ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 179
Скачиваний: 5
Следо ват ельн о, пластинка сегнетовой соли, вырезанная под уг лом 45° к кристаллографическим осям Л'ь х3, испытывает чистое растяжение — с ж а т и е при действии поля вдоль оси х%. Это извест ный «срез 45°», весьма часто используемый в пьезопреобразовате -
лях из сегнетовой соли, в |
которых необходимы пьезоэлементы, ра |
|
ботающие на р а с т я ж е н и е |
— с ж а т и е . |
|
В з а д а ч у разработчиков пьезоматериалов для |
преобразователей |
|
обычно входит подробное |
исследование тензора |
dik и отыскание |
на основании общих правил трансформации координат, составляю
щих d'.k , удобных |
д л я |
практического использования. |
П р и |
этом |
|||
приходится учитывать и |
свойства анизотропии |
диэлектрической |
|||||
проницаемости |
(тензора |
ег л), поскольку чувствительность преобра |
|||||
зователей-приемников зависит от константы Харкевича |
(g), |
явля |
|||||
ющейся частным от деления d./e, а излучателей — |
от константы (f) |
||||||
Мэсоиа, в которую входит и модуль упругости пьезокристалла . |
На |
||||||
конец, кроме задачи |
'изучения |
.среза, д а ю щ е г о максимальную |
чув |
||||
ствительность, |
есть |
еще |
з а д а ч а |
получения стабильных |
преобразо |
вателей, чувствительность которых возможно меньше зависит от температуры . Поэтому исследуют т а к ж е зависимости d и є от тем пературы и коэффициенты температурного расширения кристалла с целью отыскания таких срезов, при которых температурная за
висимость чувствительности пьезоэлемеита |
или его |
резонансной |
|||
частоты была бы минимальной . |
|
|
|
|
|
Искусственные пьезокерамические |
материалы |
|
|||
Р а б о т а м и |
А. В. Шубникова |
и его сотрудников |
показано, |
что |
|
пьезоэффектом |
могут о б л а д а т ь не |
только |
монокристаллы, но и |
по- |
ликрпсталлические вещества, если группы кристаллов в таком ве ществе ориентированы определенным образом . Такие вещества по лучили название текстур. И х преимущество перед монокристалли -
ческимн пьезоэлементами состоит в том, |
что размеры |
текстурных |
элементов и их форма могут выбираться |
независимо |
от р а з м е р о в |
кристалликов, составляющих исходный пьезокристаллический про дукт. Н е требуется растить или добывать на горных р а з р а б о т к а х большие дорогостоящие монокристаллы .
Первоначально получили распространение текстуры из сегнето вой соли. В этих структурах ориентация мелких кристалликов до стигалась н а м а з ы в а н и е м расплавленной сегнетовой соли кистью в одном строго определенном направлении . Продолговатые кристал лики соли при отвердевании расплава располагались по направле нию движения волосков кисти.
Скачок в |
промышленном |
применении |
поликристаллических |
||||
пьезоэлементов |
был |
достигнут |
после того, |
к а к были |
изучены ди |
||
электрические |
и пьезоэлектрические свойства титана бария |
BaTiOj |
|||||
(Вул, Андреев, |
Р ж а н о в , Смоленский) и сходных с ним |
материалов, |
|||||
а т а к ж е р а з р а б о т а н а |
технология |
получения |
путем спекания |
из та |
|||
ких мелкоизмолотых |
материалов |
керамикоподобных |
изделий. |
96
Т и т а н ат бария в интервале температур — 1 0 ч - + 120°С имеет тет
рагональную структуру кристаллической решетки. Когда |
пластинка |
из этого м а т е р и а л а после обжига в печи остынет, она |
не показы |
вает никакого пьезоэффекта . Это происходит вследствие того, что кристаллы титаната бария состоят из целого ряда отдельных облас тей — доменов, в к а ж д о й из которых электрическая ось ячеек крис таллической решетки - ориентирована «по-своему». Это оказывается возможным потому, что в ячейке кристалла может существовать шесть положений атома титана м е ж д у атомами бария и кислорода, расположенными на гранях ячеек, при которых потенциальная
энергия ячейки минимальна . При этом атом титана |
оказывается |
||
сдвинутым |
к одной из граней ячейки. В к а ж д ы й домен |
входит |
боль |
шое число |
ячеек с одинаковой ориентацией и к а ж д ы й |
такой |
домен |
сам по себе представляет собой электрический диполь. О д н а к о в кристалле домены ориентированы беспорядочно, т а к что внешнее поле кристалла отсутствует.
