Файл: Даев Д.С. Высокочастотные электромагнитные методы исследования скважин.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 29.06.2024
Просмотров: 95
Скачиваний: 0
4
ВЛИЯНИЕ СКВАЖИНЫ И ЗОНЫ ПРОНИКНОВЕНИЯ НА РЕЗУЛЬТАТЫ ВЫСОКОЧАСТОТНОГО КАРОТАЖА
Влияние скважины и зоны проникновения будем исследовать путем анализа результатов численных расчетов по строгим фор мулам. Для объяснения наблюдаемых закономерностей будем опираться на волновые представления.
Двухкатушечный зонд в скважине
Поле вертикального магнитного диполя на оси скважины1 определяется выражением, вытекающим из (3.49),
|
3 со |
, |
|
(4.1) |
|
К = hz ош -!----- ( Х\ сі cos Xz dX, |
|||
|
я J0 |
|
|
|
где hzодн — поле |
в однородной среде |
с |
параметрами |
скважины, |
, ____Х.2К 0 {Хм) Kj (X^) — Я,1/С1 (Х2д) К 0 (Х^а)______ |
|
|||
1 |
Х*К0 (Хм ) Іх (Xга) + Я Д і (Хм ) /0 (^а) |
|
||
Легко показать, что поле hz зависит от нескольких параметров: |
||||
Ycpcoa2, е* щоа2, |
е’/е*, у„/ус, z/a, где |
е*, |
и е‘, ус — электриче |
ские свойства пласта и скважины соответственно. Однако при изу чении влияния скважины представляется более наглядным и удоб ным рассматривать зависимость поля не от обобщенных парамет ров, а от отдельных факторов — диаметра скважины, удельного сопротивления бурового раствора, частоты поля и т.-д. — при из менении их в реальных пределах.
В основу исследования влияния скважины положены резуль
таты расчетов амплитуды |
и фазы поля для двухслойной |
среды |
||
1 Как отмечалось, значения |
амплитуды поля магнитного диполя в среде |
|||
на расстоянии z от источника, |
выраженные |
в относительных |
единицах — долях |
|
поля в воздухе, соответствуют показаниям |
двухкатушечного |
зонда |
длиной z, |
|
отнесенным к показаниям этого зонда в воздухе, т. е. \hz\ = | е/ео|. |
|
86
скважина — пласт |
неограниченной мощности, выполненных для |
следующих случаев: |
|
1. /= 1 -1 0 ° Гц; |
а = 0,1 м; |
рг = 0,0625, 0,125, 0,25, 0,5, 1, 2, 4 Ом-м; р„ = 0,0625, 1,25, 2,5, 5, . , ., 640 Ом-м;
z = 0,2, 0,4, 0,6, 0,8, . . .,2 ,6 м;
2. / = 15-10°, 30-10°; 60-10° Гц; а = 0,1 м; рс = 0,25, 1, 4 Ом-м; е* = 80;
р„ = 2,5, 5, |
10, |
20, . . ., 640 Ом-м; |
||
£* — 5, 10, |
20, |
40, 80; 2 = |
0,4, |
0,6, 0,8.............1,8 м. |
Основываясь |
па |
концепции |
об |
определяющей роли боковых |
воли при измерениях в скважине, развитой в предыдущих раз делах, можно предполагать, как повлияет присутствие скважины на поведение поля. Поскольку скважина обычно заполнена буро вым раствором, обладающим большей проводимостью, чем окру жающие породы, ее влияние должно выражаться в уменьшении амплитуды поля и увеличении его фазы по сравнению с амплиту дой и фазой поля в однородной среде с параметрами окружаю щих пород. Это следует из того, что часть пути от источника поля до приемника (см. на рис. 25, а участки AB и CD) волна пройдет по более проводящей среде, чем вмещающие породы. В случае, когда в скважине преобладают токи смещения, т. е. юес/ус> 1, ее присутствие может привести к увеличению амплитуды поля по сравнению с амплитудой поля в однородной среде с параметрами, равными параметрам пласта.
Рассмотрим влияние отдельных факторов на поведение поля в скважине.
