Файл: Пинаев Г.Ф. Основы теории химико-технологических процессов учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 125
Скачиваний: 0
акторы имеют изометрическую форму и их называют кубо выми реакторами. Нетрудно убедиться, что трубчатые реак торы требуют во много раз больше материалов, чем кубовые. Следовательно, приближение к режиму идеального вытесне ния требует создания более материалоемких трубчатых реак торов, чем в случае режима идеального смешения, осуще ствляемого в кубовых реакторах. С точки зрения управления процессом режим идеального смешения является практически безынерционным и требует более простой системы автомати ческого регулирования.
Таким образом, проигрывая, как правило, в интенсивности процесса, кубовые реакторы обычно выигрывают по сравне нию е трубчатыми в интенсивности теплопередачи, в затратах на материалы и автоматическое регулирование процесса. По этому и реакторы идеального вытеснения и реакторы идеаль ного смешения находят широкое применение в химической промышленности. При этом следует учитывать и тот факт, что средняя интенсивность реакции при осуществлении про цесса в кубовых реакторах может быть в соответствии с (Х.26) значительно повышена при использовании каскада ре акторов вместо одиночного реактора.
§ Х.7. Кинетический расчет адиабатических реакторов
Реакторы идеального смешения. Вывод о том, что интен сивность реакции в реакторе идеального смешения равна скорости реакции, определяемой параметрами выходного по тока реактора, распространяется и на адиабатические реак торы, откуда
r 0 (S - 1+, |
T-, T+) = |
ra(l+, Т+). |
Чтобы не усложнять |
записи, |
в дальнейшем знак « + » |
опускаем. Наша задача — так спроектировать одностадий ный процесс в адиабатическом реакторе идеального смеше ния, чтобы время контакта было наименьшим. Это эквива лентно условию
(Х.37)
где X — некоторая переменная процесса, у — фиксированный параметр процесса.
Решение задачи существенно зависит от наличия ограни чивающих условий. Рассмотрим следующие варианты постав ленной задачи.
263
Вариант 1-й: считаем температуру начала и окончания
процесса неограниченной, т. е. х=Т, |
а |
степень |
полноты реак |
|||||||||||||||
ции 'I |
на выходе реактора заданной (г/=^ = £( | ) ). |
|
|
|
|
|
(1~) |
|||||||||||
Вариант 2-й: заданы параметры |
на |
входе |
реактора |
|||||||||||||||
и Т~), |
параметры на ^выходе реактора |
Ц и Т) —переменные. |
||||||||||||||||
Первый вариант решаем следующим образом: условие |
||||||||||||||||||
(Х.37) |
можно сформулировать следующим образом: |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
дг |
= |
0. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
дТ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Получили выражение, идентичное (IX.69), которое реали |
||||||||||||||||||
зуется |
на |
линии |
максимальных |
|
скоростей |
реакции |
|
Tm(l |
||||||||||
при £ = È ( 1 ) , |
откуда |
следует, |
что |
конечное |
состояние |
процесса |
||||||||||||
должно изображаться |
точкой В |
(рис. Х.10), лежащей |
на |
ли |
||||||||||||||
нии максимальных |
скоростей |
реакции |
Tm(l) |
и |
соответствую |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
щей |
заданному |
|
значению |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
I |
= |
|
|
|
степени полноты ре |
|||||||
|
|
|
|
|
|
акции на |
выходе |
реактора. |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
Поскольку |
процесс |
является |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
адиабатическим, то |
парамет |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
ры входного потока |
