Файл: Брандт, А. А. Плазменные умножители частоты.pdf

включен волновод переменного сечения (сужающаяся секция), поперечные размеры которого плавно уменьша­ лись до размеров стандартного волновода для той или мной исследуемой гармоники.

и условий настройки, а выходная мощность каждой гар­

тальные значения эффективности преобразования для

четырех гармоник при входной частоте 3 Ггц и входной мощности 12,4 вт [2].

Авторы не анализируют механизма нелинейности, ог­ раничиваясь ссылкой на работу [11], считая, что нелиней­

ность обусловлена высокочастотной модуляцией частоты столкновений.

Значительно лучшие результаты с умножительной секцией аналогичной конструкции (рис. 35) получены в

работах [19, 41] на входной частоте 2,9 Ггц. В этом умножителе были использованы весьма эффективные электроды, изображенные на рис. 36, г, легко заменяе­ мые навинчиванием сменных наконечников, как это по­ казано на рис. 35. Экспери­ / 2 5 4 ментальные данные, полу­ ченные в работе [41] на входной частоте 2,9 Ггц при входной мощности 15 вт, приведены в таблице 5.

входную мощность. Высокочастотный газовый разряд возникал между электродами, расположенными внутри стеклянного вакуумированного цилиндра, служащего для предотвращения распространения разряда на весь волновод. Генерируемая в разряде мощность на частоте гармоники проходила в волновод основной (входной) частоты и затем отражалась обратно от установленной здесь резонансной диафрагмы. Таким образом, практи­ чески вся мощность гармоники попадала через кониче­ скую секцию в волновод гармоники и далее в измери­ тель мощности. Эксперименты показали, что максималь­ ный выход мощности второй гармоники имел место при расположении резонансной диафрагмы на расстоянии, равном нечетному числу четвертей длин волн гармоники в основном волноводе. При наличии резонансной диаф­ рагмы система легко настраивалась, обеспечивая на вы­ ходе 2,5 вт с электродами, изображенными на рис. 36, г.

'll УМНОЖИТЕЛИ САНТИМЕТРОВОГО ДИАПАЗОНА 55

производилось, поскольку форма электродов представля­ лась авторам более важным параметром в смысле опти­ мизации выходной мощности умножителя.

На рис. 36, в показаны электроды типа «кольцо — диск», дающие наилучшие результаты, а на рис. 37 пред­ ставлена зависимость максимального значения мощности второй гармоники от входной при различных давлениях, оптимальных для каждого уровня входной мощности. Как видно из рисунка, мощность второй гармоники ис­ пытывает тенденцию к насыщению, причину которого авторы не объясняют. В работе производились также измерения третьей гармоники. Выходная мощность треть­ ей гармоники достигала 70 мет с электродами, изобра­ женными на рис. 36, в. Было исследовано влияние по­ стоянного напряжения, прикладываемого к электродам. Оказалось, что при наложении постоянного напряжения мощность второй гармоники не изменялась, а мощность третьей гармоники уменьшалась при использовании электродов рис. 36, в.

Эксперименты [13,41] показали, что в случае газово­ го разряда, создаваемого симметричными электродами, вторая гармоника не генерируется, если к электродам не приложено постоянное напряжение. Однако достаточ­ но небольшого нарушения симметрии электродов, чтобы появилась вторая гармоника небольшой мощности

[42, 43].

Авторы [19, 41], хотя они и не ставили перед собой задачу теоретического исследования нелинейного ме­ ханизма умножения, отмечают, что существующая не­ линейность в исследованном ими умножителе реактивна по своей природе. Правда, на частоте 3 Ггц эффектив­ ность преобразования умножителя не превышала всего 17%, в то время как нелинейный резистор без потерь обеспечивает 25%. В связи с этим можно высказать сле­ дующие соображения. Во-первых, эффективность умно­ жителя всегда меньше эффективности нелинейного эле­ мента, так как эффективность умножителя вычисляется относительно всей мощности, поступающей на вход ум­ ножителя, а эффективность самого разрядного проме­ жутка вычисляется относительно той мощности, которая поступает непосредственно в активную зону плазмы. Вовторых, настраивающаяся система с электродами, поме­

56 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ УМНОЖИТЕЛЕЙ [ГЛ. И

щенными в основной волновод, не является, по-видимому, самой эффективной. Авторы отмечают также, что для оптимальной генерации гармоник, по всей вероятности, требуется сильно неоднородное электрическое поле, ко­ торое и ответственно за преобладающий механизм не­ линейности.

Подтверждением этих соображений могут служить результаты работ [42, 43], связанных с исследованием нелинейности самой плазмы. С этой целью была собрана установка, включающая волновод, переходящий в резо­ натор, внутрь которого введена разрядная трубка диа­ метром 6 мм при давлении ртутных паров 0,4 тор. Инди­ кация гармоник производилась зондами, введенными в

волновод и резонатор. При изменении разрядного тока от 0 до 400 ма и при подаче на вход резонатора входной мощности (входная частота 2,8 Ггц) порядка нескольких ватт выходная мощность второй и третьей гармоник не превышала нескольких микроватт, что соответствует эф­ фективности преобразования 10-8% (—80 дб).

