ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 27.06.2024
Просмотров: 73
Скачиваний: 0
вычисленному значению /"" получаем значение технической постоянной
|
Т = 0.428 К, |
|
где К = 4.9 мм - |
цена деления фокусировочной шкалы, та |
|
ким образом |
Т = |
0.813. |
Техническая |
постоянная указывает на то, что объектив |
|
принадлежит |
к числу |
хороших. |
Ли т е р а т у р а
4.Бугославская Е.Я. Фотографическая астрометрия, М., Госгехиздат, 4947 (гл. 2, 3).
2.Мартынов Д.Я. Курс практической астрофизики. М.,
"Наука”, 4967 (гл. 1, § 4,5).
3. Курс астрофизики и звездной астрономии, г. 4, М.-Л.,
Гостехиздат, 1952 (гл. 2, § 47, 48, гл. 8).
ФОТОЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ УСТАНОВКА ДЛЯ РЕГИСТРАЦИИ МОМЕНТОВ ПРОХОЖДЕНИЯ ЗВЕЗД И ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЗАПАЗ ДЫВАНИЯ ПРЯМОУГОЛЬНЫХ СИГНАЛОВ
В фокальной плоскости объектива пассажного инструмента
А П М - Ю й 57000Î установлена визирная решетка на стекле с дву мя группами целей. Каждая группа имеет по 15 щелей и 14 про межутков. Ширина щелей и промежутков равняется 0,12 мм. Рас стояние между группами щелей равно 3,î мм. Позади визирной решетки находится подвижная диафрагма, которой можно закры вать ту или другую группу щелей для уменьшения влияния фона неба. В качестве светового приемника используется фотоум ножитель типа ФЭУ-17 с сурьмяно-цезиевым катодом. Между еи-
зирной решеткой и катодом фотоумножителя установлена линза
Фабри, строящая неподвижное изображение объектива на катоде умножителя.
Изображение звезд в фокальной плоскости объектива, построенное из наиболее эффективных лучей для сурьмяно-це зиевого катода (около 440 ммк), имеет довольно значительный диаметр для объективов с визуальной коррекцией (около 15"), что,однако, выгодно с точки зрения уменьшения влияния неко торых систематических ошибок. При диаметре изображения звезды, близком к ширине щелей и промежутков визирной решет ки, во время прохождения изображения звезды через щели ви зирной решетки фототок на выходе фотоумножителя будет иметь форму не прямоугольных сигналов, а довольно близкую к сину-
ь• :"
соидальным.
Усилитель фототока (рис. 28) построен по схеме усиле
ния несущей частоты, промодулированной постоянным током /2, 37. Принцип действия усилителя состоит в следующем. Нап ряжение несущей частоты 1Ï0 кгц, воспроизводимое кварцевым
генератором (лампа лф, подается в противофазе через промежу
точный трансформатор на экранные сетки ламп Л4 и Л5 элект ронного модулятора, балансной мостовой систеш с общей анод ной нагрузкой (первичной обмоткой промежуточного трансформа тора). В результате в анодной нагрузке этих ламп возникает напряжение несущей частоты. При отсутствии сигнала на входе электронного модулятора(лампа Л4)потенциалы катодов ламп
Л4 и Л5 регулируются потенциометрами RU , R13 и Rik
таким образом, что напряжение несущей частоты в анодной нагрузке этих ламп равняется нулю. Вольт-амперная характе
ристика электронного модулятора приведена на рис. 29.
При изменении напряжения на сетке входной лампы баланс ного модулятора (Л4) в ту или в другую сторону (безразлично)
в его анодной нагрузке появляется напряжение несущей часто ты. При отрицательном входном сигнале рабочая точка переме щается влево от исходного положения по вольт-амперная характе
ристике электронного модулятора, а при положительном сиг |
||
нале - влево. |
|
|
Потенциометр |
R {k служит для грубой балансировки |
|
электронного модулятора, а потенциометр |
R 13 — для плав |
ной. После изменения напряжения на катоде лампы Л5 потенцио
метром R № |
и последующего баланса электронного модулято |
ра напряжение |
на управляющей сетке лампы Л4 будет другим и |
рабочая точка электронного модулятора переместится по его
вольт-амперной характеристике. Таким образом, при помощи
потенциометра R{*i можно регулировать чувствительность
электронного модулятора.
