Файл: Щербинин Э.В. Струйные течения вязкой жидкости в магнитном поле.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 150
Скачиваний: 0
В целом выводы, следующие из анализа данной задачи, ана
логичны вышеприведенным дл я струи |
Л а н д а у . |
|
|
|
|
|||||||||||
2.3.5. Течение |
в |
воронке, |
создаваемое" центробежным |
полем |
||||||||||||
сил. Рассмотрим задачу о трехмерном течении проводящей |
жид |
|||||||||||||||
кости |
в круговом |
конусе, |
в о з б у ж д а е м о м |
вихревой |
нитью |
с |
за |
|||||||||
данной интенсивностью Г. распо |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
ложенной на оси симметрии в |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
азимутальном |
магнитном |
|
поле |
|
|
|
|
|
|
ці =canst |
||||||
(рис. 2.18). Эта |
з а д а ч а |
имеет |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
широкий |
круг приложений: |
так, |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
д л я непроводящей жидкости |
та |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
кая схема применялась дл я ана |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
лиза |
процессов |
в вихревой |
фор |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
сунке |
[19], t |
в |
явлениях |
|
типа |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
смерча у |
поверхности |
земли |
[17]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
К а к |
показано |
в |
п. 2.3.2, |
азиму |
Рис. 2.18. |
Схема |
вихревого МГД- |
|||||||||
тальное |
магнитное |
|
поле |
может |
течения |
в воронке. |
|
|
|
|||||||
создаваться системой |
радиально |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
сходящихся |
электрических |
то |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ков, поэтому явление возбуждения течения |
э т и м и . т о к а м и |
имеет |
||||||||||||||
непосредственное |
отношение |
к объяснению |
гидродинамических |
|||||||||||||
процессов |
в |
приэлектродной |
зоне, в |
явлениях |
неустойчивости |
|||||||||||
линейного |
пинча |
и |
т. п., |
т. е. в |
тех |
ситуациях, |
когда один из |
|||||||||
электродов м о ж н о принять за точечный. |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
В соответствии с поставленной задачей |
на |
поверхности |
ко |
|||||||||||||
нуса |
t| = a = t g 0 o |
д о л ж н ы выполняться |
условия прилипания |
VR = |
||||||||||||
= V z = V e = 0 при т) = а, а на оси симметрии |
(г = 0) |
д о л ж н а |
быть |
|||||||||||||
з а д а н а интенсивность |
вихревой нити Г. Кроме того, вдали |
от по |
верхности конуса потенциальный поток д о л ж е н характеризо ваться скоростью
l i m VQ = 2nr
Будем, далее, искать такое решение, которое было бы регуляр
ным |
относительно |
скоростей VR и VZ |
во всей области |
течения, |
|
в к л ю ч а я ось симметрии: |
|
|
|||
lim |
VR — const, |
lim |
VZ = const. |
|
|
1-Ю |
|
r-i-0 |
|
|
|
В совокупности с четырьмя упомянутыми условиями дв а ус |
|||||
ловия регулярности |
вполне определяют как постоянные |
а, Ь, с, |
|||
т а к |
и три постоянные интегрирования |
уравнений (2.84) |
и (2.85). |
•Для функции |
ар эти условия запишутся ка к |
|
|
|
|
||||||||
г р ( а ) = я | ) , ( а ) = / ( а ) = 0 , |
|
/(оо) = - I - = R e , |
|
|
|
|
|||||||
,• |
/ |
і |
|
,• |
|
/ |
/ |
ч |
- |
|
|
(2.114) |
|
urn г|гр = const, |
hm т](т]гр— гр) =const. |
|
|
|
|
||||||||
Р а с с м а т р и в а я |
задачу |
в |
безындукционном |
приближении, |
поло |
||||||||
