ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 436
Скачиваний: 15
372 ГЛ. 9. НЕЛИНЕЙНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ АВТОМАТИЧЕСКИХ СИСТЕМ
определяется формулой
Р = Ш [(Фу + Фі)2- ( фу - ф 2)2Ь |
(9-7.8) |
где магнитные потоки управляющей обмотки Фу и постоянного магнита Ф1? Ф2 соответственно равны
Ф, |
0,4я (iw) |
Ф і = |
0,4я (iw)p |
|
0,4я (iw)о |
(9.7.9) |
|
2хо |
|
Xq— X |
Ф , — |
Xq+ x |
|||
|
Л *|1 + Х |
|
Л,, |
|
|
|
|
В этих |
формулах |
(iw) — ампер-витки |
управляющей обмотки, |
||||
(iw)о — магнитодвижущая |
сила постоянного магнита, |
2х0 — |
|||||
ширина воздушного зазора, |
— сопротивление магнитопровода |
(без учета воздушного зазора), по которому проходит поток управ ляющей обмотки, R p — сопротивление магнитопровода (без учета воздушного зазора), по которому проходит поток постоянного магнита, S — площадь сече ния магнитного потока в воздушном зазоре.
Формулы (9.7.8) и (9.7.9) определяют зависимость силы, действующей на якорь поляризованного реле, от его переме щения X и тока і в управляющей обмотке, т. е. тяговую характеристику поляри зованного реле. Обычно силу F выра жают как функцию относительного пере мещения якоря А=л:/хо И относительных
ампер-витков управляющей обмотки £ = (iw)/(iw)0. Типовые тяговые характеристики поляризованного реле приведены на рис. 9.7.9. Из рис. 9.7.9 видно, что нейтральное положение якоря неустойчиво даже при £ = 0. Чем больше якорь отклоняется от нейтрального положения, тем больше отклоняющая его сила. Поэтому при снятии управляющего напряжения, т. е. когда £ становится равным нулю, якорь остается в том из двух крайних положений, в котором фн находился до снятия управляющего напряжения. Вследствие этого такое поляризованное реле является
двухпозиционным.
Для вычисления контактного давления в поляризованном
реле достаточно положить в формулах |
(9.7.8) и |
(9.7.9) iw — 0 |
(g = 0) и принять перемещение якоря |
х равным |
его значению |
х к, при котором происходит замыкание одного из контактов. Для вычисления тока срабатывания іср, т. е. такого значения тока, при котором сила, прижимающая якорь к контакту, переходит через нуль и начинается движение якоря, достаточно положить в формулах (9.7.8) и (9.7.9) х — х к, F = 0, і = іср и решить полу
§ 9.7. Р Е Л Е |
373 |
ченное уравнение относительно 1ср. После определения іср можно найти и минимальное значение ud абсолютной величины входного напряжения ивх, при котором начинается переброска якоря из одного положения в другое.
Так же как в случае простейшего реле, временем срабатыва ния реле и переброски якоря из одного положения в другое часто
Увш
Ußö/x
-Ud |
О Md У-ex |
о |
ивх |
Рис. 9.7.10. Рис. 9.7.11.
можно пренебрегать. В этом случае двухпозиционное поляризо
ванное |
реле можно рассматривать |
как безынерционное |
звено |
||
с характеристикой |
гистерезисного |
типа, изображенной |
на |
||
рис. 9.7.10. Если пренебречь и вели |
|
|
|||
чиной ud и допустить, что перебрасы |
|
|
|||
вание |
якоря происходит мгновенно |
|
|
||
при изменении знака ивх, то можно |
|
|
|||
считать, что реле имеет идеализиро |
|
|
|||
ванную однозначную характеристику, |
|
|
|||
изображенную на рис. 9.7.11. |
|
|
|||
Если временем срабатывания реле |
|
|
|||
пренебрегать нельзя, то двухпозици |
|
|
|||
онное |
поляризованное |
реле можно |
|
|
|
рассматривать как |
последовательное |
|
|
||
соединение идеального |
запаздываю |
|
|
||
щего звена с данным временем запаз |
|
|
|||
дывания т и безынерционного нели |
|
|
нейного звена с характеристикой, изображенной на рис. 9.7.10, н.тц идеализированной характеристикой, изображенной на рис. 9.7.11.