реактора |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
могут быть заданы |
в любой |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
точке |
|
адиабаты |
ВА. |
Если |
||||||||
|
|
|
|
|
|
1~~ =0, то входные |
парамет |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
ры |
отвечают |
|
точке |
А, |
ес |
|||||||
|
|
|
|
|
|
ли же |
1~ >0, |
то по |
задан |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
ному |
значению |
|
1~ = |
1° |
на |
|||||||
|
|
|
|
|
|
адиабате |
|
ВА |
|
|
отыскиваем |
|||||||
Рис. Х.10. Нахождение оптимальных |
точку |
А'. |
Из |
рисунка |
видно, |
|||||||||||||
параметров адиабатической |
реакции |
что |
при |
|
1~ = |
|
0 |
требуется |
||||||||||
в реакторе |
идеального смешения |
предварительный |
|
подогрев |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
реагентов до температуры Т0, при |
|
£ ~ = | ° > 0 |
— |
до |
темпера |
|||||||||||||
туры |
Г0. |
вариант |
решаем |
следующим |
образом: |
поскольку |
||||||||||||
Второй |
условия на выходе реактора не фиксированы, то в условии
(Х.37) полагаем: x=l, y — a(Q, т. е. рассматриваем |
скорость |
||||||
реакции вдоль адиабаты и получаем |
|
|
|
||||
|
|
dra(l) |
= |
0, |
|
|
|
|
|
dl |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
что совпадает с (IX.72). |
|
|
|
|
|
||
Следовательно, |
параметры |
на |
выходе |
реактора |
задаются |
||
точкой С на |
Tm(l) |
— линии |
максимальных скоростей |
адиа |
|||
батических |
реакций. Входные |
параметры |
определяются |
либо |
264
точкой |
А, либо точкой А' в |
зависимости от |
заданного зна |
чения |
меры полноты реакции |
. Абсцисса |
точки А или А' |
определит температуру предварительного подогрева, а орди
ната точки С —• значение |
£( 2 ) (степень полноты |
реакции на |
|||
выходе реактора). Точку |
С строим |
на |
пересечении адиабаты |
||
AB с линий |
Т'т(1). |
|
|
|
|
Заметим, |
что наклон |
адиабаты |
к |
оси Т в |
координатах |
Т—% определяется величиной 1/7 из (V.45); при больших зна чениях J адиабаты становятся почти горизонтальными и тогда ,. кривые ТтЬ, и Г т ( | ) почти совмещаются. Это возможно при осуществлении сильно экзотермических реакций и при высо ких концентрациях исходных реактантов на входе реактора; в этом случае различия между рассмотренными первым и вторым вариантами задачи практически исчезают.
Каскад адиабатических |
реакторов |
идеального |
смешения. |
Как указывалось в § Х.4 и Х.6, ,в связи |
с анализом |
соотноше |
ний (Х.20, Х.26) замена одиночного изотермического реактора идеального смешения на каскад реакторов идеального смеше ния позволяет увеличить среднюю интенсивность процесса. Указанный вывод справедлив и в отношении адиабатических реакторов идеального смешения. Использование каскада адиа батических реакторов позволяет, кроме того, достичь степени использования сырья более высокой, чем в одиночном реакто ре, если перед подачей реагентов в очередной реактор каскада производить их охлаждение (экзотермическая реакция) или подогрев (эндотермическая реакция).
В случае эндотермической реакции исходные реактанты и
потоки |
на входе реакторов |
каскада необходимо |
подогревать |
|
до наибольшей |
достижимой |
температуры. Проанализируем |
||
бол-ее |
сложный |
случай экзотермической реакции, |
когда меж |
ду ступенями каскада требуется производить охлаждение ре актантов лишь до определенной температуры.
В технике используют два способа |
охлаждения реактан |
тов — охлаждение в теплообменниках |
и охлаждение байпа- |
сированием потока реагентов. Последнее означает охлажде ние разогретых реактантов путем смешения их с холодными исходными реагентами.
