Файл: Брандт, А. А. Плазменные умножители частоты.pdf

$ 5] УМНОЖИТЕЛИ МИЛЛИМЕТРОВОГО ДИАПАЗОНА 115

что очень валено, так как происходит стабилизация ка­ тодного пятна. В отсутствие плавления катодное пятно хаотически движется по концевой поверхности катода, вызывая флюктуации мощности гармоники. При дли­ тельном нахождении электродов под постоянным напря­ жением происходит постепенный перенос платины с ка­ тода на анод. Во избежание этого переноса постоянное напряжение на электродах после поджига н непродол­ жительного горения дуги заменялось прямоугольным знакопеременным напряжением частоты 5 кгц с дли­ тельностью фронтов менее 0,3 мксек. В этих условиях дуга устойчиво горела по нескольку часов.

При горении дуги на постоянном напряжении при неизменной величине тока наблюдается линейная зави­ симость между длиной дуги и падением напряжения на ней. Судя по наклону вольтамперной характеристики, сопротивление центрального столба составляет около 1 ком. При нулевой длине дуги эта кривая проходит на уровне 15 в, что, вероятно, обусловлено катодным па­ дением на пятне. Автор предполагает, что вблизи като­ да, на сужающемся участке центрального столба, обра­ зуется пространственный заряд положительных ионов. Под действием этого пространственного заряда на поверхности катода возникает сильное электрическое поле, приводящее к автоэмиссии электронов, обеспечи­ вающих проводимость промежутка. Если ионное обла­ ко отстоит от катода на расстоянии средней длины свободного пробега электрона (которая при выбранном высоком давлении составляет около 3 -10—6 см), то ка­ тодное падение 10—15 в соответствует напряженности г:а катоде 107—108 в/см. При таких напряженностях автоэлектронная эмиссия (термоэлектронная эмиссия здесь играет второстепенную роль) будет достаточной для обеспечения тока проводимости и поддержания об­ лака положительных ионов с концентрацией электронов и ионов в нейтральном главном столбе порядка 1019 см-3.

Исследования показали, что возможности дугового генератора гармоник ограничиваются паразитными ем­ костями в дуге, которые замыкают токи гармоник, пре­ пятствуя их излучению в волновод. Особенно велика в этом отношении роль емкости катодного пятна и емко­ сти между основанием плазменного столба и катодом.

8*

116 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ УМНОЖИТЕЛЕЙ [ГЛ. П

Именно по этой причине приходится повышать давление газа, так как высокое давление препятствует располза­ нию плазменного столба. Указанные паразитные емко­ сти равняются соответственно 0,04 и 0,01 пф. В сочета­ нии с сопротивлением плазменного столба (около 15“о.м) п прямым сопротивлением катодного пятна (около 5 ом) эти емкости образуют цепь, заметные потери мощности гармоник в которой должны проявиться только при дли­ нах волн значительно короче миллиметра.

§ 6. Импульсные умножители

Исследованию плазменных умножителей частоты, работающих в импульсном режиме, посвящено сравни­ тельно небольшое число работ. Это, по-видимому, свя­ зано с тем, что выходная мощность импульсных умно­ жителей, а, следовательно, и эффективность преобразо­ вания оказались значительно меньшими выходной мощ­ ности и эффективности преобразования умножителей, работающих в непрерывном режиме. Исследования им­

гармоники попадали в диапазон, обеспеченный измери­ тельной аппаратурой. Разрядная камера заполнялась инертными газами, в которых не образуются отрица­ тельные ионы. При работе с инертными газами потери электронов в разряде обусловливались лишь их диффу­ зией на стенки камеры и столкновениями с положитель­ ными ионами. В силу этого при применении инертных газов соударения не приводят к потерям электронов и, следовательно, высокочастотный ток при данной мощно­ сти может быть больше, нежели в воздухе. Степень иони­ зации в исследуемом разряде составляла около 1%, а средний пробег около 0,1% от размеров используемой трубки.

ражена на рис. 68. В качестве генератора использовал­

скольких высших гармоник входной частоты 2,84 Ггц при входной мощности в импульсе 77 кет. На рис, 70, а

118 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ УМНОЖИТЕЛЕЙ [ГЛ. II

показана зависимость выходной мощности третьей гар­ моники от входной мощности при оптимальном давле­ нии 11,9 тор. Как видно из рисунка, максимальное зна­

возрастает. При исследовании зависимости эффектив­ ности преобразования от давления газа было установ­ лено, что потери преобразования растут с повышением давления. При оптимальном давлении для каждой гар­ моники эффективность преобразования снижается с по­ вышением номера гармоники приблизительно па 3 дб после первоначального падения, равного 35 дб на треть­ ей гармонике, как это видно из рис. 70, б.

Рис. 70. Зависимость мощности третьей гармоники от входной мощности ( а ) , зависимость эффективности преобразования от номера гармоники (б).

На этом же рисунке приведены данные (кривая с крестиками), полученные в работе [67] (см. табли­ цу 8), для первых трех гармоник (второй, третьей и четвертой) входной частоты 3 Ггц при работе в непре­ рывном режиме. Из сравнения этих кривых видно, что эффективность преобразования в непрерывном режиме

§ 6] ИМПУЛЬСНЫЕ УМНОЖИТЕЛИ 119

приблизительно в 100 раз (на 20 дб) больше эффектив­ ности преобразования умножителя, работающего в им­ пульсном режиме (кривая с кружочками) при длитель­ ности импульсов порядка 1—2 мксек.

Аналогичные результаты в десятисантиметровом диа­ пазоне получены в работе [51], где на второй, третьей и четвертой гармониках измеренные эффективности пре­ образования оказались равными —15, —35 и 50 дб соответственно. В этом эксперименте разрядная камера представляла собой кварцевый прямоугольный сосуд длиной 25 мм, плотно вставляемый в волновод десяти­ сантиметрового диапазона и помещенный в постоянное магнитное поле. Напряженность магнитного поля соот­ ветствовала режиму циклотронного резонанса на вход­ ной частоте или частоте второй гармоники. В обоих случаях эффективность преобразования достигает мак­ симума при приближении магнитного поля к значению, соответствующему режиму циклотронного резонанса.

При исследовании зависимости выходной мощности второй гармоники от входной мощности был обнаружен эффект насыщения при входной мощности, превышаю­ щей 25 вт. Авторы работы [51] отмечают, что этот эф­ фект связан с самоэкранировкой плазмы при некотором значении концентрации электронов.

Исследование генерации гармоник в импульсном режиме производилось также и на более высоких час­ тотах. В работе [96] изучались процессы генерации гармоник вплоть до седьмой при возбуждении газового

магнетрона, работающего на частоте 35 Ггц, импульса­ ми длительностью 0,5 мксек при импульсной мощности около 6 кет. Гармоники наблюдались в Но, Не, N2, Ne, Аг и Хе при давлении от 1 до 10 тор. Эффективность преобразования второй гармоники была порядка —40 дб, т. е. более низкой, чем в предыдущих работах.

В работе [97] производилось исследование генера­ ции гармоник входной частоты 35 Ггц разрядными ка­ мерами различных типов. Экспериментальная установка состояла из магнетрона, генерирующего колебания мощ­ ностью около 10 кет с длиной волны 8,6 мм при продол­ жительности импульса 1—2 мксек, развязки, генератора