Файл: Литвин Ф.Л. Проектирование механизмов и деталей приборов.pdf

ВУЗ: Не указан

Категория: Не указан

Дисциплина: Не указана

Добавлен: 09.04.2024

Просмотров: 266

Скачиваний: 3

ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.

Если механизм

 

с архимедовым кулачком

выполнить,

как вне-

центренный

(сместить направляющие толкателя по отношению

к центру

вращения

кулачка), это позволит

уменьшить

значение

угла

давления а 1

2

в каж­

 

 

дом

положении, а также и

 

 

значение

аігшах-

Основы­

 

 

ваясь

на

построениях

 

 

рис. 6.49, получим

 

 

 

 

 

Я

 

 

с

 

 

а

1 2 =

~2

(X — 0 =

 

 

-a r c s i n ( ^ f % ) '

 

 

 

 

 

(6.127)

 

 

 

 

где

е — смещение направ­

 

 

 

 

ляющих толкателя по от­

 

 

 

 

ношению

к

центру

вра­

 

 

 

 

щения

кулачка.

 

 

 

 

 

 

 

Направление смещения

 

 

 

 

е толкателя,

при котором

 

 

 

 

достигается

уменьшение

 

 

 

 

углов

давления

кулачко­

 

 

 

 

вого

механизма,

должно

 

 

 

 

быть выбрано так, как это

 

 

 

 

изображено на рис. 6.49.

 

 

 

 

 

Во

внецентренном

ку­

 

 

 

 

лачковом

механизме с ар­

 

 

 

 

химедовым кулачком

фун­

 

 

 

 

кция s—s (ф) перемещений

 

 

 

 

толкателя уже не является

 

 

 

 

линейной.

Обозначим

че­

 

 

 

 

рез

т} полярный

угол ра­

 

Рис.

6.49

диуса-вектора

центроиды

 

 

 

 

 

г.

Функция

перемещений

толкателя

определится уравнениями

 

 

 

Ф = Ь -[• arccos ( т - р ^ ) - arccos

 

;

 

 

 

 

 

s = MB = У (r0 + М ) 2

е2

=

(6.128)

 

 

 

 

 

0 +

Щ cos [arcsin

w

)

 

 

Архимедов

кулачок с

коромыслом.

Дл я

сброса показаний

счетчика применяется архимедов кулачок с коромыслом (рис. 6.50). Ведущим звеном механизма является коромысло, ведомым — кулачок. Полная реакция R ( 2 1 ) , передаваемая от коромысла на


кулачок,

определяется выражением

 

 

 

 

R ( " ) = R<al) +

R r = R<?1)

+

F ( 1 ) .

 

Составляющая R^ 2

1 ) направлена по нормали к профилю кулачка,

R<21> = р ( 1 ) сила

трения,

приложенная

к кулачку.

Полная

реакция

R<21> отклоняется

от нормали

к

кулачку

на угол

рх = arctg (/J, где fx — коэффициент трения скольжения. Вели­ чина R ( 2 1 ) определяется из зависимостей

 

М ( 1 )

a =

' , cos(n - fp i )

= Atgncos(M- + pi).

(6.129)

 

R

 

 

Условия передачи сил будут наиболее неблагоприятными при

касании коромысла с кулачком

в точке Мг

в связи с малым

зна­

чением а. Во избежание заклинивания необходимо, чтобы

 

 

 

« m l n =

k tg Цо C O S (р,0 +

> p T p ,

 

 

(6.130)

где

pT p — радиус

круга

трения

цапфы кулачка

в опоре Ох\

ц0

=

=

arctg

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Радиус круга

трения

цапфы

кулачка в опоре Ох

определяется

выражением

р т р

= /прг ц . где

/ п р — приведенный

коэффициент

трения цапфы; гц

— радиус цапфы кулачка

в опоре

Ох.

и для

 

Зависимости (6.129) и (6.130) остаются справедливыми

такого случая, когда коромысло касается кулгчка в точке N про­

филя MXNM2

(рис. 6.50). При этом

коромысло

приведет кулачок

во вращение,

противоположное

изображенному

на рис. 6.50.

 



6.10. КУЛАЧОК В В И Д Е Э К С Ц Е Н Т Р И К А

Теоретический профиль кулачка представляет окружность, геометрический центр которой не совпадает с центром вращения кулачка (рис. 6.51). Дл я толкателя с роликом действительный профиль представляет окружность, радиус которой по сравнению с теоретическим профилем уменьшен на величину радиуса ролика. Для кулачкового механизма с толкателем заменяющим механизмом является кривошипно-ползунный механизм. Если линия переме­ щения толкателя проходит через центр вращения кулачка, заме­

няющим механизмом является центральный кривошипно-ползун­ ный механизм (рис. 6.51) с длиной кривошипа е = ОхА и длиной шатуна а = AM, где а и в — радиус и эксцентриситет окружности, которой очерчен профиль кулачка.

