Файл: Вайсман М.Д. Режимы и способы пуска блоков сверхкритического давления учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 28.07.2024
Просмотров: 82
Скачиваний: 0
В окружном направлении размеры элемента изменяются пропорционально соответствующим радиусам. В таком слу чае, относительную деформацию в тангенциальном направле нии можно выразить, с точностью до бесконечно малых вели чин, в виде ' I
Перепишем соотношения (2) и (3) в обозначениях рас сматриваемой задачи и внесем в них значения ь> и s;; по лучим:
,(5),
Из выражений (1) и (5) получаем уравнение для определе ния и:
d-u . |
1 tin |
и __ |
( 6) |
|
Чгä" + ~Т Чг |
Ч " ~ 0- |
|||
Уравнение (6) может быть записано в таком виде: |
|
|||
или |
d jur) |
|
|
|
сі |
- 0. |
( 6 ) |
||
[-Г dr |
||||
Отсюда в результате двукратного интегрирования получим |
||||
и — С,г + — . |
(7) |
|||
Постоянные Сі и Сг определяются из граничных |
условий — |
на внешней и внутренней поверхностях цилиндра, где давле ния, а следовательно и радиальные напряжения, заданы. Подставляя значения и по (7) в (5), находим:
°, = |
Т ^ І С і ( 1 + ѵ ) - С 2і ^ ] ; |
(8) |
^ = |
Г ^ [ ^ ( 1 + ѵ ) + С2- Ц ^ ] . |
(9) |
Принимая, как обычно, напряжения растяжения положи тельными, а сжатия ---отрицательными, имеем для радиаль ных напряжений на внутренней и наружной поверхностях:
(сЛ~/гв = “ /»в и (з,)Г_ Яи = — /V |
(Ю) |
34
Из соотношений (10) и (8) находим значения постоянных интегрирования:
/"> __ |
1 |
R J P n |
«и2Рн |
|
І — |
Е |
RS--RJ |
|
|
и |
14“ ^ |
Ru-R,r (Ра “ |
(1 1) |
|
2~ |
Pul |
|||
Ё |
R,? - RB* |
•) |
||
Подставив значения С] |
и С2 в (8) |
и (9), получим общие вы |
ражения для нормальных радиальных н тангенциальных на пряжений:
|
Г__ |
Дв-Рв |
/г„ар„ |
__ |
RB-RJ (рв |
- |
Р и ) |
. |
|
( 12) |
|
|
_ |
|
|
|
(/?..*-Ä„S) г® ’ |
|
|
||||
|
__ |
R B~PB |
Rg’Pa |
I |
RfRj (Рв |
’ Pul |
|
|
|||
|
|
RJ -Rf |
’r (/?„*- Ra-)Г- ■ |
|
|
||||||
Следует |
отметить, |
что |
сумма |
аг + а/ постоянна |
по |
всей тол |
|||||
щине стенки. |
|
|
|
стенку |
|
цилиндра |
действует |
||||
В частном случае, когда на |
|
||||||||||
только |
внутреннее |
давление |
(рн = 0), |
формулы |
(13) прини |
мают вид:
а
аt —
RB*PB |
f I _ R»~ |
|||
/?.r - |
Rb- |
\ |
|
r* У- |
|
|
|||
R»2pa |
{ t |
I |
RH- |
|
R J - R J |
V |
+ |
r* )■ |
( 12)
I
Как видно из (12'), при наличии только внутреннего дав ления радиальные напряжения всегда сжимающие, а танген циальные растягивающие.
Наибольшие растягивающие напряжения возникают на внутренней поверхности цилиндра: при r = RB они равны
( я /)т а х |
Rgr+ RH2п |
(13) |
|
Rn'-Rg* Ра |
|||
|
|
и всегда превышают по абсолютной величине внутреннее дав ление. Минимальные at действуют по наружной поверхности (г — Ял). Отношение
|
(at)max |
_ R g 2 4~ R н2 |
, |
(al)min |
2 / ? 02 |
растет с увеличением толщины стенки.