Имеется большое количество работ, например [6, 7, 12, 16, 17, 44—50], в которых экспериментально или те­ оретически исследуются различные нелинейные эффекты в самой плазме. Эти исследования показывают, что при воздействии электромагнитного или электрического поля на плазму нелинейные эффекты, приводящие к генерации гармоник, оказываются пренебрежимо малыми. Значи­ тельно более сильные нелинейные взаимодействия имеют место в тех случаях, когда плазма находится в системе проводников, создающих неоднородное электрическое поле. Задача экспериментатора состоит в этом случае в создании оптимальной конфигурации проводников в разрядной камере и целесообразной системы настройки умножителя. Одной из характерных экспериментальных работ, относящихся к исследованию нелинейных свойств анизотропной плазмы в трехсантиметровом диапазоне, является работа [7], в которой исследовалось излучение второй гармоники из плазмы, поджигаемой СВЧ-мощ- ностыо при циклотронном резонансе.

Использованная в работе установка схематически изображена на рис. 3. Суженный отрезок волновода с по­ перечным сечением 17,5x5,3 мм длиной 100 мм был уста­ новлен в центре соленоида и соединен с каждого конца

§ 4] УМНОЖИТЕЛИ САНТИМЕТРОВОГО ДИАПАЗОНА 57

с нормальным волноводом сечением 22,8X 10 мм при по­ мощи согласующих конических секций. Суженный волно­ вод был использован для уменьшения входной мощности, необходимой для поджига разряда, а также для уверен­ ности в том, что разряд локализован в определенном месте. Вакуумирование осуществлялось слюдяными ок­ нами, установленными в согласующих секциях, а система откачивалась через неизлучающее отверстие в узкой стен­ ке выходной согласующей секции. Все эксперименты про­ водились на аргоне, который постоянно просачивался через маленькое отверстие. Сигнал, отраженный от плаз­ мы, регистрировался при помощи направленного ответ­ вителя, установленного с входной стороны разряда. Ак­ сиальное магнитное поле создавалось при помощи соле­ ноида длиной 25 см, охлаждаемого водой.

Наблюдение формы излучения второй гармоники на осциллографе показало, что она имеет периодическую структуру. Входной сигнал после прохождения через разряд оказывается глубоко промодулированным на ча­ стоте около 100 кгц. Сигнал, отраженный от разряда, модулирован той же частотой. При значительном изме­ нении магнитного поля модуляция и гармоники исчезают, но разряд остается. Небольшие изменения магнитного поля вызывают изменения амплитуды модуляции, но не изменяют остроты импульсов и частоты модуляции. Из­ менение входной мощности производило тот же эффект, что и изменение в небольших пределах магнитного поля, а изменение давления газа приводило к изменению ча­ стоты модуляции, остроты импульсов и их амплитуды.

На рис. 38, а, б приведены осциллограммы сигналов проходящего, отраженного и гармоники при давлениях 1,3-10-3 и 3,5-10~4' тор. Следует заметить, что только в этом диапазоне давлений можно было наблюдать излу­ чение гармоники. При более высоких давлениях нельзя было получить стабильную плазму, а при более низких имеющейся в распоряжении мощностью (16 вт) невоз­ можно было поддерживать разряд. Приведенные осцил­ лограммы наблюдались при облучении плазмы макси­ мально возможной мощностью, равной 16 вт.

Максимальная выходная мощность второй гармони­ ки, возбуждаемой на колебаниях типа Н0%,оказалась рав­ ной 8 мет. Это выходная мощность, отнесенная к 16 вт

входной, дает для эффективности преобразования 0,2% (—27 дб). Такая величина эффективности остается по­ стоянной в диапазоне давлений от 1,3-10-3 до 3,5-10-4 тор и быстро падает вне этого диапазона. В работе исследо­ вались также эффекты, связанные с изменением магнит­ ного поля вблизи циклотронного резонанса. Измерения показали, что уход от циклотронного резонанса приводит к уменьшению эффективности преобразования, причем

\ UН%,икГ'.-,Uк%Uк и \и лV.

Рис,:. 38. Осциллограммы сигналов проходящего, отраженного н гармоники при давлениишш 1,3-10 5 тор (а) и при давлении 3,5 • 10 1 тор (б). 1 — проходящнII

сигнал, 2 — отраженный сигнал, 3 — сигнал гармоники.

максимальное значение Дсос/сос (где сос— циклотронная частота, Дсос= ш с—со), при котором мощность гармони­ ки еще могла быть измерена, составляла ± 1%.

Полученное значение эффективности преобразования удовлетворительно согласуется с теоретической его ве­ личиной, вычисленной по выведенной авторами формуле для выходной мощности второй гармоники:

странства взаимодействия.

При решении системы уравнений авторы предполага­ ли, что компонента тока второй гармоники обусловлена нелинейностью плазмы в области циклотронного резо­