамики атмосферы. Процессы, про текающие в атмосфере, связаны с постоянным перехо
дом энергии из одного вида в другой. Такие переходы наблюдаются при нагревании и охлаждении воздуха, при поглощении и трансформации энергии Солнца, кон денсации водяных паров, испарении и т. д. При всех этих превращениях атмосферу можно рассматривать как определенную термодинамическую систему, к кото рой применимы основные положения физики, позволяю щие получать важные прогностические выводы.
Установим закономерности изменения температуры воздуха под влиянием различных факторов, приводящих к ее изменению. Для этого используем первое начало термодинамики, выражающее закон сохранения энер гии. Согласно этому закону можно утверждать, что ко
личество тепла AQ, сообщенного изолированной |
систе |
ме, |
расходуется на приращение |
ее внутренней |
энер |
гии |
AU1 и на совершение работы |
против внешних сил |
АU2: |
|
|
|
AQ = AUt + AU2. |
(8.25) |
Внутренняя энергия газа определяется кинетической энергией движения его молекул и для 1 г газа равна
сѵАТ, где |
су — удельная теплоемкость |
при постоянном |
объеме, а |
Т — его температура. Следовательно, |
|
АѴх = сѵАТ. |
(8.26) |
Работа, совершаемая при расширении газа, когда давление не меняется, определится соотношением
где Р — давление, а V — объем.
Чтобы выразить эту работу в тепловых единицах, необходимо PA.V умножить на термический эквивалент
работы |
Л = 0,24 *10~7 кал/эрг, тогда |
|
|
AU2 = APAV: |
(8.28) |
Подставляя найденные значения АU\ |
и AU2 в исходное |
уравнение (8.25), получим |
|
|
AQ = cvAT + APAV |
(8.29) |
или в |
дифференциальной форме |
|
|
clQ= cvdT + APdV. |
(8.30) |
Далее возьмем уравнение Клапейрона — Менделеева, выражающее состояние газа в виде
|
РѴ = рг, |
(8.31) |
и продифференцируем его. Тогда получим |
|
VdP + |
PdV = RdT. |
(8.32) |
Отсюда |
|
|
(8.33) |
PdV = |
PdT — VdP. |
Подставим в (8.29). Тогда |
|
dQ = |
cvdT + ARdT — AVdP |
(8.34) |
или |
|
|
(8.35) |
dQ = |
(су + |
AP) dT — AVdP. |
Если процесс притока тепла происходит при ПОСТОЯН- ном давлении (Р = const), то dP —0, а
dQ = CpdT. |
(8.36) |
Сравнивая (8.36) c (8.35): |
|
(cv + AP) dT = CpdT |
(8.37) |
или |
(8.38) |
Cy = Cp — AP. |
Тогда |
|
dQ = (сР— AP) dT + ARdT — AVdP =
= C p d T — ARdT + ARdT — AVdP = cPdT — AVdP, (8.39)
а так как из уравнения Клапейрона — Менделеева Ѵ=
RT
——р~, то окончательно
dQ — CpdT — ART ~ ~ . |
(8.40) |
Из полученного уравнения следует, что изменение температуры воздуха обусловливается не только при током тепла, но и изменением внешнего давления. Дей ствительно, из (8.40)
dT = ^ - + - ^ . ^ - |
(8.41) |
рр
Если dQ = 0, то
T. e. если давление воздуха увеличивается (dP>0 ) , то увеличивается и АТ и, наоборот, при понижении давле ния понижается и температура воздуха.
Воздух обладает очень плохой теплопроводностью, поэтому в первом приближении все термодинамические процессы трансформации энергии в атмосфере можно считать происходящими без теплообмена с окружающей средой, т. е. по адиабатическому закону. Тогда в (8.40) левая часть равна нулю (dQ —0 ). Следовательно, для адиабатического процесса
|
|
|
|
|
cpdT — ART |
|
= 0 |
(8.43) * |
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dT |
AR |
dP |
(8.44) |
|
|
|
|
|
|
т ~ |
c |
p |
p |
' |
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
Интегрируя |
|
(8.44), |
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
г, |
|
|
Pi |
|
|
|
|
|
|
|
Г |
dT |
AR |
Г |
dP |
(8.45) |
|
|
|
|
|
гJ. |
т - |
«Я |
i |
- |
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
AR |
|
In |
1 |
1 |
- |
Ср |
In |
|
|
|
|
|
(8.46) |
|
|
Ш Pi '■T- e- T T = (ж - |
|
Из полученного уравнения следует, что вследствие убывания давления воздуха с высотой поднимающийся воздух самопроизвольно охлаждается, а опускающийся нагревается.
Найдем значение вертикального градиента темпера туры в адиабатически поднимающейся частице сухого воздуха. Для этого воспользуемся уравнением (8.44) и основным уравнением статики, из которого следует, что
349