ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 263
Скачиваний: 1
сов). Этот поток направлен навстречу потоку полюсов, когда на грузка имеет индуктивный характер, и согласно — при емкостной нагрузке. Изменяя ток возбуждения im и сохраняя тем самым по стоянной индукцию Вр (для уменьшения изменений напряжения),
Рис. 3-11. |
Движение потоков энергии в |
синхронной машине. |
||
а — холостой |
ход; б — индукционная нагрузка |
( п е р е в о з б у ж д е н и е ) ; |
в — |
|
емкостная нагрузка ( н е д о в о з б у ж д е н и е ) ; |
г — активная нагрузка |
гене |
||
ратора. |
|
|
|
|
получим такую же картину линий вектора S, как на рис. 3-11,а. Сле |
||||
довательно, изменение возбуждения im |
не влияет на передачу |
актив |
||
ной мощности. |
|
|
|
|
При активной нагрузке генератора линии магнитного поля, на правленные первоначально по радиусу, начинают вытягиваться в на
правлении, |
противоположном |
направлению |
движения |
ротора |
(рис. 3-1 \,г). |
Вектор S, который |
всегда к ним |
перпендикулярен, |
150
поворачивается теперь к поверхности статора, что обозначает пере дачу энергии из зазора в статор. Этот поворот линий индукции в зазоре вызван появлением при активной нагрузке токов якоря,
создающих |
вектор индукции |
Ва, направленный по |
поперечной |
оси. |
||||
Нагружая |
генератор при постоянном продольном |
возбуждении |
В0 = |
|||||
= B p = const, мы вызываем тем |
самым |
поворот |
|
результирующего |
||||
вектора индукции J38 на угол у |
относительно оси полюсов, |
а также |
||||||
увеличение индукции в зазоре |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
£ 5 |
= fip/cos у- |
|
|
(3-26) |
|||
Не входя в подробности, |
заметим, |
что угол |
у |
только |
немного |
меньше известного угла нагрузки 0 синхронной машины; их наиболь
шее |
несовпадение |
при чисто активной нагрузке можно |
определить |
||||
из |
соотношения sin y/s'm 8 = Х а |
Д с . Ha |
такой же |
угол |
повернется |
||
вектор Пойнтинга |
Si, так как вектор Lo не изменяет ни своего на |
||||||
правления, ни величины. |
|
|
|
|
|
||
|
Модуль нормальной составляющей |
вектора |
S, |
к |
поверхности |
||
якоря (рис. 3-11,г) |
составляет: |
|
|
|
|
|
|
|
|
В2 |
|
|
|
|
|
|
Sn = |
S0 tg Y = -г- |
" V *S Y sin2 (со/ + |
a) |
(3-27) |
и равен мощности на единицу поверхности, проникающей из воздуш ного зазора в статор.
Полный поток мощности, проникающий в статор при постоянном возбуждении, равен:
|
|
Г |
|
->2 |
С* |
Р |
|
D |
D 2 |
||
= |
I |
Вр |
DH |
||
|
J |
S J -g- da = |
-—— со — j — tg Y |
||
|
|
|
V'l |
DH |
|
|
|
|
|
P- n e - r - t g Y . |
sin2 (со/ + a) da —
(3-28)
Формула (3-28) позволяет быстро определить основные размеры машины либо ее активную мощность.
П р и м е р . Проверим, какую активную мощность можно было бы получить от турбогенератора при частоте вращения 50 об/с, ча стоте тока 50 Гц, с основными размерами: /=5,25 м; D = l м; 6р = = 47,5 мм, работающего при постоянном возбуждении, соответствую щем индукции при холостом ходе В Р =0,79Т и при угле нагрузки, изменяющемся в пределах в = 10ч-15°.