Общее выражение, описывающее деформацию цилиндра, получим из (7), подставив в него значения постоянных Сі и
С2, приведенные в (11): |
|
|
||
и = |
1 |
Rg!Pa RH-Ри |
RB~RH~(Рв Р н) |
(14) |
|
Е |
Rn2- R „ • |
RH2 ~ RB- |
|
3* |
|
|
|
35 |
)
В частности, |
если |
действует только |
внутреннее |
давление |
|
(Рп — 0), |
то |
радиальное перемещение |
внутренней |
поверхно |
|
сти цилиндра |
составит |
|
|
||
Перейдем к определению расчетных выражений для тер |
|||||
мических |
(температурных) напряжений. |
цилиндра |
|||
Будем |
считать, |
что рассматриваемый участок |
значительно удален от его концов. Температурное поле стен ки в поперечных сечениях цилиндра полагаем осесимметрич ным, а в направлении продольной оси температура (на фик сированном радиусе)•сохраняется постоянной. В этих усло виях деформации поперечных сечений выделенного участка цилиндра также симметричны и их относительные значения в радиальном и окружном направлениях выражаются зави симостями (3) и (4).
При нагреве, или охлаждении, возникают деформации вдоль продольной оси цилиндра.
Рассмотрим тот случай, когда торцы цилиндра не защем лены и он может свободно деформироваться в продольном направлении. В близких условиях находятся, в частности, снабженные компенсаторами станционные паропроводы. При принятых ограничениях поперечные сечения цилиндра оста ются. плоскими, т. е. относительные удлинения в направлении продольной оси постоянны.
Длины отрезков вдоль оси обозначим через z, а переме щения в этом направлении w. Тогда относительная деформа
ция в направлении оси цилиндра |
|
|
dw |
. |
(15) |
£, = —7— — Const. |
Запишем известные из курса «Сопротивление материалов» соотношения между относительными деформациями и напря жениями при растяжении или сжатии по трем взаимно пер пендикулярным направлениям.
Следует иметь в виду, что в рассматриваемой задаче ве личина относительной деформации определяется как измене нием температуры, так и возникающими при этом напряже ниями.
Обозначим через 0 разность между температурой t в про извольной точке цилиндра и заданной температурой его внут ренней или наружной поверхности t(.\
О= t — t c. |
(16) |
Коэффициент температурного расширения материала ци линдра обозначим ß.
36
Можем записать: |
|
|
|
ег —~§------£- (°/ + |
°г) + ß0; |
|
|
Bt ~ |
(ar + |
°z) + ß0; |
(17) |
ь = -g-'K + '3^ + ß 0.
Сложив эти выражения и обозначив через д относительное изменение объема, имеем
Л — е г S/ + ег — —р— (с, + + + °г) + ЗРѲ. |
(18) |
Сочетая зависимости' (17) и (3), выразим каждое из напря жений через одноименную линейную деформацию и измене ние объема д. В результате простейших алгебраических пре образований получим:
|
E |
|
|
V |
|
ß f |
Q |
|
r |
1 -f V A |
|
1 — 2v Л ) |
1- 2 N |
|
|
||
|
E |
|
|
*7 |
A |
ߣ |
0 |
(17') |
C< - 1 + v |
|
|
1 — 2v |
|||||
|
|
|
1 - 2v |
|
|
|||
|
E |
( z |
4- |
I - 2v |
A |
ߣ |
ft |
|
°z ~ 1 + v |
|
1 — 2v |
|
|
