Файл: Кушнарев Д.М. Использование энергии взрыва в строительстве.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 120
Скачиваний: 0
смыслом, неограниченно возрастает при приближении к началу
координат. По формулам |
В. М. Кузнецова |
гк -— - ^ - = 2, что |
|||||
согласуется |
с экспериментом. |
|
|
Hк |
|||
|
|
|
|||||
Представляет |
интерес |
сопоставление формул |
(11.15) — (11.17) |
||||
для определения основных геометрических |
размеров выемки при |
||||||
|
/ |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
о |
|
О |
|
|
|
|
|
|
(1 |
|
|
|
о |
|
|
|
|
о |
|
О |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
г |
|
|
|
|
|
15 |
20 |
25 |
30 |
35 |
40 |
15 |
Рис. 26. |
График безразмерной зависимости z = |
z(y.) |
|||||
I |
— экспериментальные |
данные; |
2 — теоретические |
данные |
взрыве непрерывных горизонтальных цилиндрических зарядов с теоретическими зависимостями для непрерывных плоских заря
дов, выраженными через эффективный параметр |
взрыва к |
||
(табл. 2). |
|
|
|
Все величины, относящиеся к плоскому случаю, даны с индек |
|||
сом «к» (по В. М. Кузнецову). |
|
|
|
Формулы для расчета непрерывных цилиндрических |
зарядов |
||
наиболее существенно отличаются от соответствующих |
формул |
||
для плоских зарядов значением |
эффективного параметра х, за |
||
висящего от конструкции заряда |
и способа его расположения |
||
в грунте, а также наличием поправок на эффективность |
взрыва |
||
и характер геометрии заряда (в нашем случае на |
цилиндрич- |
ность заряда). Указанные поправки интерферируют, и, несмотря на универсальный характер первой поправки, поправка на гео метрию носит неуниверсальный характер, поэтому в целом на ши дополнения носят неуниверсальный характер, т. е. для каж дой конкретной конструкции функциональный вид поправочных членов различный. В связи с этим для каждой конструкции за ряда и в зависимости от способа расположения его приходится решать краевую задачу заново с помощью метода конформных отображений. Кроме того, без применения указанного метода невозможно установить связь эффективного параметра % с ха рактеристиками заряда и свойствами среды, и единственным пу тем решения задач данного типа будет установление различных полуэмпирических соотношений, ненадежность которых обще-
66
Основные параметры
Ширина выемки
Глубина выемки
Отношение ширины вы емки к ее глубине
Связь эффективного параметра взрыва с ос новными •геометрически ми H энергетическими характеристиками заря да и свойствами грунта
Связь импульсного давления с геометрией заряда
Непрерывно-цилиндрический заряд
т |
/ |
4 3 |
|
|
4х |
15
H = 2nR Y х I 1— 60х109 154
45x2
D |
|
I |
,87 |
12,5 |
t |
_26_ |
> 1 |
|
|
X |
|
X |
|
X 2 |
|
|
|
2P |
|
x= |
я 2 |
рСЯ |
|
Уір'
P = p' vR = — Q
Jll\
Т а б л и ц а 2
Непрерывно-плоскніі заряд
HK = 2xu ) ' X
DK_
Я к
2P
xK = ярх0 С
(эффективный па раметр введен нами)
P = k-h
известна. Поэтому метод конформных отображений, несмотря на кажущуюся громоздкость, оказался не только целесооб разным, но и совершенно необходимым. Полученные теоретиче ские зависимости подтверждаются экспериментальными и опыт
ными данными. |
|
Необходимо |
также знать количество взрывчатого вещества |
q, требующееся |
на 1 м3 выброшенного грунта, непосредственно |
характеризующее эффективность взрыва на выброс. Для этого количество взрывчатого вещества, приходящееся на 1 м, разде
лим на объем |
выброшенного грунта |
(П.1): |
|
||
|
|
|
2Q |
(11.18) |
|
|
|
S |
З я 3 |
Я 2 X |
|
|
7 |
|
|||
Подставив |
в формулу |
(11.18) |
значение эффективного пара |
||
метра к (П.9), получим: |
|
|
|
|
(II. 18а)
67
Например, |
для аммонита |
при р = 2 г/см3 и С = 5 , 3 м/сек, |
|
ѵ= 4500 м/сек |
(см. табл. 1) |
|
|
|
^ — 2 - ^ - =0,78 кем3. |
||
|
3 |
4500 |
|
Если р = 1,55 г/см3, то 9 = 0,6 |
кг/м3. |
Таким образом, получаются приемлемые величины расхода взрывчатого вещества на единицу объема выброшенного грунта.
