Файл: Клименко П.Л. Производство сортового проката [учеб. пособие для рабочих].pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 25.07.2024
Просмотров: 105
Скачиваний: 0
друг к другу. Станы косой прокатки используются при производстве труб (для прошивки слитка или заготовки в гильзу).
Волочение заключается в протягивании ранее про катанного изделия («атанки, труб, прутков) через воло ки из твердых сплавов, инструментальных сталей и ал маза. Заостренный конец прутка захватывается клеща ми, установленными в каретке, при помощи которых осуществляется волочение.
Прессование — это способ получения изделий выдав ливанием металла через отверстие (матрицу). Его ис пользуют главным образом в цветной металлургии и авиационной промышленности, где получают фасонные профили из труднодеформируемых и низкопластичны.х сплавов на основе алюминия и титана.
Среди всех видов обработки давлением особое место занимает прокатка — этим способом производят изде лия, пригодные для непосредственного использоваия в строительстве, машиностроении и других отраслях про мышленности. Высокая производительность процессов, сравнительно низкая их энергоемкость, незначительные потери металла — отличительные черты прокатки.
2. ПЛАСТИЧЕСКАЯ ДЕФОРМАЦИЯ МЕТАЛЛОВ
Под действием внешних сил металл претерпевает деформацию и меняет свою форму. В деформации участвуют также и внутренние силы — они уравновеши вают внешние. Интенсивность внутренних сил называют напряжением. Величина напряжения равна отношению силы к площади поперечного сечения, на которую она действует
* = - £ ■ |
(1) |
где Р — сила, кгс; |
|
F — площадь поперечного сечения, мм2; |
|
а — напряжение, кгс/мм2. |
|
Полное напряжение а может быть разложено на нор |
|
мальное ап и касательное т. Нормальное |
напряжение |
стремится разрушить металл путем отрыва, а касатель
ное — путем сдвига одной |
части относительно |
другой |
|
(рис. 2). |
В теле любой формы можно найти три таких |
||
взаимно |
перпендикулярных |
площадки (направления), |
|
на которых нормальные напряжения достигают |
своих |
крайних значений, а касательные равны нулю. Эти пло
9
щадки называются главными и напряж ения на них глав ными (рИС. 3 ) . ПрИНЯТО, ЧТО О і> С Т 2 > 0 з.
Различают деформации упругую и пластическую Деформацию называют упруг ой , если после прекра щения действия вызвавших ее сил тело вновь приобре-
Рлс. |
2. |
Напряжения, дей- |
Рис. 3. Схема главных нор- |
ствуюш/ие |
на плоскости |
малыных напряжений |
|
|
скольжения |
|
|
тает |
первоначальные |
форму и размеры. В противном |
|
случае |
деформацию |
называют о с т а т о ч н о й , или |
п л а с т и ч е с к о й .
Тело, испытывающее пластическую деформацию, после снятия нагрузки не принимает первоначальной формы и не восстанавливает размеров, но не утрачи вает полностью своих упругих свойств. Остаточной (пластической) деформации всегда предшествует упру
гая. |
|
|
металл без |
Наименьшее напряжение, при котором |
|||
заметного увеличения |
нагрузки |
получает |
остаточную |
деформацию при растяжении, называется |
п р е д е л о м |
||
т е к у ч е с т и сгт. |
превышает определенную вели |
||
Когда деформация |
|||
чину, различную для |
разных |
материалов и условий, |
происходит разрушение тела.
Известно, что при растяжении остаточные деформа ции получаются при достижении предела текучести материала. Иными словами, пластическая деформация при растяжении наступает тогда, когда напряжение достигает предела текучести материала в данном состоя нии (т. е. при определенной температуре, скорости де формации и т. д.).
Каждый вид пластической деформации характери
10
зуется определенным напряженным состоянием. Всего имеется девять основных схем напряженного состояния: четыре объемные, три плоские и две линейные (рис. 4).
При объемном напряженном состоянии элементар ный кубик подвержен действию напряжений со стороны
всех его боковых граней и все три главные напряжения отличны от нуля: оі =^0, о2 =^0, стз т=0.
Плоское напряженное состояние отвечает такому случаю, при котором одно из главных напряжений рав но нулю.
Линейные схемы соответствуют линейному напря женному состоянию, при котором только одно главное напряжение отлично от нуля.
