Файл: Соколов Ю.Н. Основы единой теории лопастных машин (насосов, вентиляторов, воздуходувок) [учеб. пособие для студентов втузов].pdf

бота термодинамического процесса считается положи­ тельной, если рабочее тело (газ) преодолевает внешние препятствия. В соответствии с этим величина

В теории компрессорных машин для работы теорети­ ческого цикла компрессора применяют обратное правило знаков. Эту работу цикла считают положительной, не­ смотря на то, что при осуществлении работы компрессо­ ра в целом рабочее тело воспринимает энергию от внеш­ ней среды 5 ) . То же, обратное термодинамическому, пра­ вило знаков применено и к величинам p2v2 и P\V\. При этом учитывается, что при уменьшении удельного объема от v2 до нулевого в период выталкивания затрачивается внешняя работа преодоления сил давления со стороны рабочего тела (действующих, например, на поршень компрессора). Поэтому величина p2v2 входит в выраже­ ние (I—4) с положительным знаком. В период же вса­ сывания (заполнения рабочего пространства) удельный объем находящегося в нем рабочего тела возрастает ог нуля до При этом рабочее тело, находясь под некото­ рым давлением (абсолютным), преодолевает внешние силы. В соответствии с измененным правилом знаков ве­ личина piOi входит в выражение (I—4) с «минусом».

Чтобы подчеркнуть все это, т. е. сохранение термоди­ намического правила знаков для работы процесса сжа­ тия и изменение этого правила для всех остальных, вхо­ дящих в выражение (I—4) величин, последнее перепи­ шем в виде

где знак «минус» в скобках подчеркивает, что при сум­ мировании эта величина изменяется на обратную.

Рассмотренные здесь величины и понятия были на­ глядно разъяснены в ориентации на рабочий процесс

с передаваемой рабочему телу энергией. Отмечать всякий раз эту величину как отрицательную с термодинамической точки зрения пет необходимости.

в компрессорной машине объемного типа, например, в поршневой. В применении к лопастным машинам, в ко­ торых протекает не периодический, а непрерывный про­ цесс повышения давления и сжатия газа, протекающего через проточные каналы — проточный процесс, такой

ранства в процессе вытекания потока отсюда. Поэтому

Это уравнение в соответствии с изложенным выше пока­ зывает, что передаваемая потоку энергия в общем случае определяется алгебраической суммой работы теоретиче­ ского цикла компрессора, работы преодоления сил тя­ жести при прохождении потоком через машину и изме­ нением в машине кинетической энергии потока. В соеди­ нении с выражением (I—4) уравнение (1—5) решает поставленную задачу для отмеченного в начале парагра­ фа общего случая.

Рассмотрим теперь, как та же задача решается в от­ дельных ч а с т н ы х с л у ч а я х , т. е. для конкретных типов машин, передающих энергию потоку.

В компрессорных машинах, где приходится иметь дело с относительно легким рабочим телом6 ), работой преодоления сил тяжести при проходе газового потока

Если компрессорная машина объемного типа — порш­ невая или роторная, скорости в нагнетательном и всасы^

°) Так, например, плотность и удельный вес воздуха при обыч­ ных атмосферных условиях примерно в 800 раз меньше соответст­ вующих величин для воды.