Файл: Семенов Н.А. Техническая электродинамика учеб. пособие для электротехн. ин-тов связи.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 173
Скачиваний: 3
располагаются по винтовой линии на поверхности кругового или эллиптического цилиндра. Вектор Н при любой поляризации плос кой однородной волны везде и в любой момент времени перпенди кулярен вектору Е < (причем е Е Х е н = е л ) и пропорционален ему по величине. Все перечисленные выше свойства в равной мере прису щи как вектору Н, так и вектору Е. В отличие от линейной поляри зации, поле бегущей волны с круговой или эллиптической поляри зацией в любой момент времени ни в одной точке пространства не равно нулю.
Согласно |
ф-ле |
(3.51) |
поле с |
любым |
типом поляризации |
|
мож |
|||||
но представить суммой |
двух волн, |
поляризованных |
линейно |
в |
двух |
|||||||
ортогональных |
плоскостях. |
|
|
|
|
|
|
|
||||
Докажем |
обратное |
свойство: эллиптически |
или |
линейно |
|
поля |
||||||
ризованную |
|
волну |
можно |
представить |
суперпозицией |
двух |
волн |
с |
||||
круговой |
поляризацией |
и |
противоположными |
направлениями |
|
вра |
||||||
щения. Совместим |
ось |
х с большой осью эллипса поляризации, |
а |
|||||||||
ось у — с |
малой, |
тогда |
Е = (ехЁхч1еуЕу)е-кг. |
Верхний знак |
соот |
ветствует правой эллиптической поляризации, а нижний знак —
левой. |
Будем |
считать, что Ех и Еу |
имеют |
нулевые начальные |
фазы, |
||||
[ f x l > |
| £ у | . |
Обозначим |
Ei = 0,5(Ex |
+ Ev) |
и |
Ё2 = 0,5(ЁХ—ЁУ). |
Тогда |
||
Ex = Ei + E2, |
a |
Ey = Ei—Е2. |
|
Следовательно, |
|
|
|||
|
Ё |
== (ехЁх + і ЄуЕу) |
е-'* г |
= Ег (tx |
+ |
і е„) е-«'г + |
|
||
|
|
|
+ |
£ 2 |
(ех + |
і е„) е - ~ г . |
|
(3.54) |
Заметим, что большую амплитуду Е\ имеет та волна с круговой поляризацией, у которой направление вращения совпадает с на-
Рис. 3.6
правлением исходной эллиптически поляризованной волны. В ча стном случае линейной поляризации (Еу — 0 и Еі = Е2 = 0,5 Е; рис. 3.6) обе волны с круговой поляризацией имеют одинаковую величину.
ЗАДАЧИ
3.1. Определить фазовую скорость, длину волны, коэффициент затухания и величину вектора магнитной составляющей поля плоской однородной волны, распространяющейся в полиэтилене (е=2,25, t g 6 = 4 1 0 - 4 , Ц=1), если Ея = ==1 мВ/м и f = 100 МГц.