В первом приближении можем принять:
|
|
tgy=tg 9=0,176+0,268. |
||
Из (3-28) |
получаем: |
|
|
|
|
В |
Р |
DH |
0,792 |
р |
= |
|
— *8 1 = |
4*.10-< * Х |
12-5 25 |
|
|
|
|
Х314 |
j - |
(0,176 н-0,268) = |
(1,1 ч- 1,75). 10" Вт = |
|
|
|
= |
ПО — 175 МВт. |
151
Разумеется, на эту мощность |
должны быть |
рассчитаны |
обмот |
||||
ки и магнитопроводы. Результирующая индукция |
в зазоре |
изменя |
|||||
лась бы при этом согласно |
(3-26): |
|
|
|
|
|
|
Bt =BP/cos |
у=0,79/(0,985,..., |
0,966) = |
|
|
|||
=0,805 |
|
0,818 Т. |
|
|
|
|
|
Мощность, циркулирующая |
в |
зазоре |
вместе с |
вращающимся |
|||
полем генератора при холостом |
ходе, согласно (3-25) |
составляет: |
|
p _ ^ L |
Ш |
— ° ' 7 9 2 |
|
Но Ю |
2 |
~~ 4Я-10-' Х |
X 314 |
1-5,25-0,475 |
= 2-10' Вт = 20 МВт. |
|
— ~ |
|
Пользуясь подобным методом, можно провести аналогичные расчеты для постоянной результирующей индукции в зазоре, опреде лить момент и т. п.
3-10. ПОТОК мощности
В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКИХ ГЕНЕРАТОРАХ
Принцип действия современных электрических машин основан на законе электромагнитной индукции, определяемом вторым уравне нием Максвелла (2-2). Те же виды машин могут быть построены [Л. 3-1] на принципе магнитоэлектрической индукции, т. е. путем образования вихревого магнитного поля и тока за счет изменения электрического поля (2-1):
rot H = dD/oY.
Преобразуя левую сторону с помощью теоремы Стокса (2-11), а правую — с помощью закона Гаусса (2-14), получаем «закон пол ного тока для электростатических машин»
ф Hrfl = d9E/dt = i, |
(3-29) |
и
где We= j" DdA—поток электростатической индукции, охватываемый
А
замкнутым магнитным контуром /. На этом принципе основано дей ствие электростатических машин, у которых магнитное поле и ток появляются в результате движения или изменений электрического поля.
Главным препятствием на пути широкого применения этого мето да является отсутствие материалов и конструкционных систем, кото рые позволили бы увеличить поток ЧГ Е , подобно тому, как это дела ют в случае магнитного потока, применяя сталь и увеличивая число витков. Это обстоятельство не позволяет также получить достаточно большую концентрацию энергии электрического поля.
152
Так, без особого труда удается получить в воздухе магнитную индукцию В = 1,2 Т, чему соответствует плотность энергии магнит ного поля
W„=BV2fx=l,22 /(2-4rt- 10-') = =6,73 • Ю5 Вт • с/м3 .
Вместе с тем напряженность электрического поля, выдерживае мая надежно воздухом, составляет всего £ = 1 1 • 102 кВ/м, чему соот ветствует плотность энергии электрического поля
№о = е £ 2 /2=10 - э (П • 105 )2 /(2 • 4я • 9) = =5,35 Вт-с/м3 .
Как видно из этого примера, в магнитном поле можно накопить энергию, примерно в 100 ООО раз большую, чем в электрическом поле.
Рис. 3-12. Движение потоков энергии в электростатическом генераторе.
а — х о л о с т о й х о д ( з а р я д к а ) ; б — работа ( р а з р я д к а ) .
Преобразование механической энергии в электрическую реали зуется в электростатических машинах за счет преодоления кулоновых сил электростатического притяжения при принудительном от носительном движении тел, несущих заряды противоположного знака.
На рис. 3-12 показана схема наиболее упрощенной электроста тической машины в виде плоского конденсатора с подвижными об кладками. Если при холостом ходе, т. е. при открытых зажимах (рис. 3-12,а), обкладки имеют постоянный заряд Q, то, выполняя работу отодвигания пластин, увеличим энергию электрического поля конденсатора
Wu = Q*l(2C)=Q>al(2eA), |
(3-30) |
где А — поверхность пластины (обкладки); а — расстояние между пластинами.
Если скоростью отодвигания пластин является v, то ток смеще ния внутри конденсатора равен ii — Qvj(2a) и направлен от положи тельной пластины к отрицательной. Этот ток и напряжение между обкладками создают поле согласно (3-16), описанное ранее при об суждении плоского конденсатора. Вектор Пойнтинга, как и раньше, направлен извне к оси конденсатора и равен:
Sl = EHl = ui/ (2лта) = Quv/(4лга2). |
(3-31) |
153
Это соответствует зарядке генератора за счет выполненной ра боты. При нагрузке электростатического генератора (рис. 3-12,6) ток разряда внутри конденсатора направлен от отрицательной пластины к положительной. Отсюда следует также, что вектор Пойнтинга имеет при разряде противоположное направление и равен:
S2 =«iV(2nra).
