Файл: Горелов, В. А. Механические колебания в радиоэлектронике.pdf

мента, то в формулах (4.8) и

(4.12) следует заменить £ (но

не £ г ) на соответствующее

этому сечению.расстояние. '

Движение второго элемента, осуществляемое под действием

вращательных сил инерции, будет во многом зависеть от

располо­

жения самого элемента в приборе. Если например, считать, что

второй элемент располагается справа от центра жесткостей

(рис.4.1 ) и колеблется так,

как показано на рис.4.3 ,то

в

уравнении (4.13),записанном

для данного элемента,

изме­

нится коэффициент перед

if

в соответствии с трапециевид­

ным распределением сил инер­

ции,

изображенным на рис.

4.3.

Неравномерное распреде­

ление массы

элемента

пакет радикально изменить и

Рис.4.3.

интенсивность распределенных,

Схема кояеоаний второго

сил и их момент, относительно

элемента.

оси вращения.

Полное перемещение сечения

второго элемента получим в виде суммы

Уж ~ Ужу + Ужу

,

( 4.17 )

тота колебаний поступательного характера

не равны друг

другу. В практике же могут встретиться и случаи равенства

частот.

Рассмотрим эти случаи.

Допустим,

что амортизация достаточно жестка, так что име-

О

и

GJ, . Тогда уравнение (4.8)

ет место совпадение частот CJy

принимает вид

е? ГС-ft

• $Гл р і с

(4.19)

а

где через

р(

обозначена частота возмущения,

причем

0j=(Jt=pr

Частным решением такого уравнения является выражение

Уіу = At-cosp'è .

Удовлетворяя этим решением исходное уравнение

(4.19),

находим

.

Ir £2

. Полный интеграл уравнения (4.19)

постоянную А

= - — і-у

Ѵіг

запишем в форме

А,си fit + 8, «в р,І - ^ c n

f i i .

S/.Ü=

n

4J>|

- 0

«-

При начальных условиях

и

= 0-

получаем оконча­