ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 369
Скачиваний: 3
U |
/у) = 2 |
_ -М'м) |
амплитуда вынужденной составляющей на- |
'-'BHHmW z |
F'(jü>) |
пряжения в точке х;
£/„ |
(х) = |
sin (X — Уу + сц) cos а, |
|
|
sin (Я-4-aj + ao) |
p
(10.74)
m’
где X=m//c, A,_v=cox/c—волновая |
длина всей |
линии |
и |
ее участка |
|||
до точки |
х при частоте со; |
|
|
|
|
|
|
a 1 = arctg(coL1/tej), a 2 = arctg(coLJw) — углы, |
учитывающие |
индук |
|||||
тивности |
концевых |
устройств. |
|
|
|
|
|
Таким |
образом, |
метод стоячих |
волн дает решение |
в |
виде |
нало |
жения собственных колебаний (стоячих волн) на вынужденную сос тавляющую ивш (рис. 10.12). Амплитуды этих волн распределены вдоль линии по определенному закону ик (х), где k = 1, 2............
В случае пренебрежения потерями собственные колебания не зату хают. Эго существенно упрощает решение и при ßx > 1,5со для сетей высокого напряжения не вносит существенных погрешностей в ре зультаты расчета максимальных перенапряжений на линии.
д. Исследование на модели
Для исследования переходных процессов в электрических сетях целесообразно использовать модели, электрически подобные эквива лентным схемам этих сетей. Условия подобия переходных процессов в сложной электрической схеме и ее модели имеют вид:
М *м. X„) = vu{t, X), ім(/„, xH) = ai(t, х), tM= st, (10.75)
где и, і — напряжение и ток в элементе х реальной схемы в момент
времени t\ |
ым, ік— напряжение и ток в соответствующем элементе хм |
модели в |
момент времени /м; ѵ, а, s— заданные для модели числен |
ные масштабы напряжения, тока и времени. |
|
Для соблюдения условий подобия (10.75) достаточно: 1) выпол |
нить модель из подобных элементов; 2) соединить их в той же по следовательности; 3) выбрать параметры каждого элемента в соот ветствии с условиями подобия (10.75). Если выполнены первые и вторые условия, то каждому контуру или узлу реальной схемы
будет соответствовать подобный контур или |
узел модели. Рассмот |
|||||||
рим условия подобия отдельных элементов. |
|
|
|
|||||
Для сосредоточенных |
элементов |
имеем: |
|
|
|
|||
|
|
|
«м О м ) _ |
|
ГЦ (І) = QR; |
|
(10.76) |
|
|
|
|
«м О м ) |
|
а і 0 ) |
|
|
|
L» |
Им О м ) _ _ |
ц м 0 0 |
SV |
и (t ) |
■■HL-, |
(10.77) |
||
|
|
|
ім |
(si) |
|
|||
d t |
м |
І’м 0 м ) |
dt |
|
|
|
||
ш |
|
|
|
i(t) |
|
|
||
|
*м 0 м ) |
‘м (st) |
|
= FC, |
(10.78) |
|||
d |
|
|
|
V |
dt u(t) |
|||
|
|
|
|
|
||||
dtZu» {t)« |
dt ■" M ( S t ) |
|
|
228
где Q, = v/a, H = sv/a, F — sa/v—численные масштабы сопротивления, индуктивности, емкости.
Линию длиной I целесообразно моделировать приближенно с по мощью эквивалентной цепной схемы. Для этого разбиваем всю длину I на ряд коротких участков, заменяем их эквивалентными П-схемами и по формулам (10.76), (10.77), (10.78) получаем параметры соответствую щих П-схем модели. Цепная схема содержит только элементы с сосре доточенными параметрами, и распространение волн в ней, строго го воря, отсутствует. Однако если каждое звено эквивалентно такому ко роткому участку линии, двойное время пробега волны по которому на порядок меньше длины фронта (или среза), существенного для иссле дуемого процесса, то напряжения и токи во всех соответственных точках или элементах линии и ее модели удовлетворяют условиям подобия (10.76), (10.77), (10.78) с достаточной для практики точностью.
Характеристическое сопротивление модели линии удовлетворяет
условию моделирования |
сопротивлений |
|
» . - = / ¥ : = |
/ ¥ = |
<ш -79> |
Электродвижущие силы моделируются подобными э. д. с., соглас
но (10.75), |
|
e*(st)=ve(t), |
(10.80) |
приложенными между соответственными |
точками. |
Приход по линии с волновым сопротивлением w на подстанцию вол ны заданной формы иОх(0 моделируется в соответствии с рис. 10.4, б
включением в соответствующей точке модели |
генератора с э. д. с. |
ем = емЫ) = ѵ2и0х(і) |
(10.81) |
и сопротивлением ReM= Q,w.
Модель вентильного разрядника состоит из моделей его вольтсе-
кундной |
(в. с. |
и вольтамперной (в. а. х.) характеристик. |
Модель |
||
в. с. |
X . |
можно X |
осуществить. ) |
с помощью, например, триода, |
который |
|
|
|
|
|
отпирается при напряжении и времени в соответствии с условиями подобия для в. с. X . :
UdbAstd) = vud (td). (10.82)
Модель в.а.х. можно получить путем кусочно-линейной аппрокси мации заданной нелинейной в.а.х. цр = цр(ір) в соответствии с усло виями подобия:
^ р . М (^р.м ) ^’^ р (Ц ) > Ц .м ^ р -
При исследовании грозовых перенапряжений обычно выбирают
численные масштабы: |
s ^ > l , u < ^ l , ß > l ; |
тогда а<^. 1, Я > |
1, Z7 > 1. |
||||
Например, |
при |
s = |
100, ѵ= 1/1000, |
Q = 10 имеем: |
а = |
1/10000, |
|
Я = 1000, |
F = 10. |
При этом процессы |
с |
длительностью |
t = 1 мксек |
будут иметь в модели длительность /м=100 мксек.
