Файл: Бекнев В.С. Газовая динамика газотурбинных и комбинированных установок учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 139
Скачиваний: 0
Требование q (1, k) = 1 связано с тем,, что под q (X, k) полагают безразмерную плотность тока, отнесенную к критической плот ности тока (ри)к р , т. е.
|
|
q(X, |
k) |
pv |
|
|
PV |
|
s Я. |
|
|
|
|
|
|
|
(PÖ)KP |
"('-4ïf) |
|
il |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
1 \ ft-i |
•*кр |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Тогда |
уравнение расхода |
примет вид |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
VRT |
|
|
|
|
|
где |
|
|
|
/ |
|
или |
|
|
|
|
|
|
HB |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2k |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ |
1 |
||
0,2 |
|
|
|
|
|
коэффициент, |
зависящий |
от |
рода |
|||
|
|
|
|
|
газа. |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
при k — 1,4; |
Я = |
||||
|
|
|
|
|
|
Для |
воздуха |
|||||
о |
0,4 |
0,8 |
1,2 |
1,6 2,0 X |
= 287,3 Дж/(кг-К) |
коэффициент |
||||||
Рис. |
42. Зависимость |
газодинами |
ß = |
0,683. |
|
|
|
|
||||
Газоди нам ическ ую |
фун к цию |
|||||||||||
|
ческих функций |
от к |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
расхода найдем по |
формуле |
|
В отдельных случаях удобно в выражение расхода вместо дав ления торможения ввести статическое давление р. Тогда уравне ние расхода
|
G = ?>F- |
|
q(X, |
k}_ _ |
•у(К |
k), |
|
|
|
у R |
|
||||
|
|
л(Х, k) |
T |
|
|
||
где |
у (X, k) |
= 4 \ ' ' |
— газодинамическая функция расхода по |
||||
статическому |
давлению. |
е, q и у для разных значений X и /г |
|||||
|
Таблицы |
функций |
т, я, |
||||
можно найти в литературе. |
|
|
|
|
|||
|
Значения т, я, е, q, у в зависимости от X для А = |
1,4 показаны |
|||||
на |
рис. 42. |
|
|
|
|
|
|
|
Значения газодинамических функций для произвольных k |
||||||
можно найти путем |
линейной |
интерполяции табличных данных. |
«8
Уравнение Бернулли для относительного движения
В турбине и компрессоре газ проходит по вращающемуся меж лопаточному каналу, т. е. имеет место относительное движение газа. При расчетах турбомашин широко используется соотноше ние между параметрами газа при его относительном движении во вращающемся канале рабочего колеса.
Рассмотрим течение газа в канале колеса центробежного ком прессора (рис. 43).
Рис. 43. Схема течения газа в рабочем колесе центро бежного компрессора
Уравнение Эйлера для идеальной жидкости имеет вид
dv |
г |
1 |
, |
-dT |
= f |
- - f |
grad р . |
Абсолютное ускорение частицы - ^ - можно представить в виде суммы трех слагаемых:
1. Относительного ускорения-^-, где w — относительная ско рость в канале; ôau — дифференциал скорости по линии тока, знак ô будет обозначать дифференциал параметра для линии тока.
2. Переносного ускорения — ш 2 г . Знак минус говорит о том, что ускорение направлено к оси вращения, т. е. противоположно направлению г.
3. Ускорения Кориолиса 2 [ сох х ш]. Тогда у равнение движения
" 5 Г = / — - р - § г а с 1 Р + а " г — 2 fa* X w l
_Умножив члены этого уравнения на элемент линии тока ôï =
= wdt, получим работу сил при элементарном перемещении по линии тока.
8<*
Итак, |
|
|
|
w d t ~ |
= Jöl — - i - grad p ô / + coVô/ — 2 [йл. x ô»] wdt |
||
или, имея в виду, что: |
|
||
\. w dt -^- = wöw — wxôwx |
-\- Wybwy ~\- wzôwz — ô ^ - ^ - j ; |
||
2. 75/ = |
*6x + |
+ 0• 5z = |
ô ( - v 2 " ^ 2 ) = ô ( - Ç ) , |
где вектор г имеет проекции „ѵ и у, так как перпендикулярен оси вращения z, а вектор о/ имеет проекции ôx, ôy и ôz;
3. |
[ЮІ - Х М Л и; = 0,"••так |
как вектор |
[®xxw] |
j _ w; |
4. |
/о/ = ôU — потенциал |
массовой |
силы; |
|
5. -у grad pôf = у - Ôp,
получим уравнение энергии для относительного движения
Интегрирование этого уравнения вдоль линии тока от точки / до точки 2 (рис. 43) дает
|
9 О |
О О |
О О |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
1 |
Для |
несжимаемой |
жидкости |
уравнение |
энергии в форме Бер- |
||
нулли при относительном движении имеет вид |
||||||
|
ш- |
и" , |
|
і |
Р |
. |
|
— |
+ |
+ |
— = const, |
||
где и = |
cor — переносная скорость |
(окружная скорость точки ко |
||||
леса, с которой в данный момент |
совпадает частица жидкости); |
|||||
U = —gy + с — потенциал |
массовых сил. |
|
Для газа, как было показано выше, можно пренебречь влия нием потенциальной энергии на распределение давлений, тогда при изоэнтропическом течении уравнение Бернулли для относи
тельного движения |
примет вид |
|
т |
- т + т е г • - ! - « » » '• |
<7 6 > |
Применение уравнения Бернулли к анализу течения газа в лопаточных машинах
При помощи уравнения Бернулли, записанного применительно к относитель ному движению, можно проанализировать работу ступени лопаточной машины — турбины и компрессора.