Для определения |
расхода ВВ по формуле ( I I . 18а) необходимо |
знать критическую |
скорость скольжения С, определяемую опыт |
ным путем для каждого конкретного способа взрывания. Если величина С неизвестна, следует пользоваться формулой (11.18) для q, в которой искомая величина выражена через эффектив ный парамер и, определяемый непосредственно из опыта по из вестным ширине пли глубине цилиндра выброса.
2. УСТАНОВЛЕНИЕ ОСНОВНЫХ ПАРАМЕТРОВ УСЛОВНОГО И ФАКТИЧЕСКОГО ЦИЛИНДРОВ ВЫБРОСА ПРИ ВЗРЫВЕ ЗАГЛУБЛЕННОГО ЗАРЯДА
При расположении заряда вблизи поверхности так, чтобы хотя
одна его точка |
соприкасалась с поверхностью грунта (см. рис. 2 |
||
и 3), задача принципиально отличается от задачи, |
когда |
заряд |
|
располагается |
на глубине, большей его диаметра |
(см. рис. 6). |
|
В этом случае |
область является двусвязной и формула |
Келды |
|
ша—Седова неприменима. |
|
|
В главе I был описан метод варьирования формы зарядов, который позволяет в принципе решать задачи в указанной выше постановке в двусвязных областях (см. рис. 6), но приводит к сложным вычислениям. Для упрощения расчетов нами предло жен метод условного цилиндра выброса, применяемый при ис пользовании мелкозаглублениых зарядов.
Условным цилиндром выброса называется та часть простран ства, заполненного некоторой фиктивной идеальной несжимае мой жидкостью плотностью, равной плотности данного грунта, в которой скорость в непосредственный момент после взрыва превышает некоторую критическую скорость скольжения, ха рактеризующую данный грунт.
Сущность метода условного цилиндра выброса заключается в установлении на основе энергетических соображений прямой пропорциональности объемов фактического и условного цилинд ров, образующихся при взрыве поверхностных и мелкозаглуб лениых зарядов. Чтобы определить объем фактического цилинд ра выброса, образующегося при взрыве мелкозаглубленного за ряда, достаточно найти объем условного цилиндра и умножить его на коэффициент пропорциональности а, зависящий только от эффективного параметра к. Форма же фактического цилиндра выброса исходя из соображений геометрического подобия прак-
68
тически не отличается от формы цилиндра выброса, образующе гося при взрыве заряда, расположенного непосредственно у по верхности. Условный цилиндр (рис. 11 —13) всегда меньше фак тического и состоит из двух половин. Самая нижняя часть заряда по отношению к условному цилиндру действует вхолос тую, и возникает некоторая «мертвая» зона. Те частицы грунта, которые соприкасаются с самой нижней точкой заряда, очевидно, не могут быть выброшены, так как в момент взрыва они дви жутся только вниз и продолжают свое движение вниз по инер ции. Исходя из условий непрерывности соседние частицы также движутся вниз, но по кривой с очень большим радиусом кривиз ны. Поэтому такие частицы будут подходить к поверхности на большом расстоянии от центра взрыва, где скорость вылета бу дет меньше критической скорости С, следовательно, они не смо гут преодолеть силы сцепления и покинуть грунт.
В связи с этим мы ввели новое понятие — коэффициент по лезного действия по отношению к условному цилиндру, опреде ляемый как часть поверхности заряда, выраженная в долях полной поверхности, которая граничит с условным цилиндром выброса. Этот коэффициент равен единице, когда две половины условного цилиндра соприкасаются друг с другом. В результате введения понятия об условном цилиндре эффективный параметр
%получает наглядное геометрическое толкование. Он показыва
ем ^
В У |
- |
|
|
4 |
Рис. 27. Зависимость объемов факти- |
3 |
|
ческого и |
условного цилиндров вы- |
2 |
броса от |
эффективного параметра |
7 |
О Ю 20 30 40 50 SO 70 80 90 100
а?
ет, во сколько раз дальше от начала координат располагается удаленный кран условного цилиндра от проекции на горпзон-
р- |
d |
талы-іую ось ближнего ее края, т. е. % = |
. |
|
Ad |
Как отмечалось ранее, коэффициент |
пропорциональности а |
объемов фактического и условного цилиндров представляет со бой слабую функцию от параметра эффективности у.. Например, если к изменяется от 2 до 100, т.е. увеличивается в 50 раз, а из меняется всего в 2 раза (от 3 при к — 2 до предельного значения, равного 6 при к - ^ - о о ) .
Поэтому метод условного цилиндра выброса является доста точно надежным, особенно при больших значениях к , т. е. во
69