Обратимся к уравнению равновесия элемента тіщп\п (1) и выразим входящие в него напряжения через и — перемеще ние соосных цилиндрических поверхностей. Выражение про изводной dar/dr найдем, дифференцируя по г первое из соот ношений (17'):
dzr |
_ |
Е |
/ с,ігг |
, |
V |
|
dA |
\ |
|
ߣ |
rfQ |
(19) |
|||
dr |
' |
1 + VV dr |
1 — 2v |
dr |
) |
1 — 2v |
dr |
||||||||
|
|||||||||||||||
Согласно |
(3) |
имеем |
dsr |
d |
f |
du |
\ |
d-u |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
(З') |
||||||||
|
|
|
|
|
dr |
dr' V |
dr |
) |
dr3 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Используя |
|
соотношения |
(4) и |
(15), можем записать |
|
||||||||||
|
|
■Д= |
|
|
|
|
du |
, |
и. |
, |
dw |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
4F ' |
Т |
+ |
’л Г ’ |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
откуда |
|
dA |
_ |
|
|
|
d2u _j_ |
1 |
du |
|
и |
|
|||
|
|
dzr |
I |
dzt |
|
/ |
|||||||||
|
|
dr |
|
dr |
|
dr |
dr- |
1 |
r |
dr |
|
r- |
|||
Следовательно, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
dar |
_ |
|
E |
|
Г ,. |
|
, d-u |
, |
у |
du |
|
|
|||
dr |
|
|
(1 + |
v) (1 — 2v) [+ |
|
1 |
dr- |
' |
r |
dr |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
?E |
|
dQ |
|
|
|
|
( 19) |
||
|
|
|
|
|
|
1 — 2v |
dr |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
\
Подставим в уравнение |
(1) значения |
dar/dr, а,- |
и а* из (19') |
|||||
и (170, а также "е,- и |
ец из |
(3) |
и |
(4); |
после |
простейших |
||
алгебраических |
действий получим |
|
|
|
|
|||
d2a |
.' |
|
du |
U _ _ |
I + |
V g |
r fö |
(20) |
dr- |
г |
dr |
|
|
|
dr |
||
1 |
|
|
|
|
|
Представив, как и ранее, левую |
часть уравнения |
(20) в виде |
||||||
|
|
|
г3 |
|
1— V Р |
|
||
|
d |
Г |
1 d [иг] |
|
|
|
||
|
dr |
[ |
г |
dr |
_ |
’ |
|
|
имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
d_ |
d {иг) |
|
1+ ->о dü_ |
|
||||
dr [0 |
|
dr |
|
|
|
|
dr |
|
Первое интегрирование по переменной г дает |
|
|||||||
d (иг) |
|
|
|
1— V " |
|
|
||
|
Т = -И «М - с,г. |
|
||||||
dr |
|
|
||||||
После второго интегрирования |
находим |
|
|
|||||
|
|
|
Г |
|
|
|
|
|
и = -Г -т 4 ѵ Р |
Jörrfr + |
C .r - I - ^ . |
(21) |
|||||
|
|
|
Л’в |
|
|
|
|
|
Значения постоянных |
определим |
из |
условий на |
граничных |
поверхностях цилиндра. Если цилиндр не подвержен меха ническим воздействиям и напряжения вызваны лишь неодно родностью температурного поля, то
(ar)r-/?B= 0 и (.о,), _ *н = 0.
Подставим |
в первое из уравнений |
(17') |
значения |
tr — dujdr |
||||
и гі — u/r, |
где и |
выражено |
по (21). Тогда общее |
выражение |
||||
для о,- принимает следующий вид: |
|
|
|
|
||||
1+ 7 ( - Т = Т - М » ' * + П |
§ ' к - § - + г ^ ) - |
<22> |
||||||
|
|
|
А’.. |
|
|
|
' |
|
Из условий |
на |
внешней |
и внутренней |
поверхностях, |
где |
|||
а,- = 0, получим: |
|
|
|
|
|
|
||
C,= |
И + т Ш г - Ч |
___ р____Or d r - |
vs |
|
|
|||
|
|
|
1 -ѵ |
/Ѵ -/?вг |
J |
г |
|
|
И |
|
|
|
|
|
|
|
(23) |
C-i — ■
\ irdr■
38