ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 16.10.2024
Просмотров: 122
Скачиваний: 0
§ 2.3.7. ВЫВОДЫ ИЗ АНАЛИЗА ОБНАРУЖЕНИЯ ДВИЖУЩЕЙСЯ ТОЧЕЧНОЙ ЦЕЛИ В ОБЛАКЕ ОТРАЖАТЕЛЕЙ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ
1.Имеет место определенная зависимость алгоритма оптимальной обработки от структуры облака.
2.Для сосредоточенного распределения отражателей по дальности (модели 1, 2) оптимальная обработка в целом (15) строго распадается
на |
межпериодную, |
характеризуемую набором коэффициентов Н„,, |
и |
внутрипериодиую, |
характеризуемую функцией £70 (/). Последняя |
остается такой же, как и в отсутствие мешающих отражателей. Межпе риодная обработка зависит от корреляционных моментов напряжений
D mß после внутриперподной обработки, |
несколько различающихся |
|
для моделей 1 п 2. |
рассматривать модель с 0 - |
|
Может |
возникнуть вопрос, стоило ли |
|
с р е д о т |
о ч е II и о й пассивной помехи? Действительно под таким |
|
наименованием она обычно не фигурирует. Однако часто заранее при нимают внутрипериодиую обработку согласованной, т. е. такой же, как II в отсутствие пассивной помехи. Это не нарушает оптимальности обработки в целом, когда отражения от помехи и цели имеют одинако вую структуру, т. е. помеха столь же сосредоточена по дальности, как п сама цель.
Наряду с различием в распределении отражателей цели и помехи по дальности, при обзоре пространства сказываются различия в рас пределении отражателей по угловым координатам. В литературе, от казываясь от рассмотрения углового обзора, часто исходят из форми рования пачечных сигналов в передатчике. Учесть различия в угловом распределении отражателей цели и помехи при этом также невоз можно.
Совместное использование предположений о согласованной внутрипериодной обработке и формировании пачки в передатчике [431 эквивалентно оптимизации обработки в целом с использованием моде ли сосредоточенной по дальности и угловой координате помехи.
2. Третья модель соответствует помехе, сосредоточенной только по угловой координате. Ей также соответствует замена обзора по угло вой координате излучением пачки импульсов ограниченной длитель ности. Нулевое приближение модели [70] может эффективно исполь зоваться, если протяженность облака в единицах временного запазды вания превышает длительность сигнала. Пределы применимости при ближения количественно определяются из [(25), § 2.3.6].
Пусть излучаемый сигнал является одиночным экспоненциальным
импульсом Uл (t) = Uü it) = е~і/хя (/ >- 0), принимающим нулевые зна чения для t < 0. В отсутствие разброса скоростей отражателей (т) = = 1 функция корреляции отраженных от облака колебаний согласно
[(4), (8), §2.3.6] будет ф (х) = (D0/2Af0)e_l х l/T“, нормированная спек тральная плотность их мощности % (/) = (О0/уѴ0)ти2 (1 -|- 4я/2г2п)_1 (далее полагаем D0xn2/N0 = 1). В случае 2я/т„ « 1 относительная поправка [(25), § 2.3.6)1 наиболее заметна и будет
a GHa (f)/GR0(f) ~ 2хЦх%. |
(1) |
310 |
§ 2.3.7. |
Значение (1) сравнительно мало, если протяженность отражений т* превышает в 3—4 раза длительность единственного облучающего им пульса т„. Когда же тп > Тф, кривая х (/)/т$ сужается, роль второй производной в [(25), § 2.3.6) резко возрастает и относительная по правка (1) может стать заметно больше единицы.
Аналогичное резкое возрастание поправки [(25), §2.3.6] имеет мес то, когда зондирующий сигнал представляет собой пачку радиоим пульсов, период которых заметно превышает протяженность отраже ний Тф. Действительно, спектр пачки состоит из гребней, ширина ко торых обратно пропорциональна длительности пачки. Чем меньше эта ширина, тем больше вторая производная в [(25), § 2.3.6]. Соответ ственно резко возрастает относительная поправка первого приближе ния. Использование третьей модели Е этом приближении не впол не подходит поэтому для тех реальных ситуаций, когда не только дли тельность пачки, но и период посылки значительно превышают времен
ную |
протяженность отражений Тф. |
4. |
Четвертая модель, как это следовало из постановки задачи, |
более правильно, чем третья, описывает такие реальные ситуации, ког да длительность отдельных отражений от облака существенно меньше длительности пачки.
Это же обстоятельство можно проиллюстрировать сравнением по правочных членов [(20), (24), § 2.3.6]. Примем для упрощения, что им пульс U0 (() и пачка Ua (t) имеют ограниченную длительность своих ненулевых значений. Функции /?0 (s) [(20), (24), § 2.3.6] приближают ся к последовательностям импульсов, имеющих длительность порядка сигнального, моменты действия которых соответствуют моментам дей ствия импульсов полезного сигнала. Тогда произведения /?0 (s) Uo (s —
— ft — •&) О2 и R0(s) U a (s — О-) О2 в [(20), (24), § 2.3.6) принимают не одинаковые максимальные значения. В первом из этих произведений соответствующие моменты времени s близки к моментам действия како го-то полезного импульса, иначе будет мала величина первого сомно жителя. Этот полезный импульс должен иметь номер /, в противном слу чае (при ограниченных пределах интегрирования по Ф) будет мала ве личина второго сомножителя. Значение ■&не может существенно пре взойти длительности импульса, иначе максимуму одного из сомно жителей будет соответствовать нулевое значение другого. При этом ве личина О2 заметно не превосходит квадрата длительности радиоимпуль са U0 (/). Из аналогичных соображений величина й-2 в [(24), § 2.3.6] ограничивается квадратом длительности пачки Ua (()■ Таким образом, асимптотические поправки четвертой и третьей моделей должны иметь совершенно различный характер.
5. Выражения т] (т) и х(/) для четвертой модели, кроме разброса ско ростей отражателей и ограниченного времени облучения, учитывают обновление состава отражателей от зондирования к зондированию вследствие обзора по угловой координате.
На рис. 2.3.10 иллюстрируется построение нормированной функ ции автокорреляции т} (т)/ц (0) в виде произведения трех нормирован
ных автокорреляционных функций: |
флюктуаций помехи pF (т), моду |
ляции диаграммой направленности |
рл (т), модуляции передатчиком |
§ 2.3.7. |
311 |