Для создания трехпозиционного реле с устойчивым средним положением якоря при отсутствии управляющего тока можно укрепить якорь на пластинчатой пружине. Выбирая необходи мую жесткость пружины, можно получить суммарную тяговую характеристику реле с отрицательной крутизной и тем самым обе
спечить устойчивость |
нейтрального положения при £ = |
0. ІІа |
рис. 9.7.12 приведены |
типовые тяговые характеристики |
трехпо |
374 Г Л . 9. Н Е Л И Н Е Й Н Ы Е Э Л Е М Е Н Т Ы А В ТО М А ТИ Ч ЕС К И Х СИСТЕМ
зиционного поляризованного реле. Эти тяговые характеристики получаются добавлением в правой части формулы (9.7.8) усилия пружины, равного — сх, где с — жесткость пружины. Вычисле ние тока срабатывания и контактного давления для трехпозицион ного реле производится совершенно так же, как для двухпози ционного.
Если пренебречь временами срабатывания реле и переброски
. якоря, то трехпозиционное реле можно рассматривать как безынер ционное нелинейное звено, характеристика которого приведена на рис. 9.7.13. Если не учитывать разницу в токах срабатывания и отпускания реле, то эта характеристика заменяется идеализи рованной однозначной характеристикой, изображенной на
Рис. 9.7.14.
рис. 9.7.14. Наконец, неучет мертвой зоны (пороговой чувстви тельности реле) приводит к идеальной релейной характеристике, изображенной на рис. 9.7.11. Для приближенного учета времени срабатывания трехпозиционного реле можно считать его последо вательным соединением идеального запаздывающего звена с дан ным временем запаздывания т и звена с релейной характеристикой типа рис. 9.7.13 или рис. 9.7.14, или рис. 9.7.11.
Электромагнитные реле получили очень широкое распростра нение в системах управления. Они применяются в системах связи (телефон, телеграф), сигнализации и блокировки, в вычислитель ной технике и во многих других устройствах. Широкое распро странение реле обусловлено рядом их положительных качеств: простотой устройства, небольшими габаритами, большим усилением по мощности и быстродействием. Некоторые основные характери стики современных реле приведены в таблице 9.7.1.
Недостатком электромагнитных реле является наличие подвижного якоря и контактов, которые могут служить причиной отказов. Поэтому с точки зрения надежности целесообразнее птржмепять^бесконтактные реле. В настоящее время широко при меняются бесконтактные магнитные реле.
|
§ 9.7. |
Р Е Л Е |
|
375 |
|
|
|
ТАБЛИЦА 9.7.1 |
|
Тип реле |
Мощность |
Мощность |
Время сраба |
Коэффициент |
срабатыва |
управления, |
тывания, |
усиления по |
|
|
ния, Вт |
Вт |
мс |
мощности |
Электромагнитное
нейтральное |
Ю -з |
ю з |
0 ,1 -М О 4 |
1 4 - 2 0 0 |
10 4 - Ю* |
|
Электромагнитное |
|
|
|
|
|
|
поляризованное |
0 ,0 0 5 4 - 0 ,5 |
10 4 - 102 |
1 4 - 1 |
5 |
10 4 -1 0 « |
|
Магнитоэлектрическое |
1 0 -ю - і - 1 0 - и |
0 , 1 4 - 2 |
0 ,0 1 4 -2 |
-1 0 3 |
Ю» 4 -1010 |
Для выяснения принципа устройства бесконтактного маг нитного реле рассмотрим магнитный усилитель с положительной обратной связью. Характеристика магнитного усилителя, собран ного по дифференциальной схеме (рис. 9.3.7), имеет линейный участок и участки насыщения, обусловленные конечной мощно стью выходного сигнала. Эта характеристика может быть прибли женно представлена как нелинейность типа ограничения. Обо значим через к крутизну среднего линейного участка характери стики усилителя. Если замкнуть усилитель положительной обрат ной связью с коэффициентом усиления ß, то входным сигналом усилителя будет / вх + ß/цыхЕсли этот сигнал по абсолютной величине меньше / т ах/&> то входной и выходной сигналы усили теля связаны соотношением
