где R— радиус проводника; д. — проницаемость его ма териала.
Если проводники несколько отодвинуть, то индуктив ность L увеличится, следовательно, производная dL/dd будет положительной.
Дифференцируя, получаем:
< ^ _ _ jV fj |
L |
dd ~~ n у d |
I |
Согласно (8-4) сила отталкивания на единицу длины проводников составляет, следовательно,
\_ .2dL_ 21 1 dd
(8-6)
Этот результат согласуется с (8-5), полученной для двух различных токов методом Ампера.
С и л ы в о б м о т к а х т р а н с ф о р м а т о р о в . Си лы, действующие в обмотках трансформаторов, при вне
|
|
|
|
запных |
коротких |
замыка |
|
|
|
|
ниях |
достигают |
больших |
|
|
|
|
значений. |
Поэтому их |
рас |
|
|
|
|
чет |
имеет |
важное |
значение |
|
|
|
|
с точки зрения |
предотвраще |
|
|
|
|
ния |
возможных |
|
поврежде |
|
|
|
|
ний |
обмоток. |
К |
важнейшим |
|
|
|
|
работам в этой области при |
|
|
|
|
надлежат упомянутые в § 5-5 |
|
|
|
|
работы |
Рота. |
Разрез обмо |
|
|
|
|
ток |
в |
окне |
|
однофазного |
|
|
|
|
трансформатора на рис. 8-3 |
|
|
|
|
является |
специальным |
слу |
|
Рис. 8-3. |
Определение |
сил |
чаем системы, |
показанной |
|
на |
рис. |
5-23. |
|
Ввиду |
сим |
|
в обмотках |
трансформатора |
по |
|
|
метрии |
системы |
относитель |
|
методу Рота. |
|
|
|
|
|
но |
вертикальной |
оси |
а—а, |
|
|
|
|
которая |
|
одновременно |
яз- |
ляется эквивалентной линией, анализ можно ограничить половиной области окна. Благодаря этому здесь спра ведливы (5-27) — (5-33), которые при р — 2 дают картину поля, показанную на рис. 5-24.
Найдем силы, действующие на j-ю катушку обмотки/ (рис. 8-3), плотность тока в которой равна Jj. Формула (8-2) определяет силу, действующую на элемент сечения
катушки dxdy, расположенной в поле, составляющие |
Вх, |
Ву которого определим |
без |
труда |
из |
(5-27) — (5-34). |
|
Составляющие Fix |
и |
Fiy |
результирующей силы |
на |
единицу длины вдоль оси, z действующие на j-ю |
катуш |
ку, равны, |
следовательно: |
|
|
|
|
|
|
|
Ft x i |
= j |
j JjBydx |
|
dy=~J^ |
|
|
^ d^dx |
dy; |
|
|
|
|
j ^JjBxdxdy |
|
= |
Ji^ |
j |
d-~dxdy. |
|
|
Подставляя |
значения |
дА/дх |
и |
дА/ду, из |
(5-27) |
полу |
чаем составляющие сил в трансформаторе: радиальную
00 со
h=\ k-l |
|
уу (cos mha'j—cos mha,j) (sin nhbrj — sin nhbj) . |
(8 7) |
осевую
00 |
00 |
|
F-tyj = = J} |
^ Ch , k X |
|
ft=lft=l |
|
v , (COS «J,6'J — COS |
(Sin mh'l'j — Sin tnhCt-j) |
, Q m |
причем Ch,ft выражается (5-33), но имеет особые зна чения при h—\ либо &=1 (5-31) и (5-32). Ввиду сим метрии системы на рис. 8-3 относительно горизонтальной оси результирующая осевая сила Fiy, действующая на всю обмотку, равна нулю. Однако осевые силы и меха нические напряжения, действующие на отдельные эле менты обмоток, могут иметь значительные значения и быть опасными для трансформатора. Исходя из (8-7) и (8-'8), можно рассчитать силы, действующие в любом месте обмоток. Такой расчет является все же очень за труднительным ввиду медленной сходимости рядов. Толь ко электронные вычислительные машины предоставили возможность полного производства таких расчетов
[Л. 2-17], придавая практическое значение (8-7) и (8-8). Практические методы и примеры проверки динамической прочности обмоток трансформаторов приведены в моно графиях [Л. 1-6, 5-3].
8-2. СИЛЫ, ДЕЙСТВУЮЩИЕ НА ШИНЫ, РАСПОЛОЖЕННЫЕ ВБЛИЗИ СТАЛЬНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ КОНСТРУКЦИИ
Силу, действующую на проводник с током, расположен ный вблизи металлических масс, удобнее всего рассчи тывать, пользуясь методом зеркальных изображений (гл. 5).
Рассмотрим проводник длиной I, расположенный на расстоянии h от стальной плиты с проницаемостью ц. Такую систему согласно рис. 5-2,а можно заменить дву мя точками i и (цг —1)1/(цг +\), совпадающими по на правлению. Подставляя затем в (8-5) d=2h и упомяну тые токи, получаем силу притяжения проводника к ста ли, Н/м:
р |
Ут — 1 (ЛГ\ |
<£_ |
d \ ^ |
1 — |
4пАцг + Г \ Г |
I* |
I J ~~ |
|
^Й^+4^2 при |
|
(8-9) |
В случае, когда проводник проходит вблизи стальной балки, размер / можно рассматривать как приближенно равный размеру балки вдоль оси проводника.
При Дт<1 (8-9) выражает силу отталкивания про водника с током от поверхности металла. Такое явление может иметь место при переменном токе, протекающем вблизи немагнитных хорошо проводящих металлических масс.
8-3. СИЛЫ, ДЕЙСТВУЮЩИЕ НА ПОВЕРХНОСТЬ ПРОВОДНИКОВ
Принимая за основу силы тяжения и давления в магнит ном поле (8-3), можно определить силы, действующие на
поверхность тел, |
расположенных в |
магнитном |
поле |
[Л. 8-2]. |
|
|
|
На элемент АА граничной поверхности действует со |
стороны среды / |
(рис. 8-4,а) согласно |
(8-3) сила |
тяже |
ния |
|
|
|
направленная вдоль поля, и сила давления
перпендикулярная линиям |
поля. |
|
Тангенциальная и нормальная составляющие резуль |
тирующей |
силы |
Fb действующей |
на элемент поверхно |
сти АА со стороны среды |
1, составляют соответственно: |
Fxt |
= |
F\ |
sin a, -f- F'\ |
cos а, = |
AA sin 2а,; |
Fin |
= |
F\ |
cos a, — F ' , sina, = |
^ y ^ ДЛ cos 2a,. |
Аналогичные составляющие силы, действующей со стороны среды 2, получаем, заменяя в последних форму-
Рис. 8-4. Определение механических напряжений, действую
щих на поверхность тела, расположенного в магнитном поле [Л. 8-2].
лах согласно рис. 8-4,6 все индексы с 1 на 2. С целью нахождения результирующего механического напряже ния на граничной поверхности p = F/AA следует вычесть друг из друга соответствующие напряжения, действую щие с обеих сторон граничной поверхности:
Рп = |
Рт — p2n |
= ^~cos 2a, — ^|^cos2a 2 ; |
(8-10) |
nt = |
p,t - p2 t = |
*b*i sin 2a, - ^ |
sin 2aa = 0, |
(8-11) |
так |
как |
Hi sin cti = # 2 sin a2 |
и Bi cos |
ai = B2 |
cos a2, |
т. e. |
Hit |
= H2t |
и Bin |
= B2n (рис. 8-4,e). |
|
направлено |
|
Таким образом, независимо от того, как |
поле в обеих средах, магнитное поле |
действует на |
каж |
дый элемент |
поверхности с |
силой, |
перпендикулярной |
этому элементу, и создает механическое напряжение со гласно (8-10), которое после некоторых преобразований [Л. 8-2] можно выразить:
•Эта сила всегда направлена от среды с большей про ницаемостью к среде с меньшей магнитной проницаемо стью. Поверхностные силы появляются практически на поверхности стали, так как для остальных тел ui = \iz=\ko. Однако если принять, что при переменном поле «квази
проницаемость» |
металла |
(например, |
меди) |
ца<ц0, |
то |
здесь появляются отталкивающие усилия. |
|
|
При ц 2 = Ц г Ц о |
и |
ni = p.o получим силу |
на |
единицу |
по |
верхности: |
|
|
|
|
|
|
|
р |
= |
(В |
4- М.Г [А„ Н |
) |
= |
|
|
-^К-^ЛМ, |
|
|
(8-13) |
направленную от стали. |
|
|
|
|
|
В (8-13) Bin, |
Bit |
и Ни |
относятся |
к |
полю |
в воздухе, |
где обычно можно пренебречь двумя последними состав ляющими по сравнению с первой. На практике, следова тельно, пользуемся формулой
р = В*/(2р0). |
(8-14) |
Например, подъемную силу подковообразного элек |
тромагнита рассчитывают по формуле |
|
Р = Л Д 7 ( 2 | 1 0 ) , |
(8-15) |
где А — поверхность одного полюса электромагнита. Силу магнитного тяжения одного полюса электриче
ской машины на единицу длины машины рассчитываем также на основании (8-14):
v ^ ^ g 1 * * . |
(8-15а> |
о |
|