Если считать, что в теплообменнике реакция не проте кает, то процессу охлаждения реактантов в теплообменнике
отвечают горизонтальные ступеньки ВА\ и ВА2 |
на |
Г—|-пло- |
|
скости (рис. Х.11, а). |
|
|
|
Если |
неподогретые исходные реактанты имеют температу |
||
ру Т0 и |
изображаются точкой Л с (рис. X. 11,6), |
а |
исходные |
подогретые реагенты — точкой А, то адиабатическому про цессу в первой степени каскада отвечает адиабата AB, а охлаждению путем добавки байпасного продукта Ао — луч
265
смешения |
В |
с А0 |
— прямая ВАу |
реакции |
во |
второй |
ступени |
||
отвечает |
адиабата А[Ви |
байпасированию |
реактантов |
после |
|||||
второй ступени — отрезок В{А2 |
и т. д. С увеличением |
числа |
|||||||
ступеней в каскаде адиабатических реакторов |
эффективность |
||||||||
охлаждения |
выходного |
потока |
с помощью |
байпасирования |
|||||
становится |
все |
меньшей |
и при |
бесконечном |
числе |
ступеней |
Рис. Х.11. |
Изображение |
реакций |
в |
многоступенчатых |
реакторах |
|||
|
в |
координатах |
|—Т |
при |
охлаждении |
реактантов: |
||
,о |
— |
в теплообменниках; б |
— байпасированием |
холодного |
сырья |
|||
'процесс |
выходит на адиабату |
А0С |
(рис. Х.П, б) |
с началом |
||||
в точке А0. |
Следовательно, |
если охлаждение продукта произ |
водится |
лишь путем |
байпасирования, |
то |
степень полноты |
реакции |
на выходе каскада реакторов не может превысить |
|||
значений, |
отвечающих |
некоторой точке |
С |
на адиабате А0С. |
Из сказанного ясно, что охлаждение реактантов в тепло обменниках следует применять на завершающих стадиях, тогда как охлаждение байпасированием — на первых стадиях процесса, осуществляемого в каскаде адиабатических реак торов.
Расчет оптимального режима в последовательности реак торов (каскаде реакторов) зависит от формулировки крите рия оптимальности и основан на использовании теории дина мического программирования. Теория этих расчетов в приме нении к каскаду реакторов идеального смешения рассматри валась Р. Арисом, И. И. Иоффе ,и Л. М. Письменом.
Следует отметить, что для реакций, имеющих порядок более 1 и осуществляемых в каскаде реакторов идеального смешения с промежуточными теплообменниками, оптималь ное время контакта, а следовательно, и объем реакторов воз растает по ходу потока реактантов; для реакций порядка менее 1 — падает, а для реакций первого порядка — во всех реакторах каскада одинаково.
266
Адиабатические реакторы идеального вытеснения. Рас смотрим кинетический расчет одиночного адиабатического ре актора идеального вытеснения, в котором осуществляется экзотермическая реакция. Степень полноты реакции на входе реактора равна нулю или имеет заданное значение на выходе — значение | . Необходимо определить оптимальные параметры процесса, обеспечивающие максимальную интен сивность реакции или минимальное время реакции. Следова тельно, минимизации подвергается функция:
т ' < г . ѳ = |
= т " Ѵ |
С ~Чт |
' |
( X - 3 8 ) |
г Д е rj4i~> l) есть выражение 1: rjg-, |
l) или |
[ г Д _ . |
i l - 1 - |
Величина rjg~, есть интенсивность реакции вдоль ади абаты а(£).
Для отыскания минимума функции г~х(£~, £) продиффе ренцируем (Х.38) и, приравняв производную нулю, получим
|
r ~ a l |
I ) = |
г^1 |
(I). |
(Х.39) |
Следовательно, |
точка |
минимума |
кривой |
г"^1(І~, і) есть |
|
точка пересечения |
кривых |
/"~Ч£~> |
9 |
и г 7 ' © |
(рис. Х.12). |
На |
рисунке |
показана |
точ |
||||||
ка /' |
— |
минимум |
на |
|
кривой |
||||
/""'(Е) |
и |
точка |
Ь' |
(0) |
— |
ми |
|||
нимум на |
кривой |
г~у |
ф, |
!•) |
и |
||||
одновременно точка |
пересече |
||||||||
ния кривых |
r~l(l) |
и |
г-'(0, |
I). |
|||||
На |
горизонтальной |
|
проек |
||||||
ции |
указанным |
точкам |
от |
||||||
вечают |
точки |
/ и |
Ь(0), |
через |
|||||
которые |
|
|
проходят |
|
кривые |
||||
T'Jfè) |
и |
П(0) |
соответственно. |
||||||
Первая |
определяет |
оптималь |
|||||||
ный |
режим |
в |
адиабатическом |
||||||
реакторе |
|
|
идеального |
|
смеше |
ния, последняя — в адиабати
ческом |
реакторе |
идеального |
|
вытеснения |
при |
условии |
|
1~ = 0. Если |
на входе адиаба |
||
тического |
реактора |
идеального |
Рис. Х.12. Скорость и интенсив ность реакции в адиабатическом реакторе идеального вытеснения
267
вытеснения g = | ( 1 ) |
> 0 , то |
оптимальные |
условия |
на выходе |
реактора задаются |
точками |
Ь'(\) и |
где Ь'(\) |
— точка |
минимума кривой r~'(E(1)> £), или для совокупности адиа бат — кривой 11(1).
