Файл: Цейтлин Г.М. Аэродинамика и динамика полета самолета с ТРД учебник.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 244
Скачиваний: 17
часть &Уфу обусловленная искривлением траектории и пропор циональная приращению угла атаки, приложена далеко позади центра тяжести (если не учитывать демпфирования остальными частями самолета, то в фокусе горизонтального оперения). Скла
дываясь |
со |
статическим |
приращением |
подъемной |
силы |
ЛУ |
|
(рис. 8.18), |
сила |
^Уф) Дает |
равнодействующую АУД, |
приложен |
|||
ную позади |
аэродинамического фокуса F |
в некоторой |
точке |
Fa, |
|||
которую |
иногда |
называют д и н а м и ч е с к и м ф о к у с о м с а м о |
|||||
л е т а . |
Относительный сдвиг фокуса назад за счет рассмотренного |
динамического |
эффекта kxF |
— —'; |
||||
чение |
продольной |
|
|
"а |
||
устойчивости |
||||||
самолета |
по перегрузке. |
|
|
|||
Угол |
атаки |
измеряется |
|
между |
||
вектором |
скорости |
(касательной |
||||
к траектории |
полета) и |
хордой |
||||
крыла. |
Поэтому изменения угла |
|||||
атаки удобно наблюдать в систе |
||||||
ме отсчета, связанной с траекто |
||||||
рией, Эта система не является |
||||||
инерцпальной. |
Инертность |
само |
||||
лета, как и любого тела, |
|
прояв |
||||
ляется |
в земной системе |
коорди |
нат. Здесь самолет стремится со хранять неизменную угловую ско рость. Если траектория станет поворачиваться относительно
и обеспечивает увели-
Рис. 8.18. К объяснению увеличения устойчивости самолета по перегрузке за счет искривления траектории
Земли с некоторым угловым ускорением 21\4t ) ~ ~d~W'T0 е е по" ворот будет обгонять вращение самолета или отставать от него. При этом вектор скорости будет отклоняться относительно хорды крыла, т. е. будет изменяться угол атаки. Разумеется, здесь рас сматривается лишь одна из причин изменения угла атаки; его из менения за счет поворота самолета под действием аэродинамиче ских моментов нужно рассматривать отдельно.
Чтобы каждый раз, рассматривая изменения угла атаки при нарушениях равновесия самолета, не повторять приведенных выше соображений, целесообразно в соответствии с принципом Даламбера ввести инерционный продольный момент
М.ь = - J * dP ' (8.26-1)
'гв
где 7г [кгсм • с2 ] — массовый момент инерции самолета.
Момент Mz^ обусловленный ускорением в , наряду с другими продольными моментами определяет изменения угла атаки.
Угловое ускорение поворота траектории найдем из формулы (8.23):
d"Q g-SVy da
dt* ~~ |
GV0 ' |
dt |
- |
|
|
Следовательно, |
|
|
|
|
|
Mz<S |
— |
GV0 |
' |
dt ' |
(8.26-2) |
Коэффициент этого момента |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
da |
(8.26-3) |
т*Ъ ~ |
qSb, |
|
|
dt |
|
|
|
|
Нетрудно установить, что по своей роли в процессе изменения угла атаки момент Л7 /^ является демпфирующим моментом. Он,
как и другие демпфирующие моменты, пропорционален угловой скорости и противоположен ей по знаку. Последнее обстоятельство очевидно и из физики явления. Когда угол атаки увеличивается, возрастает сила AY, траектория интенсивнее искривляется кверху и вектор скорости «догоняет» хорду крыла, препятствуя тем самым увеличению угла атаки. При уменьшении Да искривление траекто рии замедляется и вектор скорости «отстает» от хорды, препят ствуя уменьшению угла а.
§ 8.10. Первая фаза продольного возмущенного движения самолета
Неустановившееся движение самолета, развивающееся после |
|
нарушения равновесия, называют в о з м у щ е н н ы м |
д в и ж е |
н и е м . |
|
Продольное возмущенное движение самолета условно |
можно |
разделить на малое и большое движения. Динамические процессы,
обусловленные непосредственно изменениями |
угла атаки, |
относят |
к малому движению, а динамические процессы, связанные |
с нару |
|
шением равновесия в результате изменений |
скорости, — к боль |
|
шому. |
|
|
Для летчика наиболее интересен анализ динамических свойств самолета в первой фазе, т. е. в начальной стадии возмущенного движения. Хорошо зная эти свойства, он быстрее поймет поведе ние самолета, определит необходимость и выберет рациональный способ своего воздействия на самолет. Поскольку конец первой фазы в общем случае никакими характерными признаками в по ведении самолета не определен, будем понимать под этой фазой просто первые несколько секунд возмущенного движения.
Для того чтобы безопасно и эффективно управлять современ ным боевым самолетом, нужно хорошо понимать сущность дина мических процессов, развивающихся при нарушении равновесия,
?60
знать критерии, по которым оцениваются динамические свойства самолета. Заметим, что без знания общепринятых понятий и пара метров летчик не сможет даже прочитать параграфы, посвящен ные динамическим свойствам, имеющиеся в техническом описании любого серийного самолета, и тем более не сможет вынести из них четкие представления об особенностях поведения и техники пило тирования данного самолета в различных условиях полета.
