Файл: Ферми Э. Термодинамика.pdf

Сравнивая (112) с уравнением (107), которое справедливо толь­ ко для чисто механических систем, мы видим, что свободная энергия в термодинамических системах, которые могут обмени­ ваться теплотой с окружающей средой, играет роль, аналогич­ ную энергии механических систем. Разница заключается в том, что в условии (107) всегда стоит знак равенства, тогда как в (112) равенство осуществляется только при обратимых превращениях.

Теперь рассмотрим систему, которая динамически (не терми­ чески) изолирована от окружающей среды в том смысле, что ка­ кой бы то ни было обмен энергией между системой и окружаю­ щей ее средой в форме работы невозможен. Тогда система может совершать только изохорические превращения.

Пусть давление в некоторый момент времени одинаково для всех частей системы. Так как работа может быть совершена си­ стемой только в результате действия сил давления на стенки, то система динамически изолирована, если она заключена внутри со­ суда с неизменным объемом. Иногда для динамической изоляции могут понадобиться более сложные приспособления.

Мы предполагаем, что хотя наша система динамически изоли­ рована, она все же находится в тепловом контакте с окружаю­ щей средой и температура ее равна температуре Т среды. Для

изолирована, так что никакая внешняя работа не может быть со­ вершена или поглощена, то свободная, энергия системы не может быть увеличена во время превращения.

Следовательно, если свободная энергия имеет минимум, то система находится в состоянии устойчивого равновесия, так как если бы какое-нибудь превращение могло увеличить свободную энергию, то это противоречило бы (113). В случае механических систем устойчивое равновесие устанавливается при минимальной потенциальной энергии. Поскольку условием устойчивого равнове­ сия термодинамической системы, заключенной в жесткий резерву­ ар и имеющей температуру окружающей среды, является мини­ мальность свободной энергии, то свободная энергия часто назы-

* Наш результат более общий, потому что он применялся не только к изотермическому превращению, но и к превращениям, во время которых, по предположению, температура системы отличается от температуры Т в проме­ жуточных состояниях, при условии, что обмен теплотой происходит только с

окружающей средой при однородной температуре Т.

вается термодинамическим потенциалом при постоянном объеме.

Так как при превращении от Л до Л' никакая работа не со­ вершается, то количество теплоты, полученной системой во время этого бесконечно малого превращения, составляет, согласно (15),

рой может быть изображено на диаграмме (У, р). Рассмотрим бес­ конечно малое изотермическое обратимое превращение, которое изменяет объем системы на величину dV. К этому превращению можно применить уравнение (112) со знаком равенства, потому что превращение обратимо. Так как

L = pdV

и

то из (112) имеем

или

(118)

Заканчивая этот раздел, приведем выражение для свободной энергии моля идеального газа, которое сразу же получается из уравнений (111), (29) и (86):

18. ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЙ ПОТЕНЦИАЛ ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ

В большинстве термодинамических превращений давление и температура системы не изменяются, а остаются равными давле­ нию и температуре окружающей среды. При таких обстоятельствах возможно определить функцию Ф состояния системы, которая об­ ладает следующим свойством: если Ф имеет минимум для данных значений давления и температуры, то система при этом находится в равновесии.

Рассмотрим изотермическое и изобарическое превращение, т. е. превращение при постоянной температуре Т и постоянном давле­ нии р, при котором система переходит из состояния А в состо­ яние В. Если V (А) и V (В) представляют начальный и конечный объемы, занятые системой, то работа, совершенная во время пре­ вращения, будет равна

h = p[V(B)-V(A)].

Так как превращение изотермическое, то можно применить к нему уравнение (112), после чего получим

PV(B)-pV(A)<F(A)-F(B).

Теперь определим новую функцию Ф состояния системы следу­ ющим образом:

нимальном Ф всякое самопроизвольное изменение состояния систе­ мы привело бы к увеличению Ф, но это противоречило бы нера­ венству (122).

Рассмотренные ниже свойства Ф систем, состояние которых может быть изображено на диаграмме (V, р), иногда полезны.

Приняв Т и р за независимые переменные и продифференциро­ вав (121) по р, найдем

Но из определения энтропии и из первого закона термодинамики для обратимого превращения имеем

dQ= TdS = dU + pdV,

или в нашем случае для изотермического изменения давления

Отсюда находим

( 1 2 3 >

Подобным же образом, дифференцируя (121) по Т, можно по­ казать, что

Ф2 = m2tp2.

Из общих свойств насыщенных паров известно, что все удель­ ные величины их, и2, sx, s2, vx, v2 и давление р— функции лишь одной температуры. Следовательно, срх и <р2 — тоже функции только температуры, и можно записать

ф = тхах (Т) + m2<o2 (Т).

Рассмотрим равновесное состояние системы. Совершим изотер­ мическое превращение, сохраняя давление постоянным, так что могут изменяться только пгх и гп2. Пусть в результате этого пре­ вращения тх увеличится на величину dmx. Тогда, так как тх + + то = т ~ const, масса т2 уменьшится на величину dmx. Теперь термодинамический потенциал записывается в виде

(mx+dmx) wx + (щ — dm2) ср2 = Ф + dmx (<?х — ср2).