При освещении катода фотоумножителя в его анодной цепи
появляется вторичный фототок, увеличивается отрицательное смещение на управляющей сетке входной лампы Л4 электронного модулятора, нарушается баланс модулятора и на его анодной нагрузке появляется напряжение несущей частоты. Усиление несущей частоты происходит в трех каскадах резонансного уси лителя (лампы Л7, Л8 и ЛИ).
В анодной цепи первой лампы Л7 резонансного усилителя установлен вольтметр V , измеряющий напряжение сигна
лов на входе усилителя. В катоде второй лампы резонансного усилителя имеется потенциометр R 37 , при помощи ко
торого смещается рабочая точка усилителя.
После детектирования мостовой схемой на кристалличес ких диодах сигналы проходят через двойной R С-фильтр
и усиливаются еще одним каскадом усилителя постоянного тока (лампа ЛІЗ). В анодную цепь этого усилителя включены после довательно электромагнитное поляризованное реле и миллиам перметр. Контакты реле подключаются к фотохронографу.
На передней панели усилителя установлен переключатель,
с помощью которого производится дистанционное управление фотохронографом.
Напряжение на фотоумножителе измеряется вольтметром и
регулируется потенциометром R 3 так, что при наблю
дении звезд любого блеска и определении запаздывания фото-
Рже• 29
Рже. 30
электрической установки напряжение сигналов на входе усилите ля остается постоянным. Поэтому фотоэлектрическая установка не может иметь уравнения блеска.
При наблюдении звезд и определении запаздывания фото электрической установки необходимо ,тля исключения система тических ошибок регистрировать моменты появления и исчезно вения сигналов при фототоке, протекающем через входное соп ротивление усилителя, равным половине максимального значе ния фототока. Такое состояние усилителя называется нормаль ным режимом. В нормальном режиме запаздывание усилителя при появлении и исчезновении сигналов одинаково и минимально по сравнению со средним из запаздываний при появлении и исчез новении сигналов в любом другом состоянии усилителя ß.,2/.
Измерение запаздывания усилителя производится обычно для прямоугольных сигналов, а не для синусоидальных, имею щих место при наблюдении звезд, так как непосредственное
измерение запаздывания синусоидальных сигналов довольно слож но. Поэтому необходимо знать зависимость между запаздыва нием прямоугольных сигналов и запаздыванием синусоидальных сигналов.
Определение запаздывания прямоугольных сигналов в уси лителе производится при помощи неоновой лампы, помещаемой в специальной оправе перед объективом инструмента, В цепи нео новой лампы имеется прерыватель, автоматически замыкающий и размыкающий ее цепь через определенные промежутки времени.
Прерыватель цепи неоновой лампы должен быть синхронизирован с ротором фотохронографа. Это условие будет выполняться, ес ли, например, прерыватель цепи неоновой лампы управляется
секундами кварцевых часов и на синхронный мотор фотохроно
графа подается переменное напряжение с одного из делителей
этих же часов.