При использовании генератора повторяющихся импульсов (на пример, 50 раз в секунду) на экране осциллографа получаем ста
229
бильные изображения напряжений и токов в определенных масшта бах. Модель собирается из маломощных элементов, однако паразитные индуктивности и емкости монтажной схемы влияют незначительно. Построенный в ЛПИ на этом принципе анализатор грозозащиты под станций (АГП), предназначенный для исследования быстропереход ных процессов, дает погрешность в максимальных значениях пере напряжений не более 5% по сравнению с расчетами методом бегущих волн (такое сопоставление приведено на рис. 10.9, б, в).
При исследовании коммутационных перенапряжений обычно вы
бирают |
s < l , о<^1, Й ж і . Источники |
э. д. с. моделируются либо |
сетью, |
либо модельными синхронными |
генераторами. Коммутацион |
ная аппаратура и разрядники воспроизводятся с помощью бесконтакт ных элементов. Существенное значение имеет моделирование харак теристик коронного разряда на проводах линии электропередачи.
Рис. 10.13. Схемы, моделирующие проводимость Кп участка однопроводной коронирующей линии (а) и проводимости Рп и Y12 трехпроводной транспонированной коронирующей линии (б)
При коронировании одного провода эти характеристики могут быть учтены с помощью схемы, показанной на рис. 10.13, а. На схеме С — емкость провода некоронирующей линии; остальные элементы ими тируют характеристики короны. При |w ]= |£ | = £/Hодин из вентилей (Вj или В2) отпирается и параллельно емкости С подключаются эле менты Ск1, Скг и RK. При спаде напряжения этот вентиль запирается, а затем отпирается другой вентиль, имитирующий корону обратного знака. В установившемся режиме воспроизводятся характеристики АС и G (см. § 3.3). При соответствующем подборе параметров Ск1, Ск2, Як удается с достаточной для практики точностью воспроизвести зависимость потерь на корону от амплитуды (до 2,5 Uu) и частоты (в диапазоне 50-1-500 гц) приложенного напряжения (см. § 3.3). Вы полнение этого требования оказывается достаточным для воспроизве дения вольткулоновых характеристик короны в переходном про цессе и квазиустановившемся режиме внутренних перенапря жений.
230
ГЛАВА XI. ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ В ЛИНИЯХ
СПОТЕРЯМИ
§11.1. ВОЛНОВЫЕ ПРОЦЕССЫ НА ЛИНИИ С УЧЕТОМ СОПРОТИВЛЕНИЯ
ЗЕМЛИ И ПРОВОДОВ
а. Телеграфные уравнения гі,-проводной линии с учетом сопротивления земли н проводов
При больших длинах пробега по линии волны искажаются и зату хают вследствие потерь в земле и проводах, короны на проводах, а также в меньшей степени вследствие утечки по изоляторам, потерь в тросах и других факторов.
Если удельные сопротивления земли рэ и проводов рп не равны нулю, то магнитное поле частично проникает в проводящую среду, затухает и меняет свою фазу. Например, для простейшего случая на бегания плоской электромагнитной синусоидальной волны с частотой ю на плоскую поверхность раздела воздух — земля имеем для танген циальной составляющей напряженности поля
Н. (г) л; Н.оехр (— сел) cos (соt —аг), а = Y ®р.3/2рэ,
где Н.п = Н-(г) |г=0.
Соответственно меняется по амплитуде и фазе плотность тока в различных точках среды.
Электрическое поле в земле много слабее электрического поля в воздухе, поэтому поверхность земли можно рассматривать как пло скость зеркального изображения.
При напряжении ниже коронного уравнения (10.2), (10.4) остаются без изменения, а уравнения (10.1) принимают вид
Щ .і)
і=і
где zki—взаимное (іФЩ и собственное (i = k) сопротивления между
к-и и г'-м проводами с учетом потерь в земле и проводах. |
|
|||||||||
zkk и гкі являются |
сложными функциями оператора р вследствие |
|||||||||
влияния |
поверхностного |
эффекта |
в земле |
(4 а и z*?) и |
проводах |
|||||
(4*)- По |
Карсону, |
: |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
. <П) |
|
|
|
|
|
|
|
ckk ■'■pLkk + Z kkAA+ г'kk |
|
|
|
|
|
П |
||||
|
г |
|
|
|
|
2 exp (— 2hkX) |
||||
|
IM |
In |
|
|
|
dl + lWo (Фа) |
( 11. 2) |
|||
|
|
+f0 b + VW + |
|
|||||||
|
2я |
|
2 |
(PHo/Pa) |
|
|
||||
|
L |
|
J |
|
||||||
"кі ' '■РМЫ+ Zki |
|
*2я4 i n |
Dkl |
Г |
I— HA+ /tf) Ц cos Kbkt |
(11.3) |
||||
|
О) . |
|
|
|
“ Ai |
'J |
k + V w - ■(PVolРз |
|
||
|
|
|
|
|
|
J |
||||
где rk, hk, h[, Dki, dki, |
bki, s— поперечные |
размеры линии и число |
231