Ответ: и = 200 Мм/с; |
1=2 |
м; |
ка |
=0,628 |
1/км =5,42 дБ/км; Яд =3,98 мА/м. |
|
|||||||||||||
3.2. Выразить о)|ла и сое0 |
через к и 2В |
. |
(Запомните |
полученные |
соотноше |
||||||||||||||
ния, так как они используются при выводе многих последующих формул). |
|
||||||||||||||||||
Ответ: а>ца |
= к2в, |
(uea=K./ZB. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
же, как |
и |
метал |
||||
3.3. Если определить толщину скин-слоя диэлектрика так |
|||||||||||||||||||
ла (по уменьшению напряженности |
ноля |
в е раз), то какова |
будет эта |
величи |
|||||||||||||||
на для волны в задаче 3.1. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Ответ: 1,59 |
км. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z = 0 На=\ |
|
|
|
|
|||
3.4. Напряженность магнитного |
поля |
в |
меди |
при |
А/м; |
частота |
|||||||||||||
колебаний / = 300 МГц. Найти |
значение |
zit |
при |
котором |
поле уменьшается |
на |
|||||||||||||
20 дБ. Какова напряженность электрического поля в случаях |
2 = 0 и |
z=Z\1 |
|||||||||||||||||
Ответ: гі = |
8,8 мкм; |
£ 0 = |
6,38 е і 4 5 ° м В / м ; |
£І = 0,638 |
е ~ і 8 7 ° |
|
м В / м - |
|
|
|
|||||||||
3.5. Для |
волны |
с |
Ё=(е*60+е„ 100е~ і 4 5 °) . е~'*»г |
В/м, |
распространяющейся |
||||||||||||||
в вакууме,^определить положение и величину |
векторов Е и |
Н в |
цилиндрической |
||||||||||||||||
системе координат |
при ^ = 0 и z = nX/8 |
(п=0, |
1, |
|
8). Изобразить |
графически |
|||||||||||||
эту волну в пространстве. Какова поляризация этой волны? |
|
] £ | =92,6; |
42,4; |
||||||||||||||||
Ответ: ф = |
50ч; 0Ь; |
270°; |
247°; |
230°; |
180°; |
90°; 67°; |
50°; |
||||||||||||
70,7; 109; 92,6; 42,4; 70,7; |
109; |
92,6 В/м, |
волна |
имеет |
правую |
эллиптическую |
|||||||||||||
поляризацию. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Глава 4.
ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ . ТЕОРЕМА ЕДИНСТВЕННОСТИ
4.1. Закон сохранения электромагнитной энергии
КОЛИЧЕСТВЕННАЯ МЕРА ДВИЖЕНИЯ
Энергия представляет собой количественную меру движения ма терии. Закон сохранения энергии — один из фундаментальных за конов природы: явления электромагнетизма подчиняются ему без всяких исключений. В равной степени электромагнитное поле подчи няется закону сохранения массы, связанной с энергией универсаль ным соотношением W=mcz, и закону сохранения импульса. Поэто му, рассматривая в дальнейшем энергетические характеристики движущегося электромагнитного поля, будем иметь в виду, что аналогичные соотношения справедливы для массы поля, являю щейся важнейшим свойством материи, и импульса поля.
Известно, что закон сохранения энергии в механике исполь зуется для решения многих задач о движении и состоянии тел. Формулы для кинетической и потенциальной энергии дают воз можность описать характерные особенности перехода механичес кой системы из одного состояния в другое, не вникая в детальное описание этого процесса. Можно утверждать, что соотношения, определяющие сохранение энергии электромагнитного поля, столь же полезны для анализа электромагнитных процессов, как и со ответствующие формулы в механике.
ОСНОВНЫЕ ГИПОТЕЗЫ
Макроскопическая теория поля основана (кроме уравнений Мак свелла) на следующих двух предположениях, устанавливающих связь между векторами поля и его энергетическими характеристи ками:
1. Электромагнитная энергия распределена в пространстве с объемной плотностью:
w = w,+ wM = - L ( E . D + H . B ) , ^ T |
(4.1) |
где tw3 =E-D/2 — объемная плотность энергии электрического по ля, Й У М = Н - В / 2 — объемная плотность энергии магнитного поля.
2. Плотность потока электромагнитной энергии равна вектор ному произведению, напряженностей электрического и магнитного полей:
П = Е х Н , Вт/м2 , |
(4.2) |
где П — вектор Пойнтинга, указывающий направление движения энергии и равный по величине плотности ее потока.
Плотность потока энергии равнозначна плотности мощности, т. е. мощности электромагнитной волны, проходящей через единич ную площадку, перпендикулярную направлению ее распростране ния. Размерность вектора Пойнтинга (В/м) • (А/м) = В т / м 2 .
Объемная плотность энергии w характеризует состояние элект ромагнитного поля в данной точке пространства, а вектор Пойн тинга П — волновое движение поля через эту точку. Заметим, что соотношение (4.1) для шэ и »м в частном случае стационарных по лей было установлено в курсе физики.