При всестороннем равномерном растяжении или сжатии, когда аі = (Х2=сТз, пластическая деформация невозможна. В первом случае происходит хрупкое раз рушение, во втором — для деформации требуется, чтобы объем после деформации был меньше, чем до деформа ции, что противоречит основным законам пластической деформации.
При обработке давлением наиболее распространены объемные схемы напряженного состояния в виде нерав-
П
номерного |
всестороннего |
сжатия или |
разноименные |
схемы. При |
обычной прокатке а і > 02>стз, где сть сгг и |
||
а3— наибольшее, среднее |
и наименьшее |
главные нор |
|
мальные напряжения (рис. 5). |
|
Металлы и их сплавы, подвергаемые пластической деформации, в твердом состоянии имеют кристалличес кое строение и упорядоченное расположение атомов в объеме. Условно строение кристаллов можно предста вить в виде элементарной ячейки. К числу наиболее распространенных поликристаллических ячеек относятся кубическая объемноцентрированная, кубическая гране центрированная и гексагональная (рис. 6). Совокуп-
Рис. 6. Элементарные кристаллические |
решетки металлов: |
а — грамецентрировашіая кубическая; |
б — объемноцентрн- |
рова.ниая кубическая; в — геюсаігональнап
12
ность элементарных ячеек образует в пространстве кри сталлическую решетку.
Плотность расположения атомов в различных плос костях и направлениях в кристаллической решетке не одинакова, поэтому в разных плоскостях один и тот же кристалл может иметь различные свойства. Такая раз ница в свойствах металла называется анизотропией свойств.
Металлическое вещество состоит из кристаллов неправильной формы, которые называются зернами, или кристаллитами. Неправильная форма зерен при геометрически правильной форме кристаллических ре шеток обусловлена тем, что процесс затвердевания жид кого металла идет одновременно в большом количестве центров кристаллизации. Столкновение растущих крис таллов препятствует их росту и образованию правиль ной формы.
Вметалле кристаллиты ориентированы различно. Хотя 'каждый отдельный кристаллит является анизо тропным, но вследствие хаотического расположения кристаллитов, составляющих кусок металла, последний получает по всем направлениям приблизительно одина ковые свойства.
Внастоящее время установлено, что пространствен ная решетка кристаллита не является идеальной по своему строению. В ряде участков она имеет искажения
в результате, например, смещения группы атомов с мест устойчивого равновесия. Ѳти несовершенства крис-
Рюс. 7. Механизм .пластической деформации: а — околыжение; б — двойншкавание
13
таллических решеток называются дислокациями. Нали чие дислокаций оказывает большое влияние на проч ность металла, значительно снижая его сопротивление сдвигу.
Упругая деформация является результатом |
измене |
||
ния расстояний между атомами в |
пространственной |
||
решетке, пластическая — результатом |
смещения |
групп |
|
атомов относительно друг друга. |
|
|
|
Различают два основных вида деформации кристал |
|||
лов: скольжение и двойникование (рис. 7). |
|
||
Скольжение происходит |
по определенным плоскос |
||
тям, которые называются |
плоскостями скольжения. |
Скольжение начинается тогда, когда значение сдвигаю щего усилия достигает вполне оп ределенной величины, которая называется критическим скалы вающим напряжением при .сдви ге и обозначается т8. Эта величи на зависит от температуры, скорости деформации и других условий.
Для осуществления пластиче ской деформации к телу прикла дывается внешняя сила, обычно направленная нормально к по верхности деформируемого тела. Нормальная сила в поликристал* лическоім теле вызывает каса тельные напряжения, под воз
действием которых происходят сдвиги по плоскостям скольжения (рис. 8). Чтобы выяснить направление этих сдвигов, определим направления, по которым возникают
наибольшие касательные напряжения. |
|
||
Обозначим угол между |
плоскостью скольжения AB |
||
и сечением F, перпендикулярным действующей |
силе Р, |
||
через а. Площадь сечения образца по плоскости AB бу |
|||
дет равна |
Fi |
|
|
Fа |
(2) |
||
cos а |
Напряжение в направлении действия силы Р в сече нии AB будет равно:
а = Р_ |
Р cos а = а* cos а, |
(3) |
Ра |
Fi |
|
14