Перемещение толкателя

s = ecos9 + 0cosp = ecos(p-f-a|/ l ^ _ _ S i n c p j . (6.131)

Для определения скорости и ускорения толкателя нужно вос­ пользоваться выражениями, приведенными для центрального кри- вошипно-ползунного механизма в п. 5.5.

Кулачок, взаимодействующий с плоским толкателем, можно заключить в рамку, что позволит осуществить геометрическое замыкание высшей кинематической пары.

Рамка может совершать поступательное (рис. 6.52, а) либо качательное движение (рис. 6.52, б). Такие кулачки называются диаметральными (см. пп. 6.12 и 6.13). Общая нормаль к профилю кулачка и рамки находится как нормаль, проведенная к прямой а—а рамки из геометрического центра С кулачка.

В случае поступательно движущейся рамки функция переме­

щения определяется уравнением

 

s — а + е cos ср.

(6.132)

15 Ф. Л . Литвин

225

Скорость и ускорение толкателя определяются

выражениями

v = —еа>1 sin ср; w — —ecoi cos ф.

(6.133)

Кулачковый механизм с качающейся рамкой можно уподо­ бить кулисному механизму. Зависимость между угловыми пере­ мещениями рамки и кулачка определяется зависимостью

е sm ф

(6.134)

d е cos ср

 

Угловая скорость и угловое ускорение качающейся рамки оп­ ределяются выражениями, приведенными в п. 5.5 для кулисного

Рис. 6.53 Рис. 6.54

механизма. Конструктивные схемы кулачковых механизмов с ку­ лачком в виде эксцентрика показаны на рис. 6.53 и 6.54.

На рис. 6.53 изображен кулачковый механизм, используемый для небольших перемещений коромысла рычажных весов. Конец толкателя выполнен по сферической поверхности. При использо­ вании уравнения (6.132) для функции перемещения радиус' а теоретического профиля кулачка должен быть принят равным

сумме радиусов действительного

профиля и сферы

толкателя.

На рис. 6.54 изображен механизм, используемый для установки

стрелки

в нулевое положение в

электрическом измерительном

приборе.

При повороте эксцентрика /

вокруг оси

0Х рамке

2

сообщается вращение вокруг оси 02Ог.

Спиральная

пружина

3

(волосок) припаяна одним концом к рамке, а другим — к стрелке 4. Изогнутая пружина 5 предохраняет от самопроизвольной пере­ становки эксцентрика.


6.11. КРИВЫЕ ПОСТОЯННОЙ ШИРИНЫ

В диаметральном кулачковом механизме кулачок заключен в рамку, совершающую поступательное или качательное движение

(рис. 6.55). В

плоскости чертежа отметим параллельные прямые

а — а' и Ь —

Ь' контура рамки. Расстояние D между указанными

прямыми является постоянным, что дало повод кулачок называть диаметральным. Профиль такого кулачка должен быть очерчен кривой так называемой постоянной ширины D. Профиль кулачка и каждая из пары пря­

мых а — а' и b — Ь'

имеют в процессе дви­ жения по одной общей точке.

Приведем необходи­ мые сведения о кривых постоянной ширины. Подробнее с такими кривыми можно озна­ комиться по работам В. Бляшке [145, 146],

И.М. Яглома и

В. Г. Болтянского [142],

Л. А. Люстерника [83], Г. Радемахера и О. Теп­

лица [101] и др. Диаметральным кулачкам были посвящены работы Ш. А. Лормана [80, 81].

Сечение диаметрального кулачка плоскостью, перпендикуляр­ ной его оси, представляет некую плоскую фигуру F. Така'я фи­ гура должна быть выпуклой и ограниченной. Выпуклая фигура содержит целиком всякий отрезок, соединяющий две ее любые точки. Ограниченная фигура целиком умещается в круге конеч­ ного радиуса. Сформулированные требования необходимы, но не достаточны для того, чтобы F явилась сечением диаметрального кулачка.

Точки плоскости, которой принадлежит

F, можно разделить

по отношению к F на внешние, внутренние

и граничные. Вокруг

внутренней точки можно провести круг, целиком лежащий вну­ три F. Соответственно, вокруг внешней точки можно провести круг, целиком лежащий вне F. Круг, проведенный вокруг гранич­ ной точки F, содержит как внутренние, так и внешние точки. Совокупность граничных точек образует граничную линию К- Граничная линия К выпуклой фигуры должна быть выпуклой кривой.

Будем называть опорной прямой выпуклой фигуры F такую прямую, которая проходит хотя бы через одну граничную точку F, а вся фигура расположена по одну сторону от этой прямой. Д л я каждой выпуклой фигуры можно указать такие две опорные

15*

227