БАЛАНС ЭНЕРГИИ
Рассмотрим баланс энергии для некоторого объема V, ограничен ного поверхностью 5. Электромагнитная энергия, содержащаяся в
этом |
объеме, |
определяется объемным интегралом |
W= |
| |
(wa+ |
+ wM) |
dV=-—^ |
( E D + H B ) d V и может изменяться |
во |
времени, |
|
вследствие: |
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
—перехода внутри объема V электромагнитной формы движе ния материи в другие формы: тепловую, механическую, химичес кую. Для электромагнитного поля это равнозначно потерям. Ско рость отдачи энергии электромагнитным полем называется мощ ностью его потерь Рп;
—приобретения электромагнитным полем внутри объема V
энергии |
от сторонних источников. При этом |
скорость |
увеличения |
энергии |
поля равна мощности сторонних сил |
РСт; |
|
— пересечения электромагнитными волнами, переносящими оп |
|||
ределенную энергию, граничной поверхности 5. В |
этом случае |
электромагнитная форма движения материи сохраняется. Поток
электромагнитных волн из некоторого объема |
будем |
называть |
||||||
излучением. |
Мощность |
излучения |
определяется |
соотношением: |
||||
|
|
P s |
= (fn- dS . |
|
|
(4.3) |
||
|
|
|
s |
|
|
|
|
|
По закону сохранения |
энергии |
введенные |
здесь |
величины |
||||
должны быть связаны |
соотношением: |
|
|
|
|
|||
|
|
^at = |
Р С Т - Р П |
- Р 2 . |
|
|
(4.4) |
|
ЛОКАЛИЗАЦИЯ ЭНЕРГИИ |
|
|
|
|
|
|||
Применительно к полю закон сохранения энергии должен |
быть |
|||||||
выражен как |
принцип |
локального |
(местного) сохранения |
энергии: |
||||
изменение энергии внутри любого |
объема (при |
Р п = ^ с т = 0) |
сопро- |
3—2 |
65 |
вождается притоком или оттоком энергии через границу этого объема. Энергия сохраняется локально в каждой области или точке поля J ) .
Основные положения о локализации и движении энергии в по лях любой физической природы были разработаны Н. А. Умовым в 1874 г. Им был впервые введен вектор плотности потока энергии.
Соотношение (4.2) для плотности потока электромагнитной |
энер |
||||||||||||||||||||
гии получено Д ж . Пойнтингом |
в |
1884 |
г. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Для рассмотрения баланса энергии в каждой точке поля введем |
|||||||||||||||||||||
понятия |
объемных |
|
плотностей |
мощности |
|
потерь |
и |
сторонних |
|
сил, |
|||||||||||
определяемых как отношение соответствующих мощностей |
к |
||||||||||||||||||||
объему при |
У->0: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
p n |
= l i m ^ , |
Р с Т |
= |
|
Н т ^ , |
м3 |
|
|
|
|
(4.5) |
|||||||
|
|
|
|
|
у-о |
V |
|
|
|
К-о |
V |
|
|
|
|
|
|
||||
Тогда из ф-лы |
(4.4) |
|
получаем |
за/соя |
сохранения |
|
электромаг |
||||||||||||||
нитной энергии |
в |
интегральной |
форме: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
j) П dS + |
± |
J |
W |
+ \PndV |
= ^PcTdV. |
|
|
|
(4.6) |
|||||||||
|
|
|
S |
|
|
|
|
V |
|
|
|
V |
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
Применив к первому слагаемому теорему |
Остроградского |
— |
|||||||||||||||||||
Гаусса |
(2.8), |
получим |
/ |
div |
П dV. |
|
По |
принципу локального |
сох |
||||||||||||
ранения |
энергии равенство |
подынтегральных |
выражений |
в |
(4.6) |
||||||||||||||||
должно |
'сохраняться |
в любой |
точке поля. Отсюда следует |
диффе |
|||||||||||||||||
ренциальная |
форма |
закона |
сохранения |
электромагнитной |
|
энергии: |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
div П + ^ - |
+р„ |
= рст. |
|
|
|
|
|
|
(4.7) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
at |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4.2. |
Мощности потерь и сторонних сил |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
Электромагнитное |
поле |
отдает либо |
приобретает |
энергию |
при |
взаи |
|||||||||||||||
модействии |
электрической |
|
составляющей |
поля |
с движущимися |
|
за |
||||||||||||||
рядами. |
Совершаемая |
полем |
работа, |
т. е. потеря |
энергии |
№ п = |
|||||||||||||||
— F-1. Мощность |
noTepbPa=dWn/dt |
|
= F-dl/dt = F-\. |
Неподвижные |
|||||||||||||||||
заряды не могут вызвать потерь, так как |
v — 0. |
Не |
совершает |
ра |
|||||||||||||||||
боты и магнитная |
|
компонента |
поля, поскольку |
сила |
F M = Q ( v X |
||||||||||||||||
XB;)_l_v, поэтому |
всегда |
FM -v = 0. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рассмотрим движущийся заряд, выделив настолько малый ци линдр объема V=Sl, чтобы считать скорость движения заряда v и его объемную плотность р неизменными; образующая цилиндра
') Можно показать, что объемная плотность импульса (количества дви жения) электромагнитного поля равна П/с2 и установить справедливость зако
на сохранения импульса для системы, состоящей из поля и взаимодействующих е ним заряженных частиц.
