Файл: Мельникова И.И. Динамическая метеорология учеб. пособие для океанологов.pdf

(ІЧ- ,

J _

dP

(7.2.6)

гігг

г

dr

Обозначим

Тогда

уравнение

(7.2.6)

можно

записать

dS

S

-Откуда

ln S = —lnr +

lnci

(Int'i — постоянная интегрирова­

ния ) или

S -

dP

dr

г

Разделяя

снова

переменные, получаем

Р—с{In Г-І-Го,

(7.2.7)

где Со — постоянная интегрирования.

удовлетворяет и

Будем

теперь считать,

что

это. решение

уравнению (7.2.3) при условии,

что коэффициенты щ и с2 явля­

ются функциями радиуса г (т. е.

применим

метод

вариации

произвольных постоянных).

Найдем соответствующие производные от F

dP

de,

,

,

d \n r

dco

Тг = т ' " r+c' H F + Hr'

Выберем Ci и c2 таким образом, чтобы

■»-

1„ г

- £ ? = 0 .

‘

(7.2.8)

Тогда

dr

dr

dP

rfln/y

dr

~ C‘

dr

d P _

c,

,

dcx

dr2

r2

r

dr

'

Подставим полученные выражения в (7.2.34

dcx ___—

r dr

r 3

'

r2

“

C i = j* p l A ?. d p - \ ~ c B.

о

Из уравнения

(7.2.8) нетрудно получить, что

г

с г — — j" l Ä " p \ n p d p - f -Сц.

б

В последних

равенствах е3 и с4 — постоянные интегрирова­

Подставим С\

и с2 в (7.2.7)

■Г _

/•

7’=1пг

j M - p ^ p +

Сз

—

I

/Л о о ln pöfp--f-c4,

- о

о

Чтобы удовлетворялось

условие

(7.2.5),

очевидно, должно

бытьсз = 0.

Из условия

(7.2.4) вытекает, что

П.

■-

R

с і = — \

I A q р In

•dp.

б

Таким образом,окончательно

Г

г

R

д

F — ln г J Мм pdp —

j1I A qp ln pdp—

j1Mo p ln

dp

0

0

ü

или

r _

R

n

F

=

( Mo pin

— dp — I Mo pin — ф .

,)

р

J

о

О

О

-

.

г)Ф

по области,

ограничен­

Величина F (г)

есть среднее значение

нас значению дФ в

фиксированном

точке,

расположенной в

центре этой окружности,

воспользуемся

снова

условием (7.2.5)

I

=

^

—

Q

F(r) I

F{0) = — f 1Аа p In dL dp

r=0

0

P

F(r) I = ~

= f j /А, pGdpdb,

r~°

Ö 0

■

1

, R

где G——

ln — .

p

Функция

G называется

функцией влияния. Она определяет,

положительной (циклонической адвекции

вихря и повышение

его при отрицательной (антпциклонической)

адвекции.

Формула,

полученная Н. И. Булеевым

и Г. И. Марчуком,

для этого случая имеет вид

г)Ф

і

, *

*

і

“

-щ —

I

I I

A-'G ydxl dy1 d',+

I

\

\ A TG2 d x 1 dy1 d~.

О

— оо

0

— со

дФ

'

-02

на среднем уровне, т. е. оно учитывает влияние адвекции

пограничном

слое атмосферы. Тр.

ЛГ.МП. вы’и. 40, 1970.

2. Б о б ы л е в а И. М„

3 и л и т и н к е в и ч С. С., Л а н х т м а н Д. Л.

Турбулентный режим в термически стратифицированном планетарном по­

граничном слое атмосферы. Международный коллоквиум по микрострук­

туре атмосферы и влиянию турбулентности на распространение радио­

волн. М.. изд-во «Наука», 1965.

Юд и н М. И.

3. Г а н д и н Л. С.,

Л а й х т м а н Д. Л., М а т в е е в Л. Т.,

4.

Основы динамической

метеорологии.

Л.. Гндрометеоиздат. 1955.

Г ан д и н

Л.

С.

Введение в расчетные методы прогноза погоды, ч. 1. Л

1960.

5.

Га и д и н

Л.

С..

Д у б о в А. С.

Численные методы

краткосрочного

7.

3 и л и т и н к е в и ч С.

С.-Динамика

пограничного

слоя

атмосферы. Л.,

Гндрометеоиздат.

1970.

8.

К а з а н с к и й

А.

Б.. Мо и м и

А. С.

Турбулентность в приземных инвер­

9.

сиях. Нзв. АН

СССР, сер. геофизическая.

Л» 1.

1956.

режиме в при­

К а з а н с к и й

А.

Б..

М о н и н А.

С. О

турбулентном

земном слое воздуха при неустойчивой стратификации. Пзв. АН СССР,

сер. геофизическая, Л®

6,

1958.

10.

К и т а й г о р о д с к и й

С.

А.

Физика

взаимодействия атмосферы и океа­

на. Л., Гндрометеоиздат,

1970.

12.

ЛѴо н и it

Л. С.,

О б у х о в

А. М.

Основные закономерности

тѵрбѵленг-

ного перемешивания в приземном

слое атмосферы. Тр. Геофизического

і

института АН СССР. .\° 24 (151). 1954.

гидромеханика, ч

I. АТ,

13. М о н и н

А.

С.,

Я г л о м

А.

М.

Статистическая

5

изд-во «Наука». 1965.

14.

Р о л л ь

Г.

У.

Физика атмосферных процессов над морем. Перевод с анг-

і

15.

линского.

Л.,

Гндрометеоиздат,

1968.

.

А\ ,

изд-во

2

С т а р р

В.

Физика явлений

с

отрицательной

вязкостью.

|

«.Мир»,

1971.

'J