Файл: Грабовски, К. Параметрические усилители и преобразователи с емкостным диодом.pdf

Поскольку F2 > 0, получим неравенство, определяющее верхний предел интеграла Фаио F0:

Де Ягером [16].

1 I

Рис. III.12. Зависимость интеграла Фано от отношения полос пропускания сиг­ нального и холостого контуров при различных коэффициентных регенерации:

Считая частотную характеристику прямоугольной с шириной сту­

288

В рассматриваемом случае прямоугольной амплитудно-частотной характеристики имеем

F0=(Xttln)\nVG. (Ш.ЗО) Уравнение ( I I 1.29) можно записать с учетом (Ш.ЗО) относительно F0:

а Р ; 2 ^ + 3 ; 5 ^ 0 2 - | - 3 ^ - 3 = 0 ,

G0 - lOffff

Рис. I I I . 1 3 . Зависимость нормированных предельных полос пропускания от от­ ношения полос пропускания сигнального и холостого контуров при различных коэффициентах усиления:

— усилитель с бесконечным числом корректирующих контуров сигнальной цепи

Полученное кубическое уравнение имеет один действительный корень:

289

Отметим, что при a —>- 1 интеграл FQ Д л я случая ступенчатой ам­ плитудно-частотной характеристики достигает своего верхнего пре­ дела, определяемого (111.28), графики для F0($\, а) при меньших уси­ лениях приведены на рис. I I 1.12.

Можно показать (по крайней мере для одного корректирующего контура), что при отличии формы амплитудно-частотной характеристи­

шем возрастании этой добротности даже превышать их (приложение I I ) . Однако это превышение достигается за счет резкого возрастания нерав­ номерности амплитудно-частотной характеристики. При этом значи­ тельная часть площади, определяемой интегралом F0, сосредоточена в «горбах» амплитудно-частотной характеристики и не может быть ис­ пользована для увеличения полосы усиления. Из рис. I I I . 12 видно, что для всех трех рассматриваемых случаев (прямоугольной амплитудно- и частотной характеристики, параметрического усилителя с одним корректирующим контуром и без корректирующих контуров) в отли­ чие от случая усилителя с частотнонезависимой отрицательной прово­ димостью (усилителя на туннельном диоде) интеграл F0($\, а) воз­ растает с увеличением коэффициента регенерации. Таким образом, интеграл F0 для параметрической системы не является инвариантом ни относительно параметров корректирующей сигнальной цепи, ни относительно параметра регенерации. Следует отметить, что уже при одном корректирующем контуре интеграл F0 достигает значений, близ­ ких к верхнему пределу.

пускания при заданном сигнальном контуре с диодом.

В. В. Мигулина. Изд-во «Советское радио», 1965.

3.«СВЧ устройства на полупроводниковых диодах. Проектирование и расчет».

290

6.Ф а н о Р. М. Теоретические ограничения полосы согласования произволь­ ных импедансов. Пер . с англ. Ю . Л . Хотунцева, под ред. Г. И. Слободе-

12.Б е з е и к о в а О. А . и др. О полосовых свойствах отражательных регене­ ративных систем с несколькими активными резонаторами. «Радиотехника

иэлектроника», 1972, № 3.

13.Г у з е и к о А . И. Основы теории автоматического регулирования. Изд-во «Высшая школа», 1967.

14.Г е р ц е и ш т е й н М. Е. и др . Оптимизация амплитудно-частотных ха­

№4.

ГЛАВА I V

ХОЛОДНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ПАРАМЕТРИЧЕСКИХ УСИЛИТЕЛЕЙ

Важнейшим этапом разработки параметрических усилителей яв­ ляются так называемые «холодные» измерения (измерения с выклю­ ченной накачкой).их колебательных систем. Термин «холодные изме­ рения» применительно к технике параметрических, усилителей вклю­ чает в себя совокупность методов измерения электрических парамет­ ров нерегенерированных колебательных систем с диодом. Цель холод­ ных измерений на начальном этапе разработки параметрического уси­ лителя сводится к получению необходимой информации о параметрах его колебательных систем. На более поздних этапах методами холод­ ных измерений производится настройка контуров на заданную часто­ ту и контролируется соответствие параметров реальной цепи (доброт­ ности, коэффициента трансформации) заданным значениям. Таким образом, холодные измерения позволяют решать целый ряд задач, на­ иболее важные из которых:

291