90
Рассмотрим течение газа в ступени осевой турбины, состоящей из соплового аппарата и рабочего колеса (рис. 44). Для средней линии тока можно приближенно записать, что
"1 = «2, т. е. частицы газа выходят из рабочего колеса на том же радиусе, на котором
они в |
него входят. |
|
|
Следовательно, параметры газа на входе / и на выходе 2 из рабочего колеса |
|||
будут |
связаны уравнением |
|
|
|
2 + k — 1 ' Pi |
2 |
k — 1 ' p2 ' |
которое по форме тождественно уравнению Бернулли для неподвижного канала. При помощи уравнения Бернулли для относительного движения можно устано-
течения газа в ступени осевой турбины
вить принципиальную форму решетки профилей турбины, где происходит умень шение давления от ступени к ступени.
В самом деле, из уравнения Бернулли следует, что при рг < pi относитель ная скорость W2 на выходе из рабочего колеса должна быть больше относительной
скорости wi на входе в рабочее колесо, |
т. е. |
W2 > |
Oil. |
Так как в обычных ступенях плотность р« газа на выходе немного ме ньше чем плотность рі на входе, а площадь F» проходного сечения немного больше, чем Fi, но так, что FiPi я« F2рг, то из уравнения расхода G = piFiWia = p-iF2W2a следует, что осевые скорости газа на входе и на выходе из рабочего колеса при мерно равны одна другой, т. е. шіаг=»Ш2а-
Таким образом, получаем, что в рабочем колесе турбины происходит поворот потока и его ускорение, причем турбинная решетка должна иметь форму, изобра женную на рис. 44. Такая решетка называется конфузорной. Вектор и указывает направление вращения решетки.
В сопловом аппарате также уменьшается давление и увеличивается скорость газа; в данном случае имеет место соотношение ѵоа як ѵіа (индексом 0 отмечено сечение на входе в сопловой аппарат).
Решетка соплового аппарата будет иметь вид, изображенный на рис. 45. Аналогичные рассуждения можно провести и для ступени осевого компрес
сора. Только в этом случае надо учесть, что в компрессоре давление повышается,
91
т. е. рг > |
pi, и следовательно, Дог <СДОі-ИЗ уравнения расхода также следует, что |
||
w-iaœ |
w \ a . |
Таким образом, приходим к выводу, что в рабочем колесе компрес |
|
сора |
происходит поворот потока с замедлением. Такая решетка называется диф- |
||
фузорноіі. |
|
|
|
|
На рис. 46 изображены решетки профилей компрессорной ступени и треуголь |
||
ники скоростей для рабочего колеса. |
|||
|
Следует подчеркнуть, что в осевой турбомашиие перепад давлений зависит |
||
только от разности квадратов относи |
|||
тельных скоростей юг и ші. |
|||
|
Для |
радиальной |
турбомашины |
(центростремительной |
турбины или |
|
|
|
Рис. |
46. Треуголь |
|
|
|
|
ники [скоростей н |
||
Рис. 45. Векторы скоростей решетки |
|
форма решеток осе |
|||
соплового аппарата осевой ступени |
|
вой |
компрессорной |
||
турбины |
|
|
ступени |
|
|
центробежного |
компрессора) в уравнении |
Бернулли сохраняется |
член |
||
с окружной |
скоростью и: |
|
|
|
|
|
|
2 |
k — 1 p2 |
|
|
Следовательно, повышение давления (температуры) в колесе центробежного компрессора будет зависеть не только от торможения относительной скорости, но и от разности квадратов окружных скоростей
|
ttlj — U>2 |
V Р а |
Р і / |
|
[ ( o u f — и>1) + (и\ — и\)]. |
Поэтому в одной ступени радиальной турбомашины можно получить (срабо тать) больший теплоперепад, чем в одной ступени осевой турбомашины.
92