Полное запаздывание усилителя для прямоугольных сиг
налов д Т |
выгодно разделить |
на |
две части: запаздывание |
|
входа усилителя Д |
- главная |
часть запаздывания и |
||
запаздывание выхода усилителя |
Ç? |
|||
Первая часть запаздывания есть функция постоянной |
||||
времени входа усилителя |
|
|
|
ѳ -R C , . |
«> |
где & - входное сопротивление усилителя и |
С - вход |
ная емкость усилителя. |
|
Вторая часть запаздывания возникает на выходе усили
теля, после преобразования синусоидальных сигналов в сигналы почти прямоугольной формы. Поэтому переход от запаздывания прямоугольных сигналов к запаздыванию синусоидальных сигна
лов достаточно делать только |
на входе усилителя. |
0 |
усилителя и запаздывание вы |
Имея полное запаздывание |
хода усилителя, находится запаздывание прямоугольных сиг
налов на входе усилителя: |
|
д Т ^ =а Т -6. |
(2) |
Переход от запаздывания прямоугольных сигналов на вхо де усилителя к запаздыванию синусоидальных сигналов произ водится по формулам
л Ts - Q j v M |
y J |
|
|
Г |
(3) |
||
w |
à&c ô |
|
|
f = S 0 |
T ï ï 1 |
|
|
где S 0 - диаметр изображения экваториальной звезды, вы раженный во времени прохождения ее диска через край щели визирной решетки.
Постоянная времени входа усилителя вычисляется по за паздывание прямоугольных сигналов на входе усилителя:
Ѳ - i .kkb L T д . |
(4) |
Полное запаздывание фотоэлектрической установки для синусоидальных сигналов:
(5)
Последнюю формулу выгодно представить в следующем виде:
д % |
= (Ѳ - б) - Ѳ А , |
где |
|
Л ~ і |
(6) ■ |
Здесь Ѳ + €> |
- постоянная величина для целого вечера |
наблюдений, |
ѳ я - небольшая поправка, зависящая от диа |
метра изображения звезды, склонения звезды и постоянной вре-
Таблица 17
Г |
A |
r |
A |
T |
A |
r |
|
A |
1.00 |
0.215 |
2.10 |
0.067 |
3.4 |
0.027 |
5.6 |
0.010 |
|
1.05 |
201 |
2.15 |
64 |
3.5 |
26 |
5.8 |
|
10 |
1.10 |
188 |
2.20 |
61 |
3.6 |
25 |
5.9 |
|
9 |
1.15 |
177 |
2.25 |
59 |
3.7 |
23 |
6.2 |
|
9 |
1.20 |
166 |
2.30 |
57 |
3.8 |
22 |
6.3 |
|
8 |
1.25 |
157 |
2.35 |
55 |
3.9 |
21 |
6.6 |
|
8 |
1.30 |
148 |
2.40 |
53 |
4.0 |
20 |
6.7 |
|
7 |
1.35 |
139 |
2.45 |
51 |
4.1 |
19 |
7.1 |
|
7 |
1.40 |
132 |
2.50 |
49 |
4.2 |
18 |
7.2 |
|
6 |
1.45 |
125 |
2.55 |
47 |
4.3 |
17 |
7.7 |
|
6 |
1.50 |
118 |
2.60. |
45 |
4.4 |
17 |
7.8 |
|
5 |
1.55 |
112 |
2.65 |
44 |
4.5 |
16 |
8.0 |
|
5 |
1.60 |
106 |
2.70 |
42 |
4.6 |
15 |
9.0 |
|
4 |
1.65 |
ІСЖ |
2.75 |
41 |
4.7 |
15 |
10.0 |
|
3 |
1.70 |
96 |
2.80 |
40 |
4.8 |
14 |
11.0 |
|
3 |
1.75 |
91 |
2.85 |
38 |
4.9 |
14 |
12.0 |
|
2 |
1.80 |
87 |
2.90 |
37 |
5.0 |
13 |
14.0 |
|
2 |
1.85 |
83 |
2.95 |
36 |
5.1 |
13 |
15.0 |
|
1 |
1.90 |
79 |
3.00 |
35 |
5.2 |
12 |
25.0 |
|
1 |
1.95 |
76 |
3.1 |
33 |
5.3 |
12 |
26.0 ! |
' 0 |
|
2.00 |
73 |
3.2 |
31 |
5.4 |
11 |
|
|
|
2.05 |
70 |
3.3 |
29 |
5.5 |
11 |
|
|
|
t37