Рис. Х.13. К нахождению оптимального пути ре акции в адиабатическом реакторе идеального вы теснения
Построение кривой П(0) по серии адиабат а,-, і = 1 , 2, |
5 |
показано на рис. Х.13, где я а вертикальной проекции отложе ны обратные значения интенсивности реакции г~1 (0, £) и
минимумы на кривых а/ —точки Ь/(0) — определяют П'(0). Нетрудно убедиться, что огибающая кривых {а/} с точ ками касания огибающей к указанным кривым d{ на верти кальной и dt на горизонтальной проекциях представляет собой проекции кривой Tjfe), определяющей оптимальные
условия программно-регулируемой реакции.
268
Отыскание оптимальных параметров реакции в односту пенчатом адиабатическом реакторе идеального вытеснения производится с помощью следующего построения (рис. Х.13). Считая 1~ = 0 и величину £ заранее известной, используем последнюю для построения на оси £ точки А , которую проек тируем на кривые П(0) и ГГ(0) и находим точки В и В'. Строим адиабату ВС, проходящую через точку В, и находим точку С — начало адиабаты. Адиабата СВ задает оптималь
ные параметры |
процесса на входе (точка С) |
и выходе |
(точ |
ка В) реактора. |
В частности, проекция точки |
С на ось |
тем |
ператур определяет температуру предварительного подогрева реактантов на входе реактора, а координаты точки В' — ве
личину |
^ ' ^ ' |
9' |
необходимую |
для расчета |
времени |
ре |
акции: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т = g T j H 0 . I). |
|
(Х.40) |
|
Если |
степень полноты реакции |
на входе реактора не равна |
||||
нулю, т. е. £~ = |
| ( 1 |
) > 0, то для его оптимизации |
вместо |
кри |
вой П(0) должна быть построена новая кривая П(1), отве
чающая заданному значению |
(рис. Х.12). |
Время контакта на каждой ступени определяется анало |
|
гично (Х.16, Х.40). |
|
или т = (6 — Г |
) 7 - ' ( Г > а = (I - Г ) : 7 „ ( Г , 6). |
При решении задач оптимизации многоступенчатых реак торов идеального вытеснения применяют теорию динамиче ского программирования, использованную в работах Р. Ари-
са, С. Робертса, Г. К. Борескова и М. Г. Слинько. |
|
||||
Каскад |
адиабатических |
реакторов |
идеального |
смешения и |
|
идеального |
вытеснения. |
Если |
осуществляется |
экзотермиче |
|
ская адиабатическая реакция, |
то из |
рис. Х.12 |
видим, что |
значение максимальной интенсивности реакции в реакторе
идеального |
вытеснения |
га(0, |
£), |
достигаемое |
в точке |
£'(0), |
|||||
или |
r a ( £ ( 1 ) , |
£) |
в точке |
6'(1), |
всегда меньше |
максимальной |
|||||
скорости |
и интенсивности реакции |
rjg) |
в реакторе идеаль |
||||||||
ного |
смешения, достигаемой в точке f, |
откуда |
'Следует: |
|
|||||||
|
|
maxra(l) >max7a(iw |
, |
£) > m a x 7 a ( 0 , |
g). |
|
|||||
Очевидно, |
до значения |, |
определяемого абсциссой |
точки |
||||||||
f или |
f |
и |
заданного точкой |
/, |
реакцию |
целесообразно |
про |
||||
водить в |
адиабатическом |
реакторе |
идеального |
смешения. При |
269