Частота поля. На рис. 26—28 приведены результаты расчетов амплитуды и фазы поля для двухкатушечного зонда длиной 1 м на частотах 1,15 и 60 МГц. Нетрудно видеть, что с повышением частоты наблюдается увеличение влияния скважины как на ам плитуду, так и на фазу поля. Однако степень этого влияния раз лична. При удельном сопротивлении раствора 1 Ом-м, диаметре скважины 0,2 м вплоть до частот порядка 30 МГц в области наи более часто встречающихся значений еп и рп, т. е. при еп^ 2 0 отн. ед. и pnSSlOO Ом-м, наличие скважины сказывается на амплитуду поля весьма незначительно. Что же касается фазы, то она оказы вается гораздо более чувствительным параметром. Даже на ча
стоте |
f —1 МГц при высоком удельном сопротивлении окружаю |
щих |
пород появляются заметные фазовые сдвиги. На частоте |
15 МГц величина дополнительного фазового сдвига, обусловлен ного влиянием скважины, составляет около 0,6 рад, на ча
87
стоте . 30 МГц— возрастает |
до |
1,2 рад п при частоте |
60 МГц — составляет около 2,4 |
рад. |
Таким образом, проходя че |
рез скважину, волна не испытывает заметного поглощения, но претерпевает существенный фазовый сдвиг. Эта особенность в по
|
|
|
|
|
ведении |
поля |
|
соответст |
||||
|
|
|
|
|
вует |
хорошо |
|
известной в |
||||
|
|
|
|
|
индукционном |
|
каротаже |
|||||
|
|
|
|
|
области |
малых |
парамет |
|||||
|
|
|
|
|
ров, в которой индуци |
|||||||
|
|
|
|
|
рованные в |
|
среде |
|
токи |
|||
|
|
|
|
|
сдзппуты |
на |
|
90° относи |
||||
|
|
|
|
|
тельно тока в рамке. Эти |
|||||||
|
|
|
|
|
токи вызывают появление |
|||||||
|
|
|
|
|
мнимой |
компоненты |
вто |
|||||
|
|
|
|
|
ричного поля, что и при |
|||||||
|
|
|
|
|
водит к изменению |
фазы |
||||||
|
|
|
|
|
суммарного поля. |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
Важно |
подчеркнуть, |
||||||
|
|
|
|
|
что абсолютная |
величина |
||||||
|
|
|
|
|
фазового сдвига, обязан |
|||||||
|
|
|
|
|
ного |
влиянию |
|
скважины, |
||||
|
|
|
|
|
остается |
постоянной |
на |
|||||
|
|
|
|
|
данной частоте при изме |
|||||||
|
|
|
|
|
нении в |
широких |
преде |
|||||
|
|
|
|
|
лах |
сопротивления |
и |
|||||
|
|
|
|
|
диэлектрической |
прони |
||||||
|
|
|
|
|
цаемости пород, окружа |
|||||||
|
|
|
|
|
ющих |
скважину |
|
(см. |
||||
|
|
|
|
|
рис. 27, б и 28, б) . Это яв |
|||||||
|
|
|
|
|
ляется еще одним дока |
|||||||
|
|
|
|
|
зательством |
прихода |
сиг |
|||||
Рис. 26. Зависимость амплитуды и фазы |
нала |
в |
точку |
приема в |
||||||||
поля от удельного сопротивления буро |
виде |
боковой |
волны, |
ибо |
||||||||
вого |
раствора. |
однородной |
при |
любом |
другом |
пути |
||||||
пн и — амплитуда |
п |
<ішзн |
поля в |
волны зависимость |
фазы |
|||||||
f=1 МГц, 2=1 м, |
|
<2=0,1 |
м. Пунктирные ли |
поля от параметров поро |
||||||||
среде с параметрами, паинымп |
параметрам |
|||||||||||
|
|
пласта |
|
|
ды не оставалась бы не |
|||||||
|
|
|
|
|
изменной. |
|
|
|
|
|
||
Удельное сопротивление бурового раствора рс. Наряду с часто |
||||||||||||
той величина рс |
может существенно |
влиять |
на |
поле |
|
высокоча |
стотного диполя, находящегося в скважине. Характер зависимости \1и\ и ср от удельного сопротивления бурового раствора при рс<р,г очевиден — уменьшение рс должно приводить к уменьшению
амплитуды |
суммарного |
поля и |
увеличению |
фазового сдвига. |
На рис. 26 |
изображены |
амплитуда |
и фаза поля |
при разных рс и |
Ргг на частоте 1 МГц. Амплитуда поля на этой частоте мало за висит от сопротивления раствора вплоть до значений рс, равных сотым долям ом-метра. Фаза зависит от рс начиная с 2—3 Ом-м.
