условиях, то электрическая прочность изоляции восстанавливается весьма быстро. При этом, по гипотезе Петерсена, дуга гаснет при проходе через нуль полного тока с учетом переходной составляющей (колебательной или апериодической).
Наконец, сравнительно часто имеет место промежуточное положе ние, когда, по гипотезе Белякова, дуга пытается погаснуть при каж дом переходе через нуль полного тока с учетом собственных колебаний контуров с малыми потерями. Однако восстанавливающееся напряже ние "(/восст сначала превышает электрическую »прочность Uap\ проис ходят кратковременные «клевки» повторных зажиганий до тех пор, пока UBOCCr не станет меньше Unp и дуга погаснет.
В случае сети с изолированной нейтралью во всех трех гипотезах после погасания дуги на здоровых фазах остается избыточный заряд, образуется напряжение смещения нейтрали и на аварийной фазе спустя примерно половину периода промышленной частоты восста навливается перенапряжение Uamахі, достигающее и даже превос ходящее 2(/фт (см. рис. 13.30). При этом весьма вероятны повторный пробой деионизирующегося промежутка и повышенные перенапря жения на здоровых фазах:
ах2 maxi ^ ^ с ma.\2 ^ с maxi*
Если в сети имеется компенсация емкостного тока на землю, то восстановление напряжения на аварийной фазе в большинстве случаев происходит значительно медленнее и зависит от точности настройки катушки. При точной настройке в большинстве случаев дуга гаснет окончательно. При неблагоприятных случаях (пробой фазной кабель ной изоляции и др.), а также при существенной расстройке компен сации, как показали исследования Лихачева, наблюдаются повторные пробои через 2-МО полупериодов промышленной частоты.
б. Дуговые перенапряжения по гипотезе Петерса и Слепяпа
Предположим, что сеть работала в симметричном режиме, и в некоторый момент t=0 (на рис. 13.30 при ца= ( /фт) вследствие загряз нения и увлажнения или грозового разряда произошло перекрытие изоляции фазы а. Напряжения на здоровых фазах изменяются в коле бательном процессе (в случае малых сопротивлений дуги и элементов контура) с частотами собственных колебаний ß^>co.
Строгий анализ переходных процессов даже в простейшей экви валентной схеме (см. рис. 13.29) с сосредоточенными параметрами (шесть емкостей, три или четыре индуктивности и активные сопро тивления) оказывается громоздким и малонаглядным. Однако возмо жен и приближенный анализ. Как видно из рис. 13.30, наибольшие перенапряжения получаются на предшествующей здоровой фазе с при ua(t — 0 ) » (7фт. Максимум составляющей t/DbIHна фазе с насту пает при соt яз 30° приблизительно спустя половину периода собствен ных колебаний, что соответствует включению контура в наиболее неблагоприятной фазе и дает возможность воспользоваться форму лами (13.9), (13.13).