Самое в а ж н о е для пас свойство кристалла титаната бария со стоит в том, что при помещении его в сильное электрическое поле домены начинают ориентироваться относительно поля, их электри ческие оси стремятся расположиться по направлению силовых ли
ний внешнего поля. При температуре около 85°С в поле |
напряжен |
|
ностью 24—26 кв/см до 80% всех |
доменов ориентируются так, что |
|
их электрические оси повернуты не более чем иа 45° от |
направле |
|
ния линий поля. Более того, после снятия поля домены |
стремятся |
|
сохранить согласное направление |
электрических осей. |
Б л а г о д а р я |
этому пьезоэффект, который без поляризации можно было бы на блюдать лишь в однородном монокристалле или в отдельном доме не, теперь проявляется в целом куске поляризованного поликри сталлического материала . Керамиковый материал из титаната ба рия обладает большой упругостью и значительной прочностью ана логично фарфору .
Характерной особенностью пьезокерамики является ее очень большая диэлектрическая постоянная. Если электроды, с помощью которых поляризуют пластинку титаната бария, недостаточно плот но прилегают к ней, так что м е ж д у ней и электродом остается очень тонкий слой воздуха, падение потенциала в основном про изойдет в этом тонком слое, а напряженность поля в пластинке бу дет малой. Точно так ж е и у ж е п о л я р и з о в а н н а я пластинка с такими
электродами |
будет |
весьма |
неэффективна |
как |
преобразователь . |
|
Д л я получения |
эффективных пьезокерамических элементов по |
|||||
сле обжига |
их шлифуют и носят серебряные электроды |
вжиганием |
||||
в печи при высокой температуре, обеспечивая |
прочный и плотный |
|||||
контакт молекул металлического электрода и |
молекул |
поверхности |
||||
керамики . Б ы л о проведено |
большое число |
поисков с целью созда |
ния пьезокерамик с более высокими п а р а м е т р а м и , более широким диапазоном рабочих температур . У чистого титаната бария диапа зон ограничен точками фазовых переходов —10°С и + 1 2 0 ° С , за пределами которых его кристаллическая структура меняется и он
4 - 3 |
97 |
теряет пьезоэлектрические свойства. |
Б ы л и найдены твердые |
раст |
|
воры, образуемые титанатом бария |
с титанатом |
кальция и титана- |
|
том св.инца, которые о б л а д а ю т более широким |
диапазоном |
рабо |
чих температур и параметры которых меньше зависят от темпера туры. Д а л е е были получены растворы тптаната бария и кальция с добавкой кобальта, пьезокерамики ииобата бария и свинца, твер
дые растворы |
цпроконата свинца и титапата свинца, в том числе |
|
с д о б а в к а м и |
тантала, неодима, стронция, |
л а н т а н а . Все эти поиски, |
приведшие к |
современным пьезокерамическим м а т е р и а л а м , имели |
|
целью повысить верхний предел рабочих |
температур (что очень |
в а ж н о для пьезоэлементов, работающих в преобразователях - дви гателях, так как они испытывают большие электрические и меха нические нагрузки и могут сильно нагреваться при работе), умень шить зависимость параметров с! и є от температуры для получения преобразователей со стабильной чувствительностью, уменьшить де кремент механических колебаний и тангенс угла электрических по терь в керамике, увеличить кпд преобразователей - двигателей .