Таким образом, при разряде энергия поля генератора выходит из него через боковые поверхности конденсатора. В электростатиче ских генераторах оба вида работы: удаление обкладок и разряд — происходят одновременно.
Fz G А В V
Рис. 3-13. Схема самовозбуждающегося элек
тростатического |
генератора |
с |
изоляционной |
|||||||||
поверхностью [Л. 3-4]. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
А — статор |
из |
изоляционного |
материала; |
В — с л а б о |
||||||||
п р о в о д я щ а я |
поверхность |
для |
управления |
потенциа |
||||||||
лом; |
Z — в р а щ а ю щ и й с я |
б а р а б а н |
из |
изоляционного |
||||||||
материала; |
Ki—Ki |
— собиратели д л я |
приема |
зарядов; |
||||||||
Sn, |
Рп |
— система |
пластин и острий; Fu |
^ |
— |
в о з б у ж |
||||||
д а ю щ и е |
полюсы; |
D — высоковольтный |
ввод: |
G — со |
||||||||
с у д |
высокого |
давления; |
R — сопротивление |
прием |
ника.
Подобным образом происходит передача энергии и в электро магнитах при движении их якорей [Л. 3-1].
На рис. 3-13 показана схема одной из возможных конструкций
электростатического |
генератора. |
заряды, |
отделена от поверхности В |
Поверхность Z, |
переносящая |
||
небольшим зазором. При каждом |
из полюсов Fi и F 2 находятся глав |
||
ные (Ki, Кз) и вспомогательные |
(К2, Ki) |
собиратели. Они являются |
разрядными остриями и расположены очень близко к барабану Z.
154
Пластина Р 2 получает кратковременный импульс постоянного напряжения от устройства, составленного из индукционной катушки и диода. В результате этого отрицательный заряд в виде искры пере ходит от Кг на транспортер Z, а затем к собирателям Кз и Кь. Соби ратель Кз переносит часть полученного заряда на возбуждающий полюс F2; Кз и F 2 имеют, следовательно, одинаковый потенциал. Так как Ki заземлен, он имеет потенциал, несколько меньший, чем Кз, и поэтому он не только отнимает отрицательные заряды, но также сообщает положительные заряды транспортеру Z и таким образом в 2 раза увеличивает ток. Положительные заряды транспортера пе реходят на собиратели Ki, Л'г, и здесь описанный цикл явлений по вторяется, но уже при отрицательном полюсе.
Электростатические генераторы применяют для окраски, очистки газов, для пылеуловителей, для устройств увлажнения полуфабри катов в текстильной промышленности, для цветной печати, в рент генотехнике, в электронной микроскопии, в метрологии [Л, 3-4].
ГЛАВА ЧЕТВЕРТАЯ
ЭКРАНИРОВАНИЕ ЭЛЕМЕНТОВ КОНСТРУКЦИИ
4-1. ВИДЫ И РОЛЬ ЭКРАНОВ
В связи с постройкой все более мощных трансформато ров, генераторов и иных энергетических устройств, а так же в связи с растущим использованием материалов при ограниченных размерах этих устройств конструктор должет считаться с необходимостью ограничения вредных тепловых и энергетических эффектов концентраций полей рассеяния. Одним из наиболее эффективных методов решения этой проблемы является магнитное и электро магнитное экранирование, которое в последнее время приобретает в технике сильных токов все большее зна чение.
Э к р а н а м и в этой работе будем называть металли ческие преграды в виде стенок, сеток, короткозамкнутых витков, магнитных шунтов и т. п., задачей которых явля ется защита некоторых областей от внешних электричес ких или магнитных полей либо защита внешнего окру жающего пространства от выхода наружу поля, замкну
того в определенной |
области. |
|
|
С точки зрения |
предназначения |
экраны подразделя |
|
ют па э л е к т р о с т а т и ч е с к и е , |
м а г н и т н ы е |
и |
|
э л е к т р о м а г н и т н ы е . Первые |
имеют наиболее |
ши |
рокое применение в технике высоких напряжений и вы
соких частот. |
|
|
|
М а г н и т н ы е |
э к р а н ы |
— это кожухи |
или шунты, |
выполненные из |
листовых |
или массивных |
ферромагнит- |
155