Предположим, что до возмущения самолет был уравновешен в установившемся горизонтальном полете при угле атаки ао и ско рости V0. Будем считать, что в пределах первой фазы возмущен ного движения высота Н и скорость V0 (qo, М0 ) остаются неиз менными.
Основное содержание первой фазы продольного возмущенного движения составляет процесс изменения угла атаки. Для этого процесса в соответствии со вторым законом Ньютона в системе отсчета, связанной с траекторией, можно записать
|
^ = 2 ^ = 0 0 - 5 * . 2 » , . |
( 8 - 2 7 - 1 } |
|||||
Обычно |
при анализе |
возмущенного |
движения |
рассматривают |
|||
изменения |
не самого угла |
атаки, |
а его приращения (возмуще |
||||
ния) Д а . Так как а = ао + |
Д а , |
то |
- |
|
|
|
|
|
da |
_ |
й?Да |
d\ |
_ |
tfsAa |
|
|
dt |
~ |
~Ш~ И |
dt* ~ |
df> • |
|
В правой части уравнения (8.27-1) должны суммироваться все продольные моменты, влияющие на изменение угла атаки. Тако выми являются:
—продольный статический момент ЛЛ4г С Т ;
—продольный демпфирующий момент Мгш ;
|
•— момент от запаздывания скоса потока Мг-л; |
|
||||||||
|
— инерционный продольный момент |
Mz§. |
|
|||||||
|
Коэффициенты этих моментов соответственно выражаются фор |
|||||||||
мулами (8.15-1), (8.19-1), (8.21-1), (8.26-3). |
|
|
||||||||
|
Если |
учесть, что в |
соответствии с делением угловой |
скорости |
||||||
Ш 2 |
= 9 + 'а |
коэффициент |
продольного демпфирующего момента тоже |
|||||||
делится |
на две части |
|
|
|
|
|
|
|
||
и |
что первая |
из этих |
частей |
определяется |
выражением |
(8.24-2), |
||||
то уравнению |
(8.27-1) |
можно придать вид |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
- |
(ХР - |
ХТ) с;Да + |
т^су |
|
||
|
|
|
|
— — Д а + |
|
|||||
|
|
+ |
m * * Vp"~dt + |
m* |
V0 |
' dt |
G 7 0 |
6 a ' dt |
|
261
Разделив все члены последнего выражения на продольный мо мент инерции самолета / г , получим уравнение баланса ускорений: полное ускорение изменения угла атаки равно сумме ускорении,
обусловленных действием отдельных моментов. |
|
|
Раскрыв скобки, |
перенеся все члены в одну |
сторону уравнения |
и сгруппировав их |
по порядку производных |
возмущения угла |
атаки, окончательно |
можем записать |
|
|
0. |
(8.27-2) |
|
tit2 |
|
Как нетрудно проследить, коэффициенты этого уравнения:
|
2пп |
JzVo Gbi |
|
|
|
|
|
(8.28) |
|||
|
|
|
z |
z |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
q0SbaCy |
|
|
(8.29) |
|
|
|
~17~ |
— (XF |
хт) |
• — 7 |
° п |
|
||||
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
при заданном исходном режиме полета |
постоянны. . |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
Таким образом, уравнение (8.27-2), описы |
||||||||
|
|
вающее изменение угла атаки в первой |
(началь |
||||||||
|
|
ной) фазе продольного возмущенного движения |
|||||||||
|
ц.т. |
самолета, при сделанных допущениях — это одно |
|||||||||
|
родное линейное |
дифференциальное |
уравнение |
||||||||
|
|
второго |
порядка |
с |
постоянными |
коэффициен |
|||||
|
|
тами. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Из математики и механики известно, что та |
||||||||
|
|
кие уравнения описывают движение физического |
|||||||||
Рис. 8.19. Физиче |
маятника |
с одной |
степенью |
свободы |
в |
среде с |
|||||
сопротивлением, |
пропорциональным |
|
скорости |
||||||||
ский маятник |
для |
|
|||||||||
моделирования |
из |
(угловой |
скорости, если маятник |
качающийся). |
|||||||
менений угла атаки |
Значит, возмущение |
угла атаки самолета в ма |
|||||||||
|
|
лом продольном движении |
изменяется |
во |
вре |
||||||
мени точно так, как угол отклонения |
маятника, имеющего |
такие |
|||||||||
же коэффициенты |
Qjj и 2п0- |
|
|
|
|
|
|
|
Коэффициент 2q выражает отношение стабилизирующего (или дестабилизирующего, если о п > 0 ) момента, возникающего при еди ничном (Да=1) отклонении угла атаки, к моменту инерции само лета. У реальных самолетов это отношение обычно сравнительно невелико, а иногда даже становится отрицательным (неустойчи вость по перегрузке), значит, и у моделирующего маятника ста билизирующий момент должен быть невелик по сравнению с мо ментом инерции. Следовательно, ось подвески маятника должна проходить ненамного выше центра тяжести (рис. 8.19), а при мо делировании неустойчивости несколько ниже его.
Коэффициент 2п0 выражает отношение суммарного момента сопротивления (демпфирующего момента), соответствующего еди-
гшчнои угловой скорости {-jf— |
1 J. к моменту инерции самолета, |
262