Приведем данные некоторых пьезокерамик .
|
|
Титанат |
бария |
|
|
d 3 3 |
= 0,84-2,0-10"1 0 м/В, |
е = 1 1 0 0 ч - 1 8 0 0 , |
|
|
d 3 t |
= 0 , 4 4 - 0 , 8 - Ю - 1 0 м/В, £ = 1 , 0 4 - 1 , Ы 0 1 1 н/м2 , |
||
|
|
|
|
Р = 5,34-5,8 г/см3 . |
|
|
Титанат |
|
бария—кальция |
фазовые п е р е х о д ы — 5 0 , +115, |
+ 1 3 0 ° С |
|||
|
( / 3 3 = 0 , 5 4 - 0 , 7 - Ю - 1 0 , |
є = 6704-1200, |
||
|
d3i |
= 0,314-0,6- Ю - 1 0 , |
|
£ = 1 , 0 8 4 - 1 , 1 6 - 1 0 4 , |
|
|
|
|
р = 5,14-5,75. |
|
|
Титанат |
|
бария—свинца |
фазовый |
переход + Н 0 ° С (и выше) |
|||
|
daa = 0,54-0,8 - Ю " 1 0 , |
|
8 = 3004-600, |
|
|
uf3i = 0,134-10,5- Ю - 1 0 , |
|
£ = 1 , 0 4 - 1 , 2 2 - 1 0 " , |
|
|
|
|
|
о = 4,84-5,4. |
|
|
Ниобат |
|
свинца—бария |
фазовый |
переход 220, + 2 7 0 ° С |
|
|
|
|
йзз— 1,94-2,0- Ю - 1 0 , |
|
8=11004-1900, |
|
|
d31 |
= 0,64-1,2 -10-1°, |
|
£ = 0,84-1,0-10", |
|
|
|
|
р =5,64-6. |
98
ЦТС-19 (Цирконат—титанат свинца со стронцием и ниобием)
ф а з о в ый п е р е х о д е 2 8 5 С С |
|
rfM = 3,6-10-w , |
є = 1 7 6 0 , |
d 3 1 = l , 6 - 1 0 - 1 0 , |
£ = 0,72-101 1 , |
|
P = 7,3. |
3.12. Э Л Е К Т Р О Х И М И Ч Е С К И Е |
П Р Е О Б Р А З О В А Т Е Л И |
Это несколько неточное название обратимых электромехани ческих преобразователей, действие которых основано на электроки
нетических и электрофоретических |
явлениях в электролитах .. |
|
|||||
Д л я |
того чтобы |
получить |
общее представление |
о принципах |
|||
действия |
этих преобразователей, |
рассмотрим две |
схемы. |
П е р в а я |
|||
из них |
(электрокинетический |
преобразователь) представлена |
на |
||||
рис. 3.21а, в т о р а я |
(электрофоретический преобразователь) |
— |
на |
Рис. 3.21. Преобразователь:
а — электрокинетический, б — электрофоретический
/ — платиновые электроды, 2 — полупроницаемая перегородка, 3 — электролит, 4
браны. 5 —сетчатые электроды, 6 — пористый электрод, 7—полярная |
жидкость |
|
рис. 3.216. Н а рис. 3.21а схематически |
и з о б р а ж е н |
замкнутый сосуд, |
заполненный электролитом — с л а б ы м |
водным раствором йодисто |
го калия с небольшой добавкой иода. В сосуд погружены два нейтральных (например, платиновых) электрода . Сосуд разделен полупроницаемой перегородкой. Через эту перегородку могут д и ф фундировать ионы J - , но не могут проникать молекулы J2 . П о л о ж и м , что я начале опыта концентрации ионов їй молекул в обеих половинах сосуда одинаковы и разность потенциалов м е ж д у элек тродами отсутствует. Тогда, если температура по всему сосуду оди накова, то и гидростатическое давление в обеих половинах сосуда одно и то же .