•^ВЫХ = А (/вх -|- ß/вых)" |
(9.7.10) |
Отсюда находим |
|
/вых = |
(9.7.11) |
Эта формула показывает, что введение обратной связи позволяет изменять наклон средней линейной части характеристики усили теля. Части характеристики, соответствующие ограничению выходного сигнала, при этом не изменяются, так как выходной сиг нал усилителя не может быть по абсолютной величине больше / тах. При ß = 1Ik линейный участок (9.7.11) становится вертикальным и характеристика усилителя принимает вид идеальной релейной характеристики, изображенной на рис. 9.7.11. Однако для реальных усилителей обычно приходится устанавливать значение ß = 1,05/â;4- 1,10/к. Из формулы (9.7.11) следует, что при ß > і/к наклон характеристики усилителя становится отрицательным и она становится петлеобразной, т. е. гистерезисной (рис. 9.7.15). Действительная характеристика магнитного усилителя, работаю щего в релейном режиме, вследствие плавности перехода из насы щенного состояния в ненасыщенное и обратно, отклоняется от рассмотренной идеальной характеристики и имеет вид сглажен ной релейной характеристики (пунктирная кривая на рис. 9.7.15).
376 ГЛ . 9. Н Е Л И Н Е Й Н Ы Е Э Л Е М Е Н Т Ы А ВТО М А ТИ ЧЕСК И Х СИСТЕМ
Мы показали, как можно получить бесконтактное поляризо ванное реле путем ввода в дифференциальный магнитный усили тель положительной обратной связи. Совершенно так же можно получить нейтральное бесконтактное реле путем замыкания поло жительной обратной связью простейшего магнитного усилителя,
рассмотренного в § 9.3. Из рис. 9.3.6, по
|
|
казывающего изменение |
характеристики |
|
|
магнитного усилителя под действием об |
|
|
Іт ах |
ратной связи, ясно, что подбором коэффи |
|
|
|
циента усиления сигнала |
обратной связи |
|
|
можно добиться того, что средний участок |
|
|
|
характеристики усилителя будет верти |
|
|
|
кальным или даже иметь отрицательный |
|
О |
4 г |
наклон. В последнем случае характеристи |
|
|
|
ка усилителя будет петлеобразной, близ |
|
|
|
кой по характеру к одной половине харак |
|
|
|
теристики нейтрального реле, изображен |
|
|
4?. |
ной на рис. 9.7.7. |
|
|
Заметим, что характеристика любого |
||
|
|
усилителя (электронного, полупроводнико |
|
Рис. |
9.7.15. |
вого) всегда нелинейна вследствие ограни |
|
|
|
чения мощности выходного сигнала. По |
этому принципиально каждый усилитель можно превратить в бес контактное реле путем введения положительной обратной связи с соответствующим коэффициентом усиления. Однако практически в таком режиме можно использовать лишь магнитный усилитель, ввиду большой стабильности его ха
рактеристик. |
|
обладаю |
|
В |
|
Магнитные материалы, |
|
в . |
|||
щие хорошо выраженными гистере |
|
||||
|
А |
||||
зисными свойствами, также могут |
|
ГТ |
|||
быть использованы для создания бес |
|
|
|||
контактных реле. Для некоторых |
|
|
|||
материалов петля гистерезиса |
имеет |
|
Ң |
||
прямоугольную форму. Характери |
|
|
|||
стикой близости |
петли гистерезиса |
___ |
J . |
||
к прямоугольной служит коэффици- |
|||||
ент прямоуголъности, т. е. отноше |
|
|
|||
ние остаточной |
индукции |
В Т к ин |
|
Рис. 9.7.16. |
|
дукции насыщения B s. Для железо |
|
||||
никелевых сплавов типа «перминвар» |
коэффициент прямоуголь- |
||||
марок 50 НП, |
65 НП, |
34 |
НКМП |
ности достигает значений 0,93; 0,97; 0,98 соответственно. Высо кий коэффициент прямоугольности характерен и для некоторых марок ферритов — неметаллических соединений окислов железа, никеля, цинка, марганца и других металлов. На рис. 9.7.16