Файл: Лебедев И.В. Элементы струйной автоматики.pdf

В линии с диодом может находиться неконсервативное сопротивление, которое является также диодом. Рассматривая последовательное соединение двух диодов, следует различать согласное п встречное их включение.

Проанализируем согласное включение двух диодов, имею­ щих разные величины коэффициентов сопротивлений как в пря­ мом (^прі и trrp2 ), так и в обратном (£ 0бі и £обг) направлениях (рис. 134, б).

Каждый из диодов характеризуется дподиостыо по сопротив­

относительного прямого сопротивления второго диода £2, можно

* Коэффициенты (і— 1, 2, ..., п) относительного прямого сопротивле­ ния характеризую т долю, вносимую. Иным диодом -в общ ую диодность.

285

диодностью всегда меньше максимальной и больше минималь­ ной диодности включенных диодов.

Рассмотрим встречное последовательное включение двух диодов (рис. 134, е). Их общая диодность по сопротивлению определится следующим образом:

Для каждой пары встречно включенных диодов с диодностыо по сопротивлению Д і и Д 2 существует некоторое предельное зна­

(£обі и £0 6 2 ) направлениях (рис. 134, г).

При параллельном соединении гидравлических сопротивле­ ний их проводимости складываются {23]. Поэтому общая прово­

286

а при работе в обратном направлении

В случае параллельного согласного включения п диодов об­ щая их диодность по сопротивлению

Эту формулу можно записать также следующим образом:

Из выражения (401) следует, что при параллельном (так же, как и при последовательном) согласном включении п одинако­

вых диодов общая их диодность по сопротивлению равна диодности одного диода. Этот вывод остается в силе и в том случае, когда при Д\ = Д 2 = ... = Дп относительные коэффициенты

прямых сопротивлений оказываются различными.

Рассмотрим параллельное встречное включение двух диодов (рис. 134,д). Проводимости в прямом и обратном направлениях могут быть выражены формулами

287

1. Основные типы вихревых усилителей, их характеристики и особенности рабочего процесса

В настоящее время используются различные типы вихревых усилителей, отличающиеся в основном способом подвода потока питания в рабочую камеру и конструкцией выхода. Первый из предложенных вихревых усилителей имел несимметричный ра­ диальный подвод потока питания и тангенциальный (через специальные сопла) — потока управления (рис. 135, а). В таком

элементе при подаче потока управления поток питания откло­ няется и затем притягивается к цилиндрической стенке. В плос­ кой цилиндрической камере усилителя возникает закрученное течение с характерным распределением давления в поперечном сечении камеры (рис. 135, б). Давление на выходе камеры ра. С увеличением расхода управления возрастает давление рк на цилиндрическую стенку камеры. Если давление торможения рп,

в канале питания поддерживается при этом постоянным, то уве­ личение расхода управления Qy приводит к уменьшению расхода питания Qn. Возможен предельный случай, когда канал питания оказывается запертым, т. е. расход питания становится равным

нулю. При этом расход на выходе усилителя будет равен расхо­ ду управления, который назовем з стирающим расходом Qy3.

Очевидно, минимальный расход через вихревой усилитель в про­

(Qy = 0), при заданном давлении торможения в канале питания

ра , через вихревой усилитель проходит только расход питания Qmi. называемый начальным расходом питания. Статическое

давление на срезе сопла питания, если пренебречь небольшими потерями на входе в сопло, будет равно

рС

Р п н Рп

2<