88
'иров
Ö
Рис. |
27. |
Зависимость амплитуды (а) |
|||
и фазы |
((5). поля от диэлектрической |
||||
|
проницаемости пласта. |
|
|||
/= Іо |
МГц, |
z-A м, |
* |
Qc = I Ом ' м, |
|
€C =S0. |
|||||
ü - 0,1 |
м. |
Пунктирные линии — амплитуда |
|||
и фаза поля в однородной |
среде |
с пара |
|||
метрами, |
равными |
параметрам |
пласта |
Рис. 28. Зависимость амплитуды (а) и фазы (б) поля от диэлектрической проницаемости пласта.
/=60 МГц, 2=1, ес =80. Рс = 1 Ом *м, а ■=
=0,1 м. Пунктирные липни — амплитуда и фаза поля в однородной среде с парамет рами, равными параметрам пласта
Увеличение фазового сдвига с уменьшением рс происходит неза висимо от сопротивления пород, что также служит подтвержде нием представлений о доминирующей роли боковой волны. В тех сравнительно редких случаях, когда удельное сопротивление пород
меньше |
удельного сопротивления скважины, значения |
амплитуды |
||||||||||||||||
ру |
|
|
|
|
|
|
поля несколько превышают пока- |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
заиия |
в |
однородной |
а |
среде |
с |
па |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
раметрами |
пласта, |
фаза |
поля |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
меньше |
соответствующего |
значе |
|||||||||
из |
|
|
|
|
|
|
ния для |
однородной |
среды. |
Это |
||||||||
|
|
|
|
|
Г |
хорошо видно па фазовой кривой |
||||||||||||
|
|
/ |
|
|
|
для рп = 0,625 Ом-м. Отличия со |
||||||||||||
|
|
|
|
|
ответствующей |
амплитудной кри |
||||||||||||
о.----- 1----- 1 |
J |
. г |
1 |
вой от кривой в однородной сре |
||||||||||||||
0 ,1 2 5 |
0 ,2 5 |
0 ,5 0 |
|
|
|
де не |
видны из-за |
мелкого мас |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
штаба |
рис. 26. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
При частотах, равных десят |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
кам мегагерц, характер влияния |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
рс на фазу и амплитуду |
поля |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
остается аналогичным', но степень |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
этого |
влияния |
резко |
возрастает. |
||||||||
0 ,1 2 5 |
0 ,2 5 |
|
|
|
|
0,0уэ(Ом-м |
Так амплитуда поля уменьшается |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
в несколько раз при изменении рс |
|||||||||||
Рис. 29. Влияние сопротивления бу |
от 2 до 0,125 Ом-м |
(рис. 29). По |
||||||||||||||||
данным, |
приведенным |
на |
этом |
|||||||||||||||
рового |
раствора |
на |
амплитуду (а) |
рисунке, можно также оценить |
||||||||||||||
|
|
и фазу (б) поля. |
|
|||||||||||||||
f=3Q МГц, |
|
2 = 1 м, |
е* |
=80, |
а = 0 .1 м,- |
влияние |
диэлектрической |
прони |
||||||||||
|
|
|
|
С |
|
|
цаемости |
материала, |
заполняю |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
еп ~Ю, |
рп —20 О м - м . Пунктирные линии-* |
щего |
скважину, |
на |
амплитуду |
|||||||||||||
а'мплитуда |
и |
фаза поля и однородной сре |
||||||||||||||||
поля. |
Следует |
ожидать, |
что |
ди |
||||||||||||||
де с параметрами, |
равными параметрам |
|||||||||||||||||
|
|
|
пласта |
|
|
электрическая |
|
проницаемость |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
скважины |
будет |
сказываться |
на |
||||||||
поле начиная со значений ыес/ус~ 0,2. В интервале 0,2^а)8с/ус^ |
U |
|||||||||||||||||
на поле влияют как ес, |
так и ус, |
а при соес/\’с> I,I |
влияние прово |
димости отсутствует и на -поле сказывается лишь ес. Рис. 29 хо рошо согласуется с этими представлениями. Высокая диэлектри ческая проницаемость бурового раствора приводит к увеличению амплитуды поля в случае двухслойной среды по сравнению с одно родной средой с параметрами, равными параметрам пласта. На чиная с соес/Ѵс~ 1 значения \hz\ уже не зависят от рс.
Диаметр скважины. Увеличение диаметра скважины . обычно сопровождается уменьшением амплитуды и увеличением фазы поля. Это объясняется тем, что длина участков пути AB и CD (см. рис. 25,а), обладающих повышенным поглощением, увеличи вается. При частоте 1 МГц влияние изменений диаметра в преде лах 0,05—0,2 м по абсолютным значениям невелико (рис. 30). От носительные же изменения фазы достаточно велики. На частотах десятки мегагерц наблюдается сильная зависимость как ампли
90