Файл: Воробей З.Ф. Физика диэлектриков. Диэлектрики в постоянном электрическом поле конспект лекций.pdf

лении

разных осей . Так,

тіяяВаТіОз при

среднем

значении

€

-

1500

анизотропия вдоль осей приблизительно

такова:

£ ,

=

200;

(f2*

ч-ООО. Для

триглицинфоофата

<ff =

7,

<f2 = й-0000.

Оба кристалла в сѳгнѳтоэлѳктрической области имеют

тетрагональную

структуру.

-

49

-

Вопросы

к р а з д е л у

3

I .

Перечислите' основные

виды

поляризации .

д.2. К а к и е . в е л № д а ш л ш ш > т с я

молекулярными

х а р а к т е р и с т и к а ­

ми: поляризации?

3.

В -чем-заключается у п р у г а я

э л е к т р о н н а я

поляризация?

4 .

Как. р а с с ч и т а т ь поляризуемость

атома

водорода?

5.

Какие ;лредооложеяия! можно

с д е л а т ь о

поляризуемости

атомов?

6.

Поляризуемость . ионов•при

электронной

упругой п о л я р и з а -

ц и и .

7.

Особенности электронной

поляризации .

8.

В чем заключается упругая ионная поляризация?

9.

Как р а с с ч и т а т ь поляризуемость

ионного

смещения?

10.

Чему

р а в н а энергия диполя

в

однородном электрическом

поле?

I I .

Как

р а с с ч и т а т ь

поляризуемость упруго

связанных

.полярных

молекул?

перемещаться

только в ограниченной области

диэлектрика, т а к

какнаходится

под

действием окружающих

е г о

частиц (тоже ионов

или

м о л е к у л ) .

Это

значит

т а к же, ч т о

потенциальная энергия

иона

имеет относительно

минимальные значения в определенных

ными положениями

иона с

минимальной энергией равно

Ö .

По ­

ложение

с минимальной^ііотенциальной

энергиейназывают

потенци­

альной

я м о й . На р и с . £6

изображена

потенциальная

кривая,

т . е .

к р и в а я , показывающая,как

меняется

потенциальная

ѳнергия

ч а с ­

тицы при движении

в определенном

направлении .

На потенциальной кривой имеется д в е потенциальные ямы.

Они-то и соответствуют возможным местам закрепления

иона .

Величину

U

называют

глубиной 'потенциальной ямы

или

высотой потенциального барьера в зависимости

от

т о г о ,

что

мы

возьмем

за

начало

о т с ч е т а

потенциальной

э н е р г и и .

С

физической

точки

зрения

U

я в л я е т с я

энергией

закрепления

иона .

При

Т ~

0

ионы

закреплены

в

некоторых

потенциальных

ямах,

остальные,

как

уже

было

с к а з а н о ,

свободны.

При

Г >

0

тепловое

движение

ионов

состоит

из

колебаний

в месте

закрепления

и

перемещений

из

одного

места

закрепления

в д р у г о е .

Ионы совершают

колебания

с ч а с т о т о й

V .

Эта

ч а с т о т а

определяется

упругими

силами

с в я з и

в

месте

з а к р е п л е н и я .

П е р е ­

мещения

могут

совершать

лишь

т е

ионы,

которые

имеют

энергию

теплового движения, достаточную для преодоления

п о т е н ц и а л ь ­

ного

б а р ь е р а .

Вероятность

т о г о ,

что

ч а с т и ц а ,

участвующая

в

тепловом

движении,имеет

энергию,большую

или

равную

U

>

по

классической

статистике

Больтцмана

равна е

^

,

г д е

Г

- -

абсолютная

температура,

а

К

—

постоянная

Болвтцмана.

Если

внешние

силы

отсутствуют,

то

в с е

направления

п е р е ­

броса ионов только за счет теплового хаотического движения

равновероятны.

Запишем, чему равно число ионов, которые могут

п е р е с к о -

чнть из первой потенциальной ямы во вторую . Вдоль каждою из

трех

взаимно

перпендикулярных

направлений

движется

1/3

в с е х

молекул;

половина

из

них,

т . е . 1/6

П0

,

движется

в

н а п р а в л е ­

нии

положительной

оси

X

. Каждый

ион

к о л е б л е т с я

с . ч а с т о т о й

V

. Можно с к а з а т ь ,

что

V - число попыток одного иона

п е р е ­

скочить

потенциальный

б а р ь е р ,

a

ІЬП0Ѵ

-

число

попыток

y-jex

и о н о в ,

движущихся

в

направления

полог-игольной

оси

X