4* |
99 |
П о д а д и м теперь па электроды небольшую разность |
потенциалов |
||||||||
такую, что электролиз соли KaJ еще не идет. Это значит, |
что по |
||||||||
тенциал катода по отношению к электролиту не превышает |
так на |
||||||||
зываемого |
равновесного, при котором |
ионы Ка+ вблизи |
катода еще |
||||||
находятся |
в равновесии с |
раствором |
и |
не стремятся |
терять свой |
||||
з а р я д |
на |
электроде. Если |
бы потенциал |
стал выше равновесного, |
|||||
то ноны |
К а ^ вступили бы в электрохимическую |
реакцию с |
выделе |
||||||
нием |
водорода по схеме: |
|
|
|
|
|
|
||
|
2 Ка+ |
- j - 2 ё -> 2 Ка; |
2 Ка + 2 Н 3 |
0 -> Н 2 1 + |
2 К а О Н . |
|
|||
Итак, |
с о з д а в а е м а я разность потенциалов меньше, чем |
необходимо |
|||||||
для нарушения равновесия ионов и образования |
новых |
химических |
соединений. В этом случае единственные возможные процессы на электродах будут такие: па катоде — нейтральные молекулы, диф
фундируя к |
катоду, |
могут |
приобрести отрицательный |
з а р я д : |
||||
Jo-r2e—>-2J, |
из аноде — ионы J могут терять своп |
з а р я д и |
уходить |
|||||
в виде нейтральных молекул в раствор: 2 У—2 e->-J2. |
|
|
||||||
Концентрация молекул |
J 2 |
в части / |
сосуда будет |
повышаться, |
||||
а в части / / |
понижаться, |
так |
как эти |
молекулы не могут |
пройти |
|||
через полупроницаемую перегородку. Это, в свою |
очередь, |
вызовет |
||||||
появление разности давлений м е ж д у частями / |
и |
/ / так назы |
||||||
ваемого осмотического |
давления . По д |
действием |
|
осмотического |
давления появится обратный поток ионов J через перегородку, ко торый скомпенсирует поток этих ионов, вызванный электрическим полем, и установится новое термодинамическое равновесие. Чем вы ше разность потенциалов на электродах, тем выше уравновешиваю щее осмотическое давление . Получаем, таким образом, преобразо вание электрической разности потенциалов в давление .
Если проделать другой опыт: замкнуть внешней цепью элект
роды накоротко и приложить внешнее давление к боковой |
стенке |
|||||
сосуда со стороны I , устроив сосуд так, чтобы боковые |
стенки бы |
|||||
ли подвижны, то электролит |
будет |
перетекать со стороны / |
через |
|||
поры перегородки на сторону |
// , а |
растворенные в нем |
молекулы |
|||
J2 будут |
з а д е р ж и в а т ь с я на стороне |
/. К |
беспорядочным |
скоростям |
||
ионов J |
и молекул J2, в ы з ы в а ю щ и м |
в |
среднем одинаковое |
число |
зарядов — разрядов в единицу времени на обоих электродах, до бавится избыточный регулярный отток ионов от электрода / и при
ток их к электроду // . Во внешней цепи |
пойдет |
ток от / к II, кото |
|
рый будет з а р я ж а т ь избыточные молекулы J9, |
восстанавливая рав |
||
новесие концентраций |
по обе стороны |
перегородки. |
|
Схема рис. 3.215, |
поясняет принцип |
работы электрофоретиче- |
ского преобразования . Около поверхности пор пористого электро да, погруженного в полярную жидкость и находящегося под отрица тельным потенциалом, создается дополнительное электрическое по ле, Направленное по касательной к поверхности пор . Отрицатель
но з а р я ж е н н ы е ионы двойного з а р я ж е н н о г о слоя |
около пористого |
тела под действием касательного поля приходят |
в движение вме- |
•100 |
|