ж и м , что внешнее азимутальное магнитное |
поле з а д а н о |
в |
самом |
||||||||||
общем виде (2.91): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
І 0 |
= Л г | ( 1 + т і 2 ) |
2 |
+ В , |
|
|
|
|
|
.(2.115) |
||||
a X F = 0 . Если |
д а л е е принять, |
что дл я |
индуцированных |
токов |
от |
||||||||
сутствует |
внешняя |
нагрузка, |
т. е. они з а м ы к а ю т с я лишь |
по |
об |
||||||||
ласти течения, то по закону |
полного |
тока будем иметь |
|
|
|
||||||||
L 1 ( a ) = 0 , |
L i ( o o ) = 0 . |
|
|
|
|
|
|
(2.116) |
|||||
Последними условиями |
и исчерпывается постановка задачи . |
|
|||||||||||
|
Д л я |
отыскания |
аналитического |
решения ограничимся |
слу |
чаем, когда в о з б у ж д а е м ы е вихревой нитью или электромагнит ными силами вторичные течения достаточно малы, так что квад
ратом |
функции г|) в |
(2.84) можно пренебречь. |
Кроме того, поло |
|
ж и м |
/ = R e ( l + / i ) , а |
/] т а к ж е будем считать |
достаточно |
м а л ы м , |
чтобы в (2.85) пренебречь произведением |
яр/V Тогда |
дл я 1\ |
||
будем иметь уравнение |
|
|
( 1 + т і 2 ) / " , + З л / ' і = 0,
решением которого при соответствующих условиях (2.114) я в л я ется
и |
У і + а 2 |
|
|
|
|
|
|
|
||
a - У І + а 2 х |
У і + т у |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
||||
В свою |
очередь, |
|
|
|
|
|
|
|
||
/ = |
|
— |
( г у . - у Т Т ^ " |
Ц |
) . |
|
|
(2.117) |
||
Так к а к в |
рассматриваемом |
приближении |
p<g:l, |
то S » S p \ |
П о |
|||||
этому дл я вычисления правой части уравнения |
(2.84) восполь |
|||||||||
зуемся |
решениями |
(2.115) |
и |
(2.117), |
тем |
самым |
влияние |
инду |
||
цированных |
токов |
в такой |
постановке |
не учитывается. |
|
|
П р и указанных ограничениях отыскание решения |
|
уравнения |
|||||||||||
(2.84) |
у ж е |
не |
представляет труда, а |
само решение |
имеет сле |
|||||||||
дующий вид [29]: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
= И |
*• |
2 & n 2 - 2 a ( n ' | / l + ^ 2 - A r s h T i ) - 2 ( 2 a - c ) A r s h r | + |
||||||||||
|
2 y l +Т12 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
Re2 |
Г |
3 + 4a 2 |
- |
3 + 4a 2 |
я . |
||||
|
|
|
+ |
2аУ1 + а2 т)У1 + т ] 2 |
Arsh |
г, + 2 (1 + а 2 ) г,2 Arsh |
|
r\- |
||||||
|
|
|
- ( 1 + а 2 ) г ] У і + і і 2 ] п |
(ї+г\2)-аУі+а2У]2\п |
|
( 1 + г ) 2 ) - |
||||||||
|
|
|
- а У і + а 2 |
1 п ( 1 + т і 2 ) + 2 С 1 т і У і + л 2 - ( а У 1 + а 2 |
+ С2)ті2 + |
|||||||||
|
|
|
+ 5 [ А2 |
[ — т і У і + т ] 2 - y A r s h " n - r r j y i + T ] 2 |
In ( 1 + r , 2 ) - |
|||||||||
|
|
|
— 2г|2 Arsh |
т) )+АВ |
( 2 T ) y i + T ) 2 A r s h T i - T i 2 l n |
|
( 1 + г ) 2 ) - |
|||||||
|
|
|
- 1 п ( 1 + т і 2 |
) - т і 2 ] + |
— |
(-пУі -Ь-п2 —Arsh ті) |
+ |
|
||||||
|
|
|
+ 2 С ' 1 т і У і + т і 2 - С ' 2 т 1 2 ] + 2 С з } 1 |
|
|
|
(2.118) |
|||||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C 1 = - ^ - - a y i + a 2 A r s h a + l + a * In ( 1 + a 2 ) ; |
|
|
|
|||||||||||
C2 |
= 2 ( l + a 2 |
) |
Arsh |
a - 2 « y i + а 2 - а У 1 |
+ a 2 |
In ( 1 + a 2 |
) ; |
|
|
|||||
C x |
- |
- A2 |
[ * |
- JILiH^IL ] —AB |
( а У І Т ^ - A r s h |
a) |
- |
; |
||||||
C'2 |
= |
- Л 2 |
(rv.yi +ry.2 -t- |
— |
- 2 Arsh |
a ) |
- |
|
|
|
||||
|
|
|
v |
|
|
|
Уі + а 2 |
|
|
' |
|
|
|
|
|
|
|
- |
А В [2a2 - |
In (1 + a2 ) ] - |
В 2 а У 1 + |
a 2 , |
|
|
|
а постоянная интегрирования С 3 |
легко определяется |
из условия |
|||||
і);(а) = 0 |
и поэтому здесь |
не приводится. |
|
|
|||
Д л я |
окончательного |
решения |
задачи остается |
определить |
|||
постоянные а, Ь, с. П е р в а я связь |
между |
ними следует |
непосред |
||||
ственно |
из исходного уравнения |
(2.84) при использовании усло |
|||||
вий гр(а) = г | / ( а ) = 0 : |
|
|
|
|
|
|
|
2 6 а У 1 + а 2 - 2 а ( 1 + с с 2 ) + с = 0. |
|
|
|
|
|||
Д в е |
оставшиеся |
связи' можно |
|
найти |
из двух последних ус |
||
ловий (2.114). Д л я этой |
цели рассмотрим |
асимптотическое пове |
|||||
дение решения (2.118). При больших -п имеем |
|
||||||
ty = k l i \ + k 2 ^ - + k z |
— + o ( - L ) . |
|
|
|
(2.119) |
||
|
Т] |
Т) |
* Т) ' |
|
|
|
|
Тогда первое условие регулярности |
дает |
|
|
||||
kl = b-a+ |
р е 2 |
|
г |
|
|
3-І-4а2 |
|
( а + У і + а 2 ) 2 |
а У 1 + а 2 1 п 2 |
+ (1 + а 2 ) In 2 + |
|||||
|
1 |
|
|
4 |
|
+ ^ B ( , „ 2 - J . ) + i - a > - c 1 + - ^ - ] - o ,
a второе — |
|
|
|
1 Г |
Re2 |
S |
1 |
k2=,-[-2a |
+ 2c+~---(A+B)2 |
|
J=0. |
Удвоенный коэффициент kz в (2.119) определяет значение ско рости Vz на оси симметрии:
2 ^ з = 1 - { - 2 6 + ( 4 с - 4 а ) In 2 + 2 R e 2 ( a - y i + a 2 ) " 2 [ ( l + 2a2 ) In 2 —
- (1 + а 2 ) - 2 а У 1 + а 2 + С 2 ) + S[2A* (1 - In 2) - Я 2 In 2 -
- С ' 2 ] + 4Сз}.
Заметим, что связи, определяемые равенствами k\ = 0 и k2 = 0, можно получить, не прибегая к анализу асимптотического пове дения решения (2.118), а непосредственно из уравнения (2.84) при использовании предельных соотношений (2.114) после
вычисления правой части (2.84) с помощью (2.115) и (2.117). Бо лее подробно этот метод будет охарактеризован на примере за
дачи в |
п. 2.3.6. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Н а . |
рис. |
2.19 |
представлено |
рас |
|
|
|
|||||||
пределение |
безразмерной |
р а д и а л ь |
|
|
|
|||||||||
ной скорости о|/ в течении, |
возбуж |
|
|
|
||||||||||
даемом |
вихревой |
нитью |
|
(кривая |
2) |
|
|
|
||||||
и системой сферически - радиальных |
|
|
|
|||||||||||
сходящихся |
в |
|
начало |
|
координат |
|
|
|
||||||
электрических |
токов |
(кривая |
/ ) . |
|
|
|
||||||||
К р и в а я 3 представляет |
собой г|/ при |
|
|
|
||||||||||
совместном |
действии вихря |
и |
тока. |
|
|
|
||||||||
Н а |
|
рис. 2.20 |
показаны |
распреде |
|
|
|
|||||||
ления |
|
осевой |
скорости |
туф' — я]) |
и |
|
|
|
||||||
г) (туф' — г|?), |
которые м о ж н о |
тракто |
|
|
|
|||||||||
вать |
как |
Vz |
при |
г — const и |
Vz |
при |
|
|
|
|||||
2 = c o n s t соответственно, |
под дейст |
Рис. 2.19. Профили |
радиальной |
|||||||||||
вием |
вихря |
(кривая |
1) |
и |
токов |
|||||||||
(кривая 2), |
причем предельные |
при |
скорости |
яр — |
в течении, |
|||||||||
•Ц-+00 |
значения |
функции |
т)(пф' — т|з) |
возбуждаемом: |
|
|||||||||
равны |
|
0,614 |
дл я |
кривой |
1 |
и |
0,148 |
|
||||||
|
/ — системой сходящихся токов; 2 — |
|||||||||||||
д л я |
кривой 2. |
Все |
кривые |
на |
вихревой нитью; 3 — совместным |
|||||||||
рисунках |
построены |
при |
значе |
действием вихря |
и тока. |
|||||||||
|
|
|
||||||||||||
ниях |
R e 2 = 2 , 5 = 2 , |
А = -В=1, |
|
а=0. |
|
|
|
|||||||
Зависимость |
значений |
осевой |
скорости на |
оси |
симметрии |
|||||||||
при Re = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
S |
|
|
ы 2 |
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
с изменением угла конусности воронки Э0 показана на рис. 2.21.
V V
г]=оо); / — под действием вихря; 2 — под действием токов.