Файл: Пылаев, Н. И. Кавитация в гидротурбинах.pdf

Таким образом, срыв энергетических параметров в натурных условиях должен происходить раньше (при больших значениях кавитационного коэффициента установки), чем на модели. Имеет место так называемый отрицательный масштабный эффект — кави­ тационные качества натурной турбины хуже, чем модельной. Причем, как видно из формулы (III.70), масштабный эффект тем больше, чем больше отличаются друг от друга напоры модели и натуры и чем при большей степени развития кавитации начина­ ется влияние ее на энергетические параметры (т. е. чем больше

бет = а^урб — Отурб). Если Нм = Нн, то при сделанных допущениях масштабного эффекта нет.

А. Тено предлагал в свое время [97] считать критерием иден­ тичности режимов в кавитационном отношении вместо условия

(III.60)

*-*турб. н ^турб. м

условие (II 1.66)

У --- У

^Н ^М*

Но одно последнее условие тоже не может служить критерием иден­ тичности режимов. Вернемся к схеме на рис. III.3. Эпюры 3 и 5 удовлетворяют условию (III.66), но при этом относительная про­

тяженность /р зоны эпюры с давлением р <Cpd при меньшем напоре оказывается больше, чем при большем. Скорость движения потока при меньшем напоре меньше. Следовательно, продолжи­ тельность пребывания зародышей кавитации в зоне разрежения будет зависеть от соотношения абсолютных размеров турбины и скорости потока. Таким образом, если при моделировании выдержи­ вать условие (III.66) вместо обычно применяемого условия (III.60), то очевидно, что идентичности развития кавитации в натурных условиях тоже не добиться. Причем в некоторых случаях при со­ блюдении условия (III.66) может оказаться, что на модели кавита­ ция будет более развита, чем на натуре.

Практический интерес, например, представляет анализ роли величины напора при модельных испытаниях. Пусть одна и та же модель испытывается при двух различных напорах Н х и # 2, причем

тельность пребывания элементарного объема жидкости в зоне разрежения обратно пропорциональна корню из отношения напо­ ров (III.65), т. е. П > /2. С другой стороны, по условию (III.61) гх < z2. Поэтому заранее сказать, при каком напоре кавитация будет более развита, нельзя. Может быть и так, что сгтурб i > сгтуРб г- Это зависит от конкретного характера эпюры распределения дав­ ления, от свойств воды.

112

Если же при вторых испытаниях принять стуст2 из условия

Следовательно, при одинаковых величинах максимальных растягивающих напряжений продолжительность их действия при малом напоре значительно больше. В этом случае можно заранее сказать, что при малом напоре кавитация будет более развита.

Проведенный анализ убедительно показывает, что кавитацион­ ный коэффициент турбины в натурных условиях во всех реальных случаях больше, чем в модельных условиях, хотя степень разли­ чия этих коэффициентов все-таки меньше, чем следует из формулы (III.70).Правильнее эту формулу представить в следующем виде:

Отурб. н — ®Турб. м “Ь ITI (О'турб Птур{>. м) ^ 1 — / 7 ^ ) ’ (111. 7 0 ’)

где коэффициент т <7 1 подлежит определению в будущем.

Из анализа следует также, что кавитационный коэффициент установки, который обычно принято считать критерием подобия при кавитации, в действительности не является таковым. При равенстве этих коэффициентов различны и величины растягива­ ющих напряжений г, и продолжительности их действия t на эле­ мент объема. Одинаковы только относительные протяженности

зоны действия растягивающих напряжений 1р (рис. Ш.6). Только в этом ограниченном смысле можно кавитационный коэффициент установки считать критерием подобия.

4. Выше отмечалось, что при моделировании гидротурбин критерий Рейнольдса практически никогда не выдерживается. Число Рейнольдса в натурных условиях обычно на один-два порядка больше, чем на модели. Это приводит к тому, что и критерий Эйлера фактически выдерживается только приблизительно, что тоже влечет за собой различие в кавитационных коэффициентах тур­ бины модели и натуры. Из-за различий в числах Рейнольдса нарушается кинематическое подобие, трансформируются эпюры распределения давления, коэффициенты минимального давления на модели и на натуре не совпадают друг с другом. В работе [66 ] представлены результаты экспериментальных исследований на

всех случаях критическое число кавитации возрастает с ростом числа Рейнольдса. Однако для одного профиля (NACA16012)

него затянутый, и турбулентный пограничный слой на этом про­ филе устанавливается при значительно больших числах Рейнольд­ са, чем у профилей других типов. Необычный масштабный эф­ фект обусловлен, по-видимому, неустановившимся режимом те­ чения в пограничном слое.

