Файл: Пустынский И.Н. Транзисторные видеоусилители.pdf

а ээн і

\

аээн I

или, поскольку обычно

0,5

(aamt/a3x'3 ) 2 < 1, в и д

h(t)tt

Азі =

^и/^-вых 3-

Д л я

периодической

последовательности

импульсов

с

длительностью tu и скважностью

0 в установившемся

ре­

жиме линейный спад плоской вершины,

обусловленный

эвеном

ЯЭС'В,

составляет

А э п ~ / ' н ( в — 1 ) / т п ы ) : э в .

Общий слад плоокой вершины одиночного

импульса,

обусловленный входной

и выходной цепями, а т а к ж е

зве­

ном RgC'3,

в первом приближении

равен

Д 2 1

= А р 1 + А э 1 + Д р 2 = / и

+ — +

—

а спад плоской вершины при периодической

последова­

тельности

импульсов со скважность ю

2 составляет

і

\

Тр!

1р2

'пых э

С достаточной д л я практики точностью

влияние цепей

CpiR'u

и RsC'3

н а искажение плоокой

вершины

импульсов

может быть учтено введением эквивалентного

значения

постоянной

времени

переходной

-цепи Тріакв,

котора я

равна

т р 1 экв = W

W

э/[Тр1Т р2 +

Т вых э ( V

+ V ) J •

( 1

• 2

0 )

П ри анализе схем низкочастотной коррекции

будем

рассматривать усилительные каскады бе з звена

R3C3

.

Это отчасти

оправдано

тем, что при усилении

импульсов

большой

длительности

цепочка

R3C'a

обычно

н е

приме ­

няется из-за сравнительно больших габаритов

конден­

сатора

C't. Д л я простоты іне будем принимать

во в ним а-

н а п р я ж е н и е э к в и в а л е н т н о г о

источника

сигнала;

—

= Z r | | / ? i , 2 —

его

іВіН'утреННее

СОПрОТИ'ВЛеНИе,

R\,2 =

R\\\Ri,

Rn*=RK\[R'a.

Высокочастотная коррекция в схеме рис.

2.1 осущест­

вляется за

счет

увеличения

тока 'базы

я р и

повышении

Рис. 2.1. Усилительны» каскад с

Рис. 2 2. Эквивалентная схема кас­

эмнттерноп коррекцией

када с эмнттернон коррекцией для

высших частот

и звеном R0C0,

удобно характеризовать общим коэффи ­

циентом

обратной

связи .

Возвратная

разность

F00

для схемы

рис. 2.2

может

быть

получена

на

основе

формулы

(1.3),

если

заменить

в ней

Z 3

на

/-з + Яо/(і

+ і (о

ад.

Коэффициент, характеризующий влияние общей об­

ратной

связи

на

параметр

передачи Z 2 i = — a Z K ,

равен

м

-

1 _ Г з

+ R°/V

+/"^°с°)

aZ,t

П р и н и м а я во'внимание,

что ч а щ е ©сего М о э ~ 1 ,

коэф­

фициент

усиления

по напряжению

схемы рис.

2.2 при

С„ = 0 и ZG='/?6

получается

равным

1

{

и ^

^ ^

= К

и

а

ШЯт

,

(2.1)

где

К«о = РоЯ„/(Я в

+ /-б )(1

+?h)ci03

— коэффициент

усиления

схемы

по

напряжению

для

средних

частот;

а

=

!

,

(Ко + гэ) (1

+

Ро) [1 +

(Re + г б -I- R„)/rK]

(Лв + /-б)(1

- І - *,)

— коэффициент

общей

(-внутренней

и

внешней)

обрат­

ной связи в

усилительном

каскаде

на

средних частотах

(за счет сопротивлении гэ

и R0);

Q =

готKplaot) — относи­

тельная

угловая

частота;

/?г = гоаоа/тк р

— п а р а м е т р

кор­

рекции;

тп = /?пС() — постоянная

времени

корректирующего звена;

т/

=

С„ (/?„

+ R6

+ гб)rK/(R„

• \- R6

-1- г б +

гк).

Так как

чаще

всего

і?н+'Лг> + ''б<С'к,

то

имеем

(^б +

г б ) ( М - ^ )

и < « С к ( Я и + # б + г б ) .

При

наличии

в нагрузке

емкости

С н ^ (0,3-=-0,5) X

X С к ( 1 + р 0 )/й 0 п

выражение д л я

коэффициента

усиления

каскада по напряжению можно записать в таком

ж е

виде, как

и при С„ = 0

(соотношение (2.1)). Эту

формулу

с приемлемой для практики точностью можно

считать

справедливой

до

частот / ^ 0 , 1 / С „ / ? „ при

условии,

что

* ; = С к ( Я и + Я в

+ г6 )