l||v (рис. 4.1), Величина заряда |
внутри |
этого |
цилиндра |
Q = pV. |
|||||||
Тогда мощность потерь электромагнитного поля |
Pn = F-v=QE-v |
= |
|||||||||
= pVE-v. Объемная плотность мощности потерь |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
Рп = PJV |
= |
р v • Е = |
J • Е, |
|
|
(4.8) |
|
так как J=ipv. |
Поле отдает энергию ( Я п > 0 ) в |
том случае, |
если |
||||||||
угол между векторами J и Е меньше 90°. Будем считать это усло |
|||||||||||
вием применимости ф-лы |
(4.8). |
|
|
|
|
|
|
||||
Ток проводимости в среде возникает под действием электричес |
|||||||||||
кого поля |
и |
'пропорционален |
|
ему: J = oE. |
|
|
|
||||
Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
рп = оЕг |
= —J\ |
|
|
(4.9) |
|
|
|
||
|
|
|
|
а |
|
|
|
|
|
|
|
Полученное |
соотношение |
представляет |
|
|
|
||||||
собой |
закон |
Джоуля-Ленца |
в |
дифференци |
|
|
|
||||
альной |
форме |
и определяет тепловые (джо- |
|
|
|
||||||
улевы) потери в проводящей среде, подчи |
|
|
|
||||||||
няющейся |
закону |
Ома. |
Проинтегрировав |
|
|
|
|||||
ф-лу (4.9) по объему цилиндра V, нетрудно |
|
|
|
||||||||
прийти |
к известным интегральным формулировкам этого |
закона |
pn=GU2=M2.
Вектор плотности конвекционных токов может быть направлен
произвольно по отношению к Е и при этом соответственно |
электро |
||||
магнитное поле будет либо терять, либо приобретать энергию. |
|||||
Договоримся считать ток сторонним и обозначать JC T плотность |
|||||
стороннего тока, если угол между |
JC T И Е больше 90°. В этом слу |
||||
чае |
возникают |
«отрицательные |
потери», т. |
е. электромагнитное |
|
поле |
приобретает энергию. В соответствии |
с ф-лой (4.8) |
объем |
||
ная плотность |
мощности сторонних |
сил |
|
|
|
|
|
pC T = - J C T E . |
|
(4.10) |
Передача энергии электромагнитному полю от сторонних источников наиболее эффективна в том случае, если векторы JC T и Е направлены в противоположные стороны.
4.3. Теорема Пойнтинга. Скорость волны
ДОКАЗАТЕЛЬСТВО ТЕОРЕМЫ ПОЙНТИНГА ДЛЯ МГНОВЕННЫХ ЗНАЧЕНИЙ ПОЛЯ
Поскольку электромагнитная форма движения материи подчиняет ся закону сохранения энергии, соотношения баланса электромаг нитной энергии (4.6) и (4.7) должны вытекать непосредственно из системы уравнений Максвелла (2.16). Теорема Пойнтинга уста навливает это соответствие при сделанных выше предположениях (4.1) и (4.2)".
3* |
67 |