В формулу для определения кавитационного коэффициента турбины (II.6) входит коэффициент потерь вязкого трения на уча­ стке от точки минимального давления на лопасти до нижнего бьефа, который тоже является причиной масштабного эффекта. За счет главным образом разницы в числах Рейнольдса потери в натур­

при определении кавитационного коэффициента турбины с помо­ щью следующей формулы:

Второй и третий члены правой части формулы (III.72) малы по сравнению с первым членом, а при моделировании по Фруду тре­ тий член становится вообще пренебрежимо малым. Поэтому в пер­ вом приближении вторым и третьим членами можно пренебречь. Тогда получим, что кавитационный коэффициент турбины растет с увеличением размеров и напора турбины пропорционально росту к. п. д. Именно такую зависимость для кавитационного коэффициента турбины предлагают А. А. Сабанеев и А. М. Чистя­ ков [58]. Н. М. Щапов провел расчеты для некоторых конкретных случаев по формуле В. С. Квятковского и предложил [79] ее упрощенный вариант для пересчета с модели на натуру

Чг. м

Анализируя влияние вязкости на кавитацию в гидротурбинах, необходимо обратить внимание также на следующее обстоятель­ ство. На осях движущихся в пограничном слое вихрей возникают дополнительные, обычно пульсирующие разрежения Др, которые

П 4

приводят к тому, что фактически кавитация начинается еще рань­ ше, уже при

от характеристик пограничного слоя. Очевидно, что при плохо обработанной поверхности с большой шероховатостью величина дополнительного разрежения больше. Она возрастает также на режимах работы с плохим обтеканием лопастей при наличии значительных градиентов скоростей. При больших числах Рей­ нольдса, т. е. в натурных условиях, дополнительное разрежение,

Для характеристики начала кавитации с учетом дополнитель­ ного разрежения можно ввести понятие о кавитационном коэф­

5. Особенно сильно масштабный эффект проявляется в кави­ тационной эрозии. Многочисленные исследования показывают, что при практически подобных (одинаковые числа кавитации k или кавитационные коэффициенты установки ауст в подобных системах) кавитационных течениях интенсивность кавитацион­ ной эрозии сильно зависит от абсолютной величины скорости обтекающего потока. По данным технической литературы, интен­ сивность эрозии

/ — о», (III.79)

где показатель п имеет значения от 4 до 10 по различным источни­ кам [7].

Значение показателя п зависит от того, как оценивать интен­ сивность эрозии, от материала, подвергающегося кавитационной эрозии, от формы возникающей кавитации, от степени ее развития, от продолжительности кавитационного воздействия и степени уже произведенных разрушений.

Известно, что для каждого материала существует так назы­ ваемая пороговая скорость, при скоростях ниже которой данный материал практически не разрушается от кавитации.

Механизм эрозии при разных формах кавитации различен. По данным экспериментальных исследований, при третьей форме

кавитации и достаточной степени ее развития п <=« 9. При второй форме, а также при меньшей степени развития третьей формы кавитации п < 9. Влияние скорости на форму кавитации и лока­ лизацию эрозии мало изучено.

6. Для масштабного эффекта кавитационной эрозии большое значение имеют абсолютные размеры обтекаемого тела.

К. К- Шальнев создал методику учета масштабного эффекта кавитационной эрозии при срывной кавитации. В основу мето­ дики положено равенство для модели и натуры «энергетического параметра», т. е. удельного объема эрозии — потери объема об­ разца, отнесенной к единице работы силы некоторой части кави­ тационного сопротивления модели, идущей, по утверждению автора, на производство кавитационных разрушений [71]. В ре­ зультате рекомендована следующая формула масштабного эф­ фекта кавитационной эрозии

(III.80)

где Дпн и Дум — потери объема натурного и модельного образ­ цов; 1Ни 1Ы— характерные размеры натуры и модели; си и см — характерные скорости натуры и модели.

Формула (II 1.80) достаточно хорошо подтверждается экспе­ риментально [69]. Она утверждает, в частности, что объем или интенсивность эрозии пропорциональны кубу линейного размера. Следует подчеркнуть, что настоящая формула получена для слу­ чая фиксированной относительной длины каверны, что ограничи­ вает зону ее применимости. При изогональных режимах подобных турбин с одинаковыми кавитационными коэффициентами уста­ новки относительная протяженность зоны действия растягиваю­ щих напряжений одинакова, но абсолютная протяженность раз­ лична, что приводит, как было показано выше, к большей относи­ тельной степени развития кавитации в натурных условиях, чем в модельных. Поэтому интенсивность эрозии в условиях натурной гидротурбины должна быть больше, чем получается по фор­ муле (II 1.80). Однако проведенные на ЛМЗ ориентировочные сопо­ ставления объема эрозии на натурных турбинах и на соответст­ вующих моделях приблизительно согласуются с данными фор­ мулы (II 1.80). Вопрос о масштабном эффекте кавитационной эрозии будет более подробно рассмотрен в п. 26.

7. Для проблемы масштабного эффекта проявлений кавитации важную роль играет воздухосодержание. В первом пункте насто­ ящего параграфа уже говорилось о влиянии воздухосодержания на момент возникновения кавитации. Этим вопрос не исчерпы­ вается. Общепризнано влияние газосодержания на интенсивность эрозионного воздействия кавитации. Чем больше газа в жид­ кости, тем менее интенсивно разрушается поверхность. Однако при разных